博文
太阳活动水平的预测方法
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鉴于近年来太阳活动水平的实际状态验证了本人早年的预测，因此将所依据的预测原理及方法（专利CN 110941033 A）公开。以求得广大读者对其中不妥之处指正。本发明属于空间气候领域，尤其涉及运用荷电粒子的多重德拜球层机理对太阳系内星体运动引发太阳活动状态变化的分析和预报。其中展示了太阳活动的极小期与11.1年准周期的成因；太阳黑子在其南北半球，东西半球不对称分布的成因；宇宙中微观粒子体系与宏观星系和谐统一的动力机制；宇宙中星体（粒子）的分布机制及其质量增长机制；宇宙中多数星体（粒子）成椭球状的成因等。很明显，这是在专利文件的框架中，参照牛顿的《自然哲学的数学原理》的叙述模式，阐述新的物理思想或理论及其应用。
·技术领域
本发明涉及空间气候领域，尤其涉及以荷电粒子的多重德拜球层机理来解析太阳系内星体运动引发太阳活动状态变化的系统及方法。
·技术背景
太阳活动关系到地球上人类生存与宇宙空间活动。从1610年开始，人类对太阳黑子的记录逐渐完备。从长期的太阳黑子相对数记录可见，太阳黑子相对数呈现出11年左右的周期变化。太阳黑子相对数甚至在1645~1715年和1790~1820年期间出现极低值，对应地球出现极寒气候；而在1957年太阳黑子相对数出现极高值，对应地球出现厄尔尼诺气候。
迄今为止，世界各国对太阳活动的观测和研究，都投入了大量人力物力，尤其发射了SOHO-近地空间太阳观测平台, 充分表明人类迫切期待揭开太阳活动规律，以便遵循太阳活动规律，从而更有利于人类的生存和宇宙空间活动。
本发明的目的就是揭示太阳活动的成因及其规律，通过对引发太阳活动的成因进行准确的解析，实现对太阳活动状态进行准确的分析和预报。另外，对太阳活动中出现的不利于人类生存的极端状态，人类可对之进行适度调节。
l 发明内容
本发明提出了太阳的多重德拜球层（CMDS日）机理，并用它揭示了太阳活动规律。
本发明运用太阳系多重德拜球层（CMDS日）机理，将太阳系内星体运动与太阳活动紧密关联。依据星体在空间分布位置及其变化，对相应的太阳活动状态及变化可做出准确的分析及预报。
本发明提出了一种分析和预报太阳黑子相对数即太阳活动水平的系统及方法。即依据外1层组（CMDS日-+）内共地空间与背地空间中星体释电条对太阳黑子的抑制作用及其变化对太阳活动水平进行分析及预报。
通常太阳活动水平或太阳黑子相对数，仅是表达共地空间中太阳表面活动状态程度。太阳活动水平与太阳系内各星体空间位置密切相关，尤其与水星，金星和火星以及彗星相对于地球及太阳的空间位置分布状态密切相关。
各星体不同的空间位置的组合，对应不同的太阳活动水平。多个做周期运动的星体，可导致太阳活动呈现周期变化。太阳活动的周期同为或近似同为所有这些星体的公转运动周期的整数倍。尤其四大内行星的公转周期运动，11.1年近似同为四大内行星公转周期的整数倍，导致太阳活动出现平均11.1年的周期波动，或太阳活动水平通常呈现平均11.1年的周期变化。
彗星，尤其较大彗星的运动，对太阳活动的调节作用较强，可使太阳11.1年的周期活动出现变化。
依据太阳系内各星体运行中伴随随时间的推移，它们相对于太阳及地球的空间位置及其变化，可对各时期内太阳活动水平进行高准确度的分析及预报。尤其依据外1层组（CMDS日-+）内共地空间与背地空间中星体释电条对太阳黑子的抑制作用及其变化进行分析及预报。
在太阳活动周期变化中，尤其11.1年周期变化中，对应太阳活动水平的较高时段，共地空间中星体数量较少，且与地球散离，同时星体释电条较弱，而背地空间中星体较多，且星体释电条较强；对应太阳活动水平的较低时段，共地空间中星体数量较多，且与地球聚拢，同时星体释电条较强，而背地空间星体较少，星体释电条较弱。
主要由四大内行星的空间位置变化引发太阳活动状态呈现近似11.1年周期的变化。对应太阳活动水平的较高时段，共地空间中高几率星体数量较少，且与地球散离，甚至可仅地球一个，星体释电条较弱；而背地空间中高几率星体较多，可3个，星体释电条较强。对应太阳活动水平的较低时段，共地空间中高几率星体数量较多，甚至可四个，且与地球聚拢，星体释电条较强；而背地空间中高几率星体较少，甚至可个无，星体释电条较弱。
内行星以外的星体，尤其较大彗星，可引发太阳11.1年的周期活动出现变化，尤其太阳活动水平出现波动以及太阳活动周期长度出现伸缩等变化。
当彗星，尤其较大彗星，进入CMDS日-+内共地空间中，引发太阳活动水平下降，尤其在它们近日点附近时段；当彗星，尤其较大彗星，进入CMDS日-+内背地空间中，引发太阳活动水平上升，尤其在它们近日点附近时段。
多个彗星，尤其较大彗星，当它们的近日点时间集中于某一段时间内，在它们近日点附近时段，都进入CMDS日-+内共地空间中，可引发该段时间内的太阳活动水平大幅降低；多个彗星，尤其较大彗星，当它们的近日点时间集中于某一段时间内，在它们近日点附近时段，都进入CMDS日-+内背地空间中，可引发该段时间内的太阳活动水平大幅提升。
当大彗星进入外1层组CMDS日-+内，沿其轨道喷发的大量物质所形成的等离子体，会大大增强了CMDS日-+内低纬电导率，即大大增强了CMDS日-+低纬释电， 从而强抑制了表层组CMDS日+- 内低纬释电，即强抑制了黑子生成，使太阳活动水平降低。CMDS日-+内彗星喷发物之大部分虽最终会被太阳或其它星体俘获而从CMDS日-+内消失，但其过程所经历时间较长，即大彗星喷发物导致的CMDS日-+内低纬释电强态会持续一段时间，这引发太阳活动水平在此段时间内较低。大彗星在近日点附近其喷发物质流量大，该大彗星喷发物导致的CMDS日-+内低纬释电强态所持续的时间段，或释电强态暂留时段，近似以该大彗星近日点时间为起始向后延长一定时间。
当多颗大彗星，它们的近日点时间集中于某一段时期内出现，虽然在该段时期内，这些大彗星近日点时间是离散分布的，但是由于每颗大彗星引发CMDS日-+低纬释电极强状态都有暂留时段。只要在这段时期内，这些大彗星中任意相继或相邻时间出现的两颗大彗星，前一颗大彗星（喷发物）所引发的CMDS日-+低纬释电极强状态的暂留时段和后一颗大彗星（喷发物）所引发的CMDS日-+低纬释电极强状态的暂留时段可以续接或连接，则导致在该段时期内，共地空间与背地空间中太阳黑子都极大减少，太阳活动水平极低。
当多个较小彗星的近日点时间集中出现于某一较短时期内，可引发在该较短段时期内太阳活动水平极低。
本发明还提供了一种全面观测太阳活动状态的方法，即发射一宇宙飞船或太阳观测平台至背地空间中，最好与日地连线成180°的位置，其公转周期最好一年。
本发明还提供了一种适度调节太阳活动的方法，即在太阳活动状态出现不利于人类生存的活动水平极高或极低时期，可通过调节彗星的运动状态，尤其对其轨道进行修正，在其近日点附近时段，使其进入共地空间或背地空间中，来降低或提高太阳活动水平，从而使太阳活动状态有利于人类生存与发展。
l 本发明的机理及引理
在1923年，德拜和休克尔提出：对于任一荷电粒子体系，荷电粒子的统计热运动中，任一荷电粒子的外周皆可形成一圈德拜球层。在此基础上，本发明人提出了荷电粒子多重德拜球层统计运动机理。
荷电粒子多重德拜球层的英文表达为：charged particle multiple Debye spherical layers, 简记为CMDS。
l 本发明的机理
荷电粒子的多重德拜球层（CMDS）统计运动机理：
对于任一荷电粒子体系，荷电粒子的统计运动中，以任一荷电粒子或荷电载体为中心所形成的一个德拜球层，它所带相对净电荷不为零且所带电性与中心粒子的电性相反；该德拜球层不但向内与中心荷电粒子之间有电场作用，而且它向外也有电场作用；将任一个荷电粒子的德拜球层也视之为一个荷电粒子，则在这个德拜球层外同样可形成另一个德拜球层；如此下去，一个德拜球层外又可衍生出下一个德拜球层，．．．．，直至整个荷电粒子体系的边界。CMDS作用范围无限。
l 本发明原理的引理
CMDS荷电粒子统计运动机理的引理
(下文中“粒子”，替换成星体或星系，其表述一样)：
1. 将任一荷电粒子或荷电载体设为多重德拜球层（CMDS）中的第1层，如此往外有：第2层，第3层，．．．第n层，第n＋１层，．．．., n为自然数。
2. CMDS中各层荷电量相同。相邻层荷电性互异，第n层的荷电性质与第1层荷电性质的关系为：当n为奇数时，相同；当n为偶数时，相异。
3. CMDS各层呈球面状态，各层的荷电密度与该层到第一层的距离即半径的平方成反比。
CMDS中各层的位形，除了基本的正球位形之外，在外力作用下，可拓变成其它任何形状。在CMDS中，各层彼此之间具有强互动性。CMDS中层波动及位形变化可沿径向传导。
由于CMDS的生成顺序，在内层与外层之间互动作用中，尤其相邻层间，内层对外层的状态及位形的动态调整作用强于外层对内层的动态调整作用。
4. CMDS的各层都有一定的厚度，处于任意两相邻层之间分布的荷电粒子，包括处于各层边界区域的荷电粒子，在相邻层之间的电场作用下，会向相邻两层的荷净电极大区（即各层之主导区）运动靠拢，可形成相邻层之间的荷电粒子分布密度较小（可接近于零但永不为零）的区域，即CMDS相邻层间隙。这种CMDS相邻层间的荷电粒子靠拢聚集各层的运动，且该荷电粒子的电性与所靠拢聚集的层之电性相异。这种异性电荷粒子靠拢聚集各层的运动为释电运动，会削弱CMDS中的层。
另外，CMDS存在并作用中，也必然会使相邻层间的一些荷电粒子靠拢聚集CMDS中的层，但是这些荷电粒子的荷电性与所靠拢聚集的层的电性相同。这种同性荷电粒子靠拢聚集各层的运动为充电运动，会增强CMDS的层。
最终，CMDS相邻层间，削弱与增强CMDS的层的释电运动和充电运动两者之间达到动态平衡。 动态平衡中的CMDS中的层为主导层，相邻层间存在间隙。
5. CMDS相邻层间的每一区域，每时每刻都在发生着充电和释电；稳定的CMDS中任一组相邻层间，充释电处于动态平衡中。
6. 当CMDS旋转时，离心力作用下，CMDS中的层由正球形向椭球形拓变，出现高纬的CMDS相邻层间隙变小，而在中低纬的相邻层间间隙变大，尤其低纬。旋转CMDS，其相邻层间隙宽度与纬度反相关。
另依据引理5，在CMDS相邻层间充释电动态平衡下，这导致CMDS相邻层间低纬释电减弱，充电增强；而高纬的相邻层间释电增强，而充电减弱。
7. CMDS相邻层间的释电条和充电条的运动：
对任一连续相邻的四个层，n+1,n+2,n+3,n+4, n为自然数。如n+2和n+3层间的释电条,由于释电过程中，该释电条中混入增加了来自n+3层的电荷，则会受到n+1层的斥力作用；同样，该释电条中混入增加了来自n+2层的电荷，则会受到n+4层的斥力作用。因CMDS本身具有的每层位形为球层状，曲率为正，且由内向外，相邻层间距或间隙逐渐增大的基本状态，所以对于n+2和n+3层间的释电条，来自n+1层的斥力作用强于来自n+4层的斥力作用，则该释电条向上（外）运动。反之，对于n+2和n+3层间的充电条，充电条向下（内）运动。
CMDS相邻层间的物体伴随CMDS旋转中，该物体会受到科氏力的作用。 在科氏力作用下，上升释电条呈正气旋式运动，而下沉充电条呈反气旋式运动。
8. CMDS旋转中相邻层间的充释电流，科氏力作用下，充释电流条的螺匝数密度正相关于科氏力因数(f=2ωsinφ,ω为CMDS中心的旋转角速度，φ为纬度）。同理于螺线管中电流产生磁场，依据CMDS相邻层间充释电动态平衡，低纬充电流与高纬释电流相当，但高纬释电流条螺匝度高，则产生磁场强，而低纬充电流条螺匝度低，则产生弱磁场。CMDS相邻层间南北半球的两高纬区域的强释电磁场占主导，构成偶极子磁场。
在旋转CMDS中任一组相邻层间，两高纬发生强释电流与低纬强充电流的同时，引发每层上南北两半球中各自高低纬（或赤极）之间产生电流，该电流产生偏置（东西）磁场，南北半球的偏置磁场方向恰相反。
偶极子磁场与偏置磁场合成出该组相邻层间的基本磁场。
另外，源于CMDS相邻层间的其它局部区域释电或充电电流的磁场，也会迭加在基本磁场之上。
伴随CMDS旋转角速度的减小，CMDS由正球形向椭球形的拓变减弱，导致高纬释电减弱，相应基本磁场减弱。
9. 旋转CMDS中各层的位形，除了基本的椭球位形之外，在外力作用下，可拓变成其它任何形状。在CMDS中，各层彼此之间具有相似性与互动性。内外层之间的动态影响是明显的。
10. 旋转CMDS的相邻层间，充或释电电流条所产生磁场的轴向磁场分量对该充或释电条起到稳定约束作用。充或释电流条中的电流所产生磁场的轴向磁场分量（强度）正相关于该充或释电流条上升或下降中旋转的螺匝度。而该螺匝度正相关于科氏力因数(f=2ωsinφ,ω为CMDS中心的旋转角速度，φ为纬度)。
气旋式运动的充释电流条的稳定性与强度正相关于科氏力因数f。释电条若在过低纬度，过低纬度造成科氏力因数过低，会导致该释电条极弱或崩溃。
在旋转CMDS中任一组相邻层间，在极低纬度不存在较强及稳定的释电条。当移动的释电条运动到极低纬度附近时，其稳定性及强度大大降低。
11. CMDS相邻层间的释（充）电对应下层上某区域的增强或相对增强，会导致该区域上升（下沉），进而使该区域形成凸（凹）位形。
CMDS相邻层间某区域释电增强中，会在该区域对应的范围内的下层表面上生成凸区及凸区增多。释电-凸区自然会掠夺同层邻近区域的电荷而削弱邻近区域的释电或可使该释电-凸区的邻近区域变为相对充电-凹区。即充电-凹区是伴生释电-凸区而成的，或充电-凹区是释电-凸区所致。这种伴生邻近释电-凸区的充电-凹区，其充电并无法满足或平衡凸区-释电区的全部释电所需。即CMDS相邻层间下层表面上某一区域内的凸区或凹区数量都代表着或正相关于该区域所对应的相邻层间的释电状态。CMDS相邻层间的下层表面某一区域内凸区或凹区增多，皆表达该区域所对应的相邻层间释电增强。
由于凹区相对于凸区对人类视觉而言，具有可识别优势，通常以CMDS相邻层间下层表面上某一区域内的凹区数量代表着该区域所对应的相邻层间的释电状态。(备注：这里主要针对发光球体面而言）
依据引理7，在旋转CMDS中， 凸（凹）区会产生气旋状螺旋上升（下沉）运动。凸区做正气旋式运动，而凹区做反气旋式运动。
依据引理10，CMDS旋转中，相邻层间在极低纬度不存在强及稳定的释电条，则相邻层间在极低纬度也不会存在强而稳定的伴生强释电条的充电条 。当移动的释电条当到达极低纬度附近时，其稳定性及强度也大大降低。则CMDS中任一层上的极低纬度区域不存在稳定的凸区。
12. CMDS中每一层都具有一定的厚度，有上下或内外两个表面，在相邻层间电场作用中，每一层表面上都会产生凸区以及伴生凸区的凹区。同一层上与凸区相邻的区域对应的相邻层间释电相对较弱，与凹区相邻的区域对应的相邻层间释电相对较强。这导致凸区相对较多地含有与本层电性相反的电荷，凹区相对较多地含有与本主导层相同电性的电荷。即凹区和凸区相对荷电性互异。彼此之间有机地形成一电能蓄存结构。凹区和凸区彼此吸引，靠拢中可产生电流-释放电能。
13. 旋转CMDS中，由于相邻层间的释电条形成正气旋状态，而充电条形成反气旋状态，则CMDS 中任意一组相邻层间同一南北半球中的释电条磁场的极性与充电条磁场的极性互为异性，两者相吸引；而同一南北半球中的不同释电条磁场的极性彼此相同，则彼此相斥。
CMDS相邻层间同一南北同半球中的中低纬释电条都与高纬释电条相斥，高纬释电条最强，则其它较强释电条被高纬强释电条排斥到远离高纬的较低纬度。这些其它释电条越强，其所在纬度越低，但又不会在零纬度附近。
14. 由于CMDS相邻层间存在强互动，当某一层某区域出现波动及位形变化时，沿径向在CMDS传导，尤其引发其邻近层波动及位形变化。
在CMDS中的层波动增强(或减弱)时，其波动中位形变化就是凹凸区增多及对比深度及高度增加(或凹凸区减少及对比深度及高度减小)。
CMDS中层之波动的内因：<1> CMDS中心能量向外输送中 CMDS相邻间所储存的能量通过相邻层间释电增强-释放能量而引发相关层波动。释电条生成凸区，在强释电-凸区旁易傍生成充电条-凹区。但此充电-凹区并不能平衡释电-凸区，即两者电流并不相等。即某一区域凸区或凹区增多皆代表该区域释电增强。
15. 依据引理12，CMDS中同一层上，同一上或下表面中凹凸区之间存在电引力；同为凹与凹之间，或凸与凸之间存在电斥力。
CMDS中每一层，其上下表面之间互动中位形相似。
16. 依据引理11 CMDS中任一层上，同一南北半球上，凹凸之间存在磁引力，凸与凸之间或凹与凹之间存在磁斥力。同一层的不同南北半球上，凸与凸或凹与凹之间存在磁引力。这可导致凸与凸或凹与凹在南北半球可共轭生成。由于CMDS相邻层间充释电动态平衡，当下层表面某区域内伴生凸区的凹区减少时，下层的另一区域内伴生凸区的凹区就会增多。
17. CMDS生成中，每层都是由正负荷电粒子的统计热运动形成的。初始第一层的荷电量是一定的或有限的，CMDS各层的电荷量都等于第一层的电荷量，有上限，则每层的局部区域的电荷量必然也有上限。
同一组相邻层间的不同释电条（或释电条的电流强度）之间，彼此互相抑制。这也同理于并联电路，总电流强度一定，各支路电流强度彼此互抑。
分别来自南北不同半球的两个释电条之间或两个充电条之间，彼此磁性相反而相互吸引。这可导致相邻层间的南北半球的释电条（充电条）可共轭成对出现。
18. <1> CMDS相邻层间的等离子体团，其电导率远高于周围空间。在相邻层间电场作用中，围绕该等离子体团易形成强释电条。
<2> CMDS相邻层间的质量较大粒子可通过万有引力以及其它力吸聚周围空间中的等离子体，形成包裹该粒子的一高电导率的粒子团，在相邻层间电场作用下，该高电导率粒子团将形成较强释电条。粒子质量越大，其释电条越强。
依据引理7，旋转CMDS中，由于释电条呈正气旋运动状态，释电条中所包裹的那个较大粒子也被驱动而做旋转运动。
CMDS相邻层间大粒子释电条的正气旋运动，以及释电条中电流的磁场对包裹大粒子的等离子体的扎缩作用，驱动释电条中的大粒子做正气旋运动。
19. 依据引理18，旋转CMDS中，相邻层间质量较大粒子所形成的强粒子释电条，在其正气旋运动中对该粒子驱动的同时，该粒子还会受到来自CMDS中心的万有引力的作用。较大质量粒子受CMDS中心万有引力的作用较明显。
<1> CMDS相邻层间的粒子受该粒子释电条的正气旋驱动作用下，做正气旋运动。CMDS中相邻层间大粒子的释电条 ，有利于该粒子运动的稳定。
<2> 依据牛顿第二定律与引力定律， CMDS中的粒子受CMDS中心万有引力的作用下，做圆锥曲线运动；
1和2两种作用同时迭加作用于CMDS中粒子。粒子所受万有引力指向旋转CMDS中心，粒子释电条正气旋驱动向上，即背向旋转CMDS中心。
粒子与CMDS中心之间的万有引力和该粒子释电条的上升力，这两种力同时作用于该粒子。
明显，只有在大粒子释电条较弱或很弱状态中， 该粒子的运动轨道才近似为或趋近于圆锥曲线。
另外，该粒子释电条的旋转驱动力，会使该粒子发生旋转。即一个粒子的自转实为在该粒子释电条驱动下的旋转，尤其质量较大的粒子。
CMDS相邻层间， 粒子对其周围等离子体的吸引力或约束聚集力和粒子释电条的上升力共同作用中，使该释电条分成电导率差别很大的明显的上下两段。下段，从粒子到下(内）层之间，这段等离子体密度极低，则它的电导率极低；上段，从粒子到上层（外）之间，这段等离子体密度相对较高，则这段电导率相对较高。CMDS相邻层间，粒子释电条的上段长度与粒子释电条的整段全长度之比值越高，粒子释电条的强度越高。（修正：由于该粒子对下层中等离子体粒子的吸引，可使这些等离子体粒子上行，则该粒子距离下层越近，会吸引更多的等离子体粒子上行，从而使粒子释电条加强。）
粒子在其近心点位置附近，粒子释电条的上段长度与粒子释电条的整段全长度之比值最高，粒子释电条的强度最高。粒子在远心点位置附近，粒子释电条的上段长度与粒子释电条的整段全长度之比值较低，粒子释电条的强度相对很弱。
CMDS相邻层间，沿椭圆轨道运行的粒子，在该粒子的近心点附近粒子释电条最强，粒子释电条在近心半球中的平均强度强于在其远心点半球中的平均强度。
CMDS相邻层间粒子运动中，当其近心点距离下层过近时，或进入下层，会造成该粒子释电条过强，并在短暂时间内释放极强能量，并伴生光子和其它高能粒子以及组成该粒子的部分物质及部分粒子释电条（等离子体）等被抛射。
CMDS相邻层间粒子运动中，由于粒子释电条过强，过强的上升力可作用于粒子释电条。这可会引发粒子急剧上升。也可由于粒子轨道半径减幅较大，粒子与CMDS中心之间万有引力增幅较大，而当粒子释电条的增强中对粒子的上升力的增幅小于万有引力增幅时，粒子可无法上升而下沉。此状态中粒子释电条的急剧增强可将该粒子的释电条，或将该粒子释电条以及该粒子的一部分，与该粒子脱离抛射向上，甚至于抛射出该组相邻层间。
由于粒子释电条上升力的反作用力作用于下层，则当粒子邻近或穿越下层时，粒子释电条短暂激烈波动增强，波动增强中的粒子释电条的上升力的反作用力也波动增强，引发下层及邻近层激烈波动及位形变化。这种波动及位形变化可在CMDS中沿径向传导，尤其可导致穿透性传导中的能量释放。
在粒子穿越CMDS中各层的短暂时段内，都会引发CMDS相邻层间粒子释电条的急剧增强而释放强能量。
在CMDS不同组的相邻层间穿越的粒子，粒子途经穿越每一层时，引发该层及相邻上层间该粒子释电条急剧增强，释放能量极大。
CMDS相邻层间粒子运动中，当其远心点距离上层过近时，会造成粒子释电条的下段过长，导致CMDS相邻层间粒子释电条过弱，粒子释电条的上升力过弱，引发粒子下沉。
粒子释电条中的电流所产生磁场的轴向磁场分量对该粒子释电条起到稳定约束作用。粒子释电条中的电流所产生磁场的轴向磁场分量正相关于释电条上升旋转的螺匝度。而该螺匝度正相关于科氏力因数(f=2ωsinφ, ω为CMDS中心的旋转角速度，φ为纬度)。
在零纬度附近，科氏力因数极低，则造成CMDS相邻层间粒子释电条中电流所产生磁场的轴向磁场分量极弱。这会导致该粒子释电条严重毁坏或崩溃。粒子释电条的最弱状态高几率在旋转CMDS体系的纬度为零位置附近，即在粒子经过赤道面附近时。
旋转CMDS相邻层间稳定运动的粒子，其轨道面纬度不能或不会过低。
旋转CMDS相邻层间粒子释电条的磁场与两极高纬的释电条的磁场同性，彼此相斥；粒子质量越大，其释电条越强，其磁场也越强，则它与两极高纬释电的磁场之间斥力越强，则质量越大的粒子，其分布的纬度或其轨道面的纬度越低。但不会过低至零纬度或零纬度附近。
旋转CMDS相邻层间，粒子距离近心点越近，其释电条越强；粒子距离赤道面（纬度φ=0）越近，其释电条越弱。
<1>依据引理1，旋转CMDS中的相邻层组，其半径越小，相应层中任一区域的电荷密度越高，相邻层间电场越强，则CMDS相邻层间的粒子释电条越强；
<2>依据引理17，粒子的质量越大，其释电条越强。
则依据<1>和<2>，在旋转CMDS中稳定运动的大粒子，其轨道半径不能过小。
另外，旋转CMDS的中心与粒子间的万有引力，反比于半径的平方，则稳定运动的粒子，其半径也不能过大。
另依据引理5，CMDS 任一组相邻层间充释电动态平衡。当旋转CMDS中某一组相邻层间低纬的大粒子或大等离子体团过多时，引发该相邻层间低纬释电过强，则高纬释电条过弱并充电大大增强。这可导致该相邻层间高纬磁场的极性变异，即磁场转向。这将造成该组相邻层间粒子运动的稳定性下降，尤其低纬的大粒子。
20. 依据引理18， 旋转CMDS中，在CMDS中心万有引力作用下，大粒子做圆锥曲线运动。同时CMDS相邻层间该大粒子释电条的正气旋对大粒子的驱动作用，使该大粒子沿正气旋的旋动方向旋转。
右旋转CMDS中，做椭圆曲线运动中的大粒子，在南北半球相邻层间的粒子释电条正气旋驱动下而旋动，该粒子释电条正气旋运动在南北半球，分别为右旋上升和左旋上升。
当右旋CMDS中的大粒子在CMDS中心万有引力作用下做椭圆运动时，假设该大粒子不自转即角动量为零，
<1> 当它在CMDS北半球中运动中，CMDS相邻层间该粒子释电条使其可获得一定的转动角动量，相对于右旋CMDS的指北的旋转方向，粒子释电条在北半球的正气旋旋转方向指北或顺向北，则使粒子旋转方向指北或顺向北，该粒子旋转中的南半球朝向CMDS中心。
<2>当粒子由北半球进入到了CMDS南半球时，由于粒子的运动惯性，该粒子仍会保留或残留着一些来自北半球释电条对它驱动后所获得的角动量。这导致进入CMDS南半球中的粒子，它旋转中的北半球朝向CMDS中心。虽然CMDS南半球中粒子释电条的正气旋是左旋气旋，但是CMDS南半球中粒子释电条的正气旋驱动方向恰恰同于或顺向于该粒子在北半球释电条驱动下所获角动量的方向。即该粒子在CMDS南北半球中CMDS相邻层间粒子释电条的旋转驱动中获得的旋转角动量方向一致！这导致该粒子拥有了维持自转所需的持续的角动量，或这使该粒子拥有了维持自转所需的持续的角动量供应。
旋转CMDS中的粒子在做圆锥曲线运动的同时，该粒子也做旋转运动，即自转运动。
21. 依据引理18，19及20，将文中“粒子”换成星体或星系，其表述不变。
22.任一星体中心能量生成中，驱动该区域的荷电粒子热运动。其中正负荷电粒子的热速率存在差别，由于负电荷粒子的热速率远高于正荷电粒子，导致在星体中心可形成荷净电不为零的正电荷区域，并由此向外，生成CMDS。 任一星体中心所产生的能量转化为CMDS, 并通过CMDS相邻层间释电向外释放能量。
23. 依据引理22， 将文中“星体”换成粒子，其表述不变。
24. 同一层的凹凸区之间存在电引力，而凸区之间或凹区之间存在电斥力；同一南北半球上凹区之间或凸区之间存在磁引力，两个分别来自南北不同半球上凹区之间或凸区之间存在磁引力。这可导致同一层之南北两半球上的凸区或凹区共轭成对出现。（备注：相邻层间下层表面的凸区对应为释电条的底座，而凹区为充电条的底座。）
25. CMDS 中同一组相邻层间充释电动态平衡中，不同区域之间释电互抑；CMDS 中任意相邻的两组相邻层中释电互抑，如CMDS+-中释电与CMDS+-中释电互抑，尤其近同经纬度。
依据引理7，14 ，对任一连续相邻的三个层n+1,n+2,n+3, n为自然数。层n+1与n+3同电性，层n+1与n+3都和层+2异电性。相邻层n+2与n+3之间的释电条，相邻层n+1和n+2之间的释电条，因这两释电条来自于不同相邻层间，但都共用n+2层上电荷，所以两者互抑。尤其同一南北半球，两者不但互抑，而且相斥（磁斥力）。
依据供应两不同释电条的电荷来源于同一层上不同区域，尤其来自与释电条相同的经纬度区域及附近的正态分布区域。则相邻层n+2与n+3之间的释电条对下层组n+1和n+2之间释电条的抑制作用，沿相邻层n+2与n+3之间的释电条中心轴线径向向下对应（经纬）区域最强，而离该(上)释电条所在经纬度区域越远，下层组n+1和n+2之间释电条受抑制作用越弱；下层组n+1和n+2之间释电条对相邻层n+2与n+3之间的释电条的抑制作用沿释电条中心轴线径向向上对应（经纬）区域最强，而离该（下）释电条所在经纬度区域越远，上层组n+2和n+3之间释电条受抑制作用越弱。
旋转CMDS中，对于南北同半球中任意两相邻层组CMDS+-与CMDS+-中的释电条，上（或外）层组中释电条轴向磁场分量与下（或内）层组中释电条磁场轴向分量方向相反，导致上释电条的下端与下释电条的上端彼此磁场同性相斥。
对于自西向东旋转的（右）CMDS, CMDS相邻层间任一释电条，垂直于CMDS旋转赤道面且沿径向过释电条轴线的面将CMDS分成东西两部分。对于下层组n+1和n+2之间西东对称位置中A与B两释电条，因CMDS自西向东旋转，对于相邻层n+2与n+3之间的释电条，来自该释电条西部的n+2与n+3层上的供电流量大于来自该释电条西部的n+2与n+3层上的供电流量。
当CMDS不发生旋转时，对该释电条的供电，释电条的东西部对称，即供应相同电流量I0；当CMDS以角速率ω旋转时，西部供电流量变为ωI0，而东部供电流量变为I0/ ω，即西部供电流量比东部供电流量高出ωI0-I0/ω。这导致相邻层n+2与n+3之间的释电条对下层组n+1和n+2之间释电条的抑制作用，对西面释电条A抑制强，而对东面释电条B抑制作用弱。 这导致相邻的下层组n+1和n+2之间东部释电相对较强，而西部释电相对较弱。
26. CMDS中的能量生成及能量释放：
CMDS中的能量生成或蓄存
<1>CMDS相邻层荷电异性，相邻层间电场蓄存电能-能量，通过相邻层间释电-释放能量；
<2>在CMDS相邻层间电场作用中, 释电过程中可使下层表面生成凸区，
在凸区旁边会伴生凹区；每一层的表面上可生成凹凸区，凹凸区荷电异性，
两者间蓄存能量。CMDS中任一层上凹与凸区之间，通过两者吸引靠拢聚合中
释电-释放能量。
<1>和<2>能量释放过程中，伴随着物质运动。
27. 依据引理12及26，CMDS中层的表面上凹凸区之间在电引力作用下靠拢发生释电释能，同时凹凸位形相对减弱或凹凸组合消失。CMS中某一层表面上某区域内凹区增多，表明以此层为下层的相邻层间在该区域对应的空间区域释电增强及能量释放增加。（备注：凹区是伴生凸区而产生的）
28. 依据引理27， CMDS同一层上凹凸区之间可在引力牵引下靠拢，发生释电释能并削弱彼此的位形。发生释电后，这些背离椭球位形的凹凸区被削弱，向椭球或正球形位形趋近，即曲率的绝对值变小（凸，曲率为正；凹，曲率为负）。这导致宇宙中多数或基本上稳定粒子和星体的个体外形呈现球形或椭球形。
在凹凸区之间释电释能过程中，产生波动（震动）和光及高能粒子。凹凸区之间释放能量最多的位置高几率在凸区的坡上，而既不在凹底部，也不在凸顶部。
29. CMDS相邻层间电场作用下，上层的下表面与下层的上表面会产生凸起。 在层凸起的旁边会伴随生成出凹陷。层上这种凸起和凹陷也会迭加生成，即在同一层上，存在广泛的小凸区和小凹区的基础上，会迭加入大范围凸起和凹陷，使那些小凸区和凹区看起来像长在大范围凸区和凹区的面上。伴随层上大范围的凹凸位形变化，会使得大凹区面上的小凸区和凹区变小，而大凸区面上的小凸区和凹区变大。以凸区或凹区所占范围同整个层面相比论其大小。
CMDS中层上凹凸区相伴生成，凹区与凸区荷电性互异，凹凸之间构成能量蓄积与释放的组合。较大范围及较深的凹区与较高的凸区之间蓄能较多。凹凸两者之间相互吸引中发生释电释能过程中，产生物质运动（波动或震动以及光和高能粒子。在凹凸区双方之间因吸引所致冲撞过程中，震中位置高几率在凸区的坡上。
CMDS中任一层的上下表面的位形相似。当某一层上发生位形变化时，可引发相邻其它层近在近同经纬度的区域发生位形相似变化。
30. 对于CMDS相邻层间释电条的供电，每一层涉及区域范围-供电量流量分布状态是以释电条中心轴线所在的经纬度为中心的正态分布，对于CMDS相邻层间粒子释电条，尤其大粒子粒子释电条，它只能在低纬，则粒子释电条在层上(经纬度)范围的正态分布，偏于经度范围，或经度宽度大于纬度宽度。
31. 依据引理23，在CMDS空间中相对稳定运动的粒子，粒子本身也具有CMDS。它的CMDS中某两个相邻层构成的表面层组与所在CMDS相邻层的荷电属性吻合。即源于粒子自身的CMDS的某层，当它成为该粒子的表面层时，它的荷电性与其所在CMDS相邻层间的下层电属性相同。而该粒子表面层的相邻上层的电性与其所在CMDS相邻层间的上层电性相同。
32. 依据引理8，19和20，23及31， CMDS中稳定运动的粒子，其轨道必为椭圆曲线，粒子存在旋动或自转。粒子本身也有CMDS, 记为CMDS粒子 。在粒子自身的CMDS粒子 中，CMDS粒子伴随粒子自转，CMDS粒子表层组相邻层的高纬会产生强释电及偶极子磁场。
33. 依据引理1，6和19及32，<1> 旋转CMDS中的相邻层组，其半径越小，各层上任一区域的电荷密度越高，相邻层间电场越强，则CMDS相邻层间的释电条越强 <2> 旋转CMDS中，由于层受离心力作用，使 CMDS粒子各层由正球形向椭球形拓变，层距离中心的半径越大，扁心率越高，则CMDS粒子相邻层在高纬的间距与半径的比值正相关于旋转半径。
CMDS相邻层间最强的高纬释电及其最强偶极子磁场 只能出现在具有一定半径的相邻层间。
34. 依据引理33，旋转CMDS粒子中一定半径的相邻层的高纬释电才足够强，相应它产生的磁场才足够强。 该CMDS粒子中一定半径的相邻层的南北半球两高纬释电生成的偶极子磁场方向，必须顺向于CMDS中该粒子释电条的磁场的方向。只有这样，粒子在CMDS中运动才稳定。
35. 依据引理34，粒子的CMDS粒子中距离中心一定半径的所述该相邻层，其下层的电性与粒子所在CMDS相邻层的下层的电性相同，其上层的电性与粒子所在CMDS相邻层的上层的电性相同。粒子的表面层组一定属于这类相邻层。粒子的表面通常是粒子表面层组的下层所在位置。（备注：由于相邻层间粒子释电条磁场的束控，使该粒子的偶极子磁场的生成，只能是由该粒子CMDS中相邻层的上下层的荷电性与该粒子所在CMDS的上下荷电性对应相同的那些相邻层组。如CMDS +-中粒子的偶极子磁场，必须由CMDS粒子中CMDS粒子+-中产生的磁场主导。而且该粒子的表层组也只能是CMDS粒子+-，因为由该表层组中产生最强偶极子磁场的方向必须顺向于CMDS +-中该粒子释电条的磁场方向。）
36. CMDS中任一组相邻层间的粒子，当其运动轨道是椭圆曲线，且 CMDS粒子中粒子的表面
层组，其电性与所在相邻层的电性相同，且在CMDS粒子中该粒子表面层组的偶极磁场的
方向顺向于CMDS相邻层间该粒子释电条磁场的方向。这种粒子的运动稳定，本身状态
也稳定。将这种粒子称之为CMDS相邻层间的代表粒子。
l 37. 在旋转CMDS中，同一南北半球中，相邻的任意两组相邻层CMDS+-和CMDS-+， 其一组相邻层间的粒子释电条的磁场轴向分量的方向同另一组相邻层间的粒子释电条磁场的轴向分量的方向恰相反，即上（外）层组中粒子释电条的下端磁场和下（内）层组中粒子释电条的上端磁场同性相斥中。这导致CMDS+-和CMDS-+相邻层间的多数粒子椭圆运动的近心点彼此错开，即若CMDS+-中多数粒子的近心点在南半球，则CMDS-+多数粒子的近心点就在北半球，反之亦然。尤其是较大粒子，尤其代表粒子。
宇宙中微宏观由小到大的粒子体系中保持和谐统一的粒子分布规律，
38. CMDS相邻层间粒子通过其万有引力和该粒子释电条的磁场对周围等离子体的吸积或
吸聚作用，实现该粒子的质量增长。
39. 依据引理1到38，将文中“粒子”替换成星体或星系，其表述不变。
l 本发明机理及引理的推理
1. 依据CMDS机理及引理，在太阳核区能量生成与荷电粒子的热运动中，由于正负荷电粒子的热速率存在差异（如负荷电粒子热速率远高正荷电粒子热速率），在太阳核区的中心生成了相对外围的净（正）电区域。由此生成了太阳CMDS（记为CMDS日）。
2. CMDS日中，光球层在（+）层，日冕层在（-）层； 小行星带在（+）层；柯依伯带在（-）层，奥尔特云在（+）；...无限。
3. 太阳表面层组为CMDS日+-，向外按顺序还有外1层组CMDS日-+和外2层组CMDS日+-等无限个层组。
4. CMDS日中任意两组相邻层CMDS日+-中释电与CMDS日-+中释电互抑。同一组相邻层间的不同区域释电之间互抑。
太阳表面层组CMDS日+-中释电与外1层组CMDS日-+中释电互抑；外1层组CMDS日-+中释电与外2层组CMDS日+-中释电互抑。
外1层组CMDS日-+内低纬释电，北半球强于南半球；外2层组CMDS日+-内低纬释电，南半球强于北半球；太阳表面层组CMDS日+-内低纬释电，南半球强于北半球。
5. CMDS日相邻层间的星体，尤其行星，通过万有引力等吸引周围空间中等离子体，形成 CMDS日相邻层间星体释电条，CMDS日相邻层间彗星主要通过自身喷发形成彗星释电条。一般较大彗星释电条强于或不弱于行星释电条，尤其大彗星。行星的磁尾或彗星的彗尾，其实是 CMDS日相邻层间该星体释电条的上段部分。星体磁层在向阳侧被压缩形变，主要是 CMDS日相邻层间该星体释电条的上升力所为，太阳风压与太阳光压都占其次。
由于彗星喷发，彗尾中等离子体密度较高，电导率较高。虽然彗星质量通常很小，但彗星释电条却很强。
CMDS日相邻层间星体释电条所涉及层上供电范围及相关电荷流量分布状态，呈正态分布，尤其经度范围，
6. 在太阳系中，对任一个星体，过日心并与日心-该星体连线垂直的面，将空间分成两部分，该星体所在的空间部分为共星空间，而该星体不在的空间部分为背星空间。
我们通常所言的太阳活动水平，尤其以黑子指数表达的太阳活动水平，主要表达的是共地空间范围内太阳活动状态。
7. 太阳核心区域生成的能量通过CMDS日相邻层间储存并经释电向外输出。太阳表层组CMDS日+-两层位形相似，下层（+）光球上充电凹区-黑子旁是释电凸区-亮斑。 外1层组CMDS日-+的下层（-）日冕充电凹区-冕洞旁为释电凸区，凸区可形成日珥及CME。依据原理，引理 及推理1，2和4，
<1> 太阳表面层组CMDS日+-的（+）层-光球层（上）表面上分布着着无数的极小的凹凸区，很多的很小的凹凸区，数量有限较小的凹凸区，数量有限的较大凹凸区。
以凹或凸区所占面积同整个光球面积相比论其大小，光球上很大的且很深的（深度同光球厚度或太阳半径相比）凹区为黑子，很大的且很高的（高度同光球厚度或太阳半径相比）凸区为光斑。黑子中的米粒小于黑子外的米粒。
凹凸区相伴生。无数极细小的凸区释电条以及很多很小的凹凸区之间释电-释能，生成太阳光。 较大的较深的凹区与较大的较高的凸区之间释能较强烈，可生成耀斑和高能粒子以及成团块的等离子体运动。
<2> 外1层组CMDS日-+中的（-）层-日冕层（上）表面上分布着无数的极小的凹凸区，很多的很小的凹凸区，数量有限小的凹凸区，数量有限的大凹凸区。 以凹或凸区所占面积同整个日冕面相比论其大小，很大的且很深的（深度同日冕厚度或太阳半径相比）凹区为冕洞。冕洞旁很大且很高的（高度同日冕厚度或太阳半径相比）凸区为光亮区。光球上凹区-黑子沿径向向外，在日冕上的对应位置是面积并不很大但却更深的或极深的（相比一般冕洞的深度）凹区，为极深冕洞。由于凹区与凸区相伴生，在该凹区旁有更高的或极高的（相比一般冕洞旁的凸区的高度）凸区为更高亮度区。更高亮度区通常掩映着更深凹区，使后者表现不明显。该类凹区与凸区之间释放能量相对较高，最强能量释放位置-最亮区域在凸区的坡上，即沿径向稍错开黑子的位置（经纬度）。这在日冕照片上可清晰地呈现。 日冕上无数小凹凸区之间释电释能，生成太阳光；较大的较深的凹区与较高的凸区之间释能较强烈，生成耀斑和高能粒子以及成团块的等离子体运动，这自然包括日冕物质抛射（CME）。
耀斑可在光球或日冕上以及CMDS日中任一层上生成； 太阳光来源于光球和日冕，其中主要来自光球；太阳风来源于光球和日冕，其中主要来自于日冕。
8. CMDS日中 (+)层-光球上凹区-黑子傍生于凸区-释电条，光球上某一区域黑子增多或减少，即表明该区域所对应的经纬度区域的CMDS日+-相邻层间释电增强或减弱。CMDS日+-中(+)层-光球上某一区域内黑子的数量表达该区域所在的经纬度区域对应的CMDS日+-相邻层间释电的强度，黑子越多，释电越强。
太阳核心区域生成的能量向外输出过程中所引发光球出现较大波动及位形变化中所导致的光球上释电凸区及凸区旁凹区-黑子生成，其生成率相对稳定，即在一定时期内，黑子流量或单位时间内太阳光球上黑子总数量，保持相对稳定。当光球上某区域内黑子减少，则另一区域内黑子会增多。
当光球低纬黑子增多，即表明 相邻层CMDS日+- 低纬释电增强。当光球低纬黑子过多时，即表明 CMDS日+-低纬释电过强。在 CMDS日+-全纬度充释电动态平衡中，这会导致 CMDS日+-高纬释电极弱或可能高纬由释电状态变为充电状态，造成高纬磁场极弱或可能极性变异，即磁场反转。
9.CMDS日相邻层间星体释电条所涉及的范围，或主要供电于该星体释电条的层上范围（经纬度范围）：
CMDS日相邻层间星体释电条，尤其较大星体释电条，属于强释电条。CMDS日相邻层间星体释电条，尤其较大星体释电条，由于受高纬强释电条的排斥，它们只能高几率分布于中低纬空间。较大星体释电条的纬度分布则只能在低纬。CMDS日相邻层间星体释电条所涉及相关层上范围主要看其经度范围。
供电于CMDS日相邻层间星体释电条的层上范围（经纬度宽度）与供电流量呈正态分布。其正态分布的主极大位于日星连线所穿越的层上位置及附近区域。CMDS日-+内低纬星体释电条抑制CMDS日+-内低纬释电其作用强度及范围呈正态分布，其相关作用的主极大在日星连线所穿越的层上位置的附近区域。这也正是抑制黑子生成作用的主极大位置。
除了大彗星释电条极强之外，所有星体释电条，其主要涉及相邻层上区域范围或正态分布的主区为低纬共星空间内的对应相邻层区域；大彗星释电条因其释电条极强，其涉及相邻层上区域范围或正态分布的主区可能至低纬的360°经度范围。即低纬的共星空间与低纬背星空间皆覆盖。
依据彗星其喷发物质的流量（喷出物质的总体质量/单位时间）高低，其喷发持续时间来定彗星大小。
对于共地空间中表层组CMDS日+-低纬释电的抑制作用，来自于外1层组 CMDS日-+内低纬所有释电条正态分布抑制作用在共地空间中的合成，尤其来自于共地空间中外1 CMDS日-+内低纬所有星体释电条。
10. CMDS日相邻层间，沿椭圆轨道运行的星体，在该星体的近心点半球中的释电条平均强度高于该星体在其远心点半球中的平均强度。
11. CMDS日中星体释电条，其中星体距离近日点越近，其释电条越强；星体距离
日赤道面越近，其释电条越弱。
12. 对光球上凹区-黑子旁的凸区-释电条的抑制，就是对黑子的抑制。外1 层组CMDS日-+ 中释电条抑制CMDS日+-中释电条，即外1 层组CMDS日-+ 中释电条抑制光球上黑子。 CMDS日-+中每一星体释电条抑制强度-范围呈正态分布。
外1层组CMDS日-+中低纬释电（由中低纬所有释电条组成）在共地空间中越强或越弱，抑制黑子作用在共地空间中表现越强或越弱，则共地空间中光球上黑子的生成率越低或越高。
13. 外1 层组CMDS日-+ 中释电条中通常较强者为四大内行星释电条和较大彗星释电条。
四大内行星的近日点有三个在日北半球，一个在日南半球。其中水星，金星和地球的近日点在日北半球，火星近日点在日南半球。因内行星轨道皆在日球低纬，且星体释电条在近日点半球的释电平均强度强于在远日点半球，则外1层组CMDS日-+内中低纬（尤其低纬）北半球的总体释电强度强于南半球中低纬（尤其低纬）的总体释电强度，则导致对表层组CMDS日+-中释电抑制也是对北半球强于对南半球中低纬（尤其低纬），导致表层组CMDS日+-中低纬（尤其低纬）南半球释电强于北半球。这造成CMDS日+-中光球上中低纬（尤其低纬）黑子通常南半球多于北半球。
外1 层组CMDS日-+中多数大行星，尤其四大内行星，它们的近日点在日北半球， 导致外2层组中多数大星体的近日点在日南半球，尤其四大外行星。四大外行星中三个星体（木星，土星，海王星）的近日点在日南半球，一个星体（天王星）的近日点在日北半球。
14. CMDS日-+中地球释电条，虽伴随地球自西向东绕日公转中，但由于太阳自转的角速率远高于地球公转的角速率（地球公转周期为一年，而太阳自转周期为27天），伴随太阳自西向东旋转的太阳CMDS日，尤其CMDS日-+，在CMDS日-+途经或扫过地球释电条的过程中， 对于CMDS日-+中维持地球释电条的电量（电流量）供应来源于CMDS日-+东西两半球，由于CMDS日-+自西向东快速扫过地球释电条，导致来自于CMDS日-+东半球的电量（电流量）供应降低，而来自于CMDS日-+西半球的电量（电流量）增高。这造成外1 层组CMDS日-+内地球释电条对表层组CMDS日+-西半球的释电抑制强于对东半球。则表层组CMDS日+-东半球释电强于西半球释电，导致光球上东半球黑子通常多于西半球。
15. 由于CMDS日-+内较大行星，尤其四大内行星，都分布在低纬度区域， 伴随共地空间中CMDS日-+低纬释电（主要为内行星释电条的释电）的减弱或增强可使共地空间中太阳黑子分布从中纬拓展至低纬，或从低纬缩回中纬。
CMDS日-+中四大内行星的轨道（面）分布在日球纬度3.38~7.15°范围内，尤其地球分布在纬度7.15°。另外黑子-凹区充电反气旋及凹区-黑子旁凸区释电正气旋的稳定性都要求科氏力因数不能过小，即纬度不能过低，则黑子分布纬度通常不会低于8°。 凹区-黑子伴生的是释电-凸区-光斑，或代表的是释电-凸区。虽然凹区-黑子在光球中除了过低纬度外皆可分布，但人类是在地球上，或即使借助近地空间轨道太空船上的观测设备，对太阳活动的观测也存在极限。这主因地球轨道在CMDS日-+内低纬区域，所以人类对于太阳光球高纬凹区-黑子存在视觉障碍或识别困难。这造成光球高纬区域不存在黑子的视觉假象。
16. 由于太阳表面层组CMDS日+-中不同纬度区域的释电互抑，导致高纬释电与低纬释电两者变化位相反。
光球极区光斑代表CMDS日+-高纬释电状态，而光球中低纬，尤其低纬黑子代表CMDS日+-低纬释电状态，则极区光斑数目变化与黑子相对数的变化两者位相相反。
当太阳活动水平极大期时，即光球低纬黑子增多并至极多时，代表CMDS日+-低纬释电极强，则导致CMDS日+-高纬释电极弱并可能转变为充电，对应高纬磁场极弱并可能极性反
转。
17. 太阳表层组CMDS日+- 中释电与外1层组 CMDS日-+中释电互抑。光球上黑子代表对应区域CMDS日+-中释电条，日冕上凸区及日珥代表对应区域的CMDS日-+中释电条，则日珥（群）与黑子（群）的纬度迁移方向相反，即日珥平均纬度迁移呈逆spore规律。
18. 太阳表面层组CMDS日+-中释电与外1层组CMDS日-+中释电互抑。由于外1层组CMDS日-+中多个行星的近日点在日北半球，尤其四大内行星，造成CMDS日-+内低纬释电，北半球强于南半球。这导致太阳表面层组CMDS日+-中低纬释电，南半球强于北半球，则对应光球南半球上黑子数目多于北半球上黑子数目。
外1层组CMDS日-+中释电与外2层组CMDS日+-中释电互抑。
由于外1层组CMDS日-+中多个行星的近日点在日北半球，尤其四大内行星，造成CMDS日-+内低纬释电，北半球强于南半球。这导致外2层组CMDS日+-内低纬释电，南半球强于北半球。外2层组CMDS日+-中多数行星近日点分布在日南半球，尤其四大外行星。
20. 太阳表面层组CMDS日+-中下层（+）-光球上黑子变化，即CMDS日+-中低纬释电变化，主要受外1层组CMDS日-+中星体释电的调节，尤其四大内行星和较大彗星。由于11.1年近似为四大内行星公转周期的整数倍，则引发太阳活动出现11.1年的周期波动。
较大彗星可引发太阳活动变化，尤其引发太阳11.1年周期活动出现变化，包括太阳活动水平变化以及太阳活动周期长度变化。
当彗星，尤其较大彗星，尤其在它们近日点时间附近时段，进入CMDS日-+内共地空间中，引发太阳活动水平下降；当彗星，尤其较大彗星，尤其在它们近日点时间附近时段，进入CMDS日-+内背地空间中，引发太阳活动水平上升。
当多个彗星，尤其较大彗星，它们的近日点时间集中出现于某一段时间内，在该时间段内，若这些彗星都进入CMDS日-+内共地空间中，可引发该段时间内的太阳活动水平降至极低；当多个彗星，尤其较大彗星，它们的近日点时间集中于某一段时间内，在该时间段内，若这些彗星都进入CMDS日-+内背地空间中，可引发该段时间内的太阳活动水平上升至极高。
当多个彗星，尤其大彗星，它们的近日点时间集中于某一段时间内，这些大彗星在该段时间内进入到CMDS日-+内，尤其低纬，喷发出大量物质所形成的等离子体，会引发CMDS日-+内低纬电导率极大增加而释电极大增强。 CMDS日-+内共地空间与背地空间中低纬释电皆极大增强，则共地空间与背地空间中太阳黑子都极大减少，太阳活动水平极低。
21. 太阳系中周期运动的星体，尤其CMDS日-+多个星体周期性的和谐运动，可导致太阳活动水平呈周期变化。
由于11.1年恰近似为CMDS日-+中四大内行星公转运动周期的整数倍，引发太阳活动呈现近似11.1年的周期变化。在太阳活动周期变化中，共地空间与背地空间中太阳活动水平或黑子相对数变化恰反相。
在平均11.1年太阳活动周期中，在太阳活动水平的较低时段，四大内行星在共地空间中高几率星体数量较多，而且行星释电条也较强；反之，在太阳活动水平的较高时段，四大内行星在共地空间中高几率星体数量较少，而且行星释电条也较弱。
在平均11.1年太阳活动周期中，四大内行星从聚集地球逐渐到散离地球的空间分布状态变化导致太阳活动水平由低向高的变化；反之，四大内行星从散离地球逐渐到聚集地球的空间分布状态变化导致太阳活动水平由高向低的变化。
22. 依据推理18，可将CMDS日-+中的星体喻为牧羊犬。光球上黑子喻为黑鸭子，牧羊犬在各自的近日点附近时段最凶悍，而在途经日赤道面附近时段最柔弱。太阳活动水平变化过程可用黑鸭子被牧羊犬驱逐的状态变化过程来比拟。
23. 围绕太阳公转运动的八大行星与哈雷彗星的近日点时间与近日点幅角：
八大行星的近日点时间与近日点幅角分别为：
地球 近日点时间：每年1月3~4日；近日点幅角：114°；
水星 近日点时间：2012年3月2日 近日点幅角：29.124°
金星 近日点时间：2012年3月21日 近日点幅角： 55.186°
火星 近日点时间：2011年3月9日 近日点幅角：286.502°
木星 近日点时间：2011年3月18日 近日点幅角：273.867°
土星 近日点时间：2003年7月29日 近日点幅角：339.392°
天王星 近日点时间：1966年5月23日 近日点幅角：97° °
海王星 近日点时间：1876年8月22日 近日点幅角：276.336°
0°≦星体近日点幅角≦180°，星体在日北半球空间；
180°≦星体近日点幅角≦360°，星体在日南半球空间。
哈雷彗星 上次近日点时间 1986年2月9日 近地点幅角：111.33°
四大内行星中有三个行星的近日点，都在日北半球空间 ，如水星，金星和地球；只有火星近日点在日南半球空间；四大外行星中，有三个行星的近日点，都在日南半球空间，如土星，木星和海王星，只有天王星近日点在日北半球空间。
CMDS日-+中内行星以外的其它星体释电条对太阳活动的调节，可使11.1年周期发生变化。
24. CMDS日相邻层间强释电条，主要是较大行星的释电条和较大彗星释电条以及大的等离子体团的释电条。
由于CMDS日中（-）层-日冕与（+）层光球互动中位形相似，共地空间与背地空间中的日冕表面上的凹区活动状态也呈现近11，1年的周期变化，只是共地空间与背地空间中的日冕表面上的凹区活动状态正好反相。
共地空间及背地空间中太阳活动状态，不但与共地空间及背地空间中星体相对太阳及地球的位置有关，也与每个星体的释电条状态有关。
CMDS日-+中星体释电条的最强或极强状态在星体近日点附近，星体释电条的最弱或极弱状态在星体运动到太阳赤道面附近。对于每一星体释电条，当星体的位置距离近日点越近，该星体释电条越强；当星体的位置距离零纬度越近，该星体释电条越弱。
25. 在太阳活动周期变化中，对应太阳活动水平的较高时段，共地空间中星体数量较少，且与地球散离，同时星体释电条较弱，而背地空间中星体较多，且星体释电条较强；对应太阳活动水平的较低时段，共地空间中星体数量较多，且与地球聚拢，同时星体释电条较强，而背地空间星体较少，星体释电条较弱。
主要由四大内行星的绕日公转周期运动，导致太阳活动呈现平均11.1年的波动周期变化。在太阳活动平均11.1年的周期变化中，四大内行星的空间位置变化对应太阳活动水平的较高时段，共地空间中星体数量少，且与地球散离，甚至可仅地球一个，星体释电条较弱；而背地空间中星体较多，可3个，星体释电条较强。对应太阳活动水平的较低时段，共地空间中星体数量较多，甚至可四个，且与地球聚拢，星体释电条较强；而背地空间中星体较少，甚至可个无。
内行星以外的星体，尤其较大彗星，引发太阳11.1年的周期活动出现变化，尤其太阳活动水平出现波动以及太阳活动周期长度出现伸缩等变化。
当彗星，尤其较大彗星，尤其在它们近日点附近时段，进入CMDS日-+内共地空间中，引发太阳活动水平下降；当彗星，尤其较大彗星，尤其在它们近日点附近时段，进入 CMDS日-+内背地空间中，引发太阳活动水平上升。
当多个较小彗星的近日点时间集中出现于某一较短时期内，可引发在该较短时期内的太阳活动水平极低。
当大彗星进入外层组CMDS日-+内，其沿轨道喷发的大量物质所形成的等离子体，会大大增强了CMDS日-+内低纬360°经度范围内电导率，即大大增强了CMDS日-+低纬360°经度范围内释电，从而强抑制了表层组CMDS日+- 内低纬360°经度范围内释电，即强抑制了低纬360°经度范围内黑子生成，使太阳活动水平降低。CMDS日-+内大部分彗星喷发物虽最终被太阳或其它星体俘获而从CMDS日-+内消失，但其过程所经历时间较长，即大彗星喷发物导致的CMDS日-+内低纬释电强态会持续一段时间，这引发太阳活动水平在此段时间内较低。大彗星在近日点附近其喷发规模强大，该大彗星喷发物导致的CMDS日-+内低纬释电强态所持续的时间段，或释电强态暂留时段，近似以该大彗星近日点时间为起始向后延长一定时间。
CMDS日-+内彗星释电条的强度及其该强态的暂留时间的长度与该彗星喷发流量与喷发持续时间正相关，即与彗星大小正相关。
当多颗大彗星，它们的近日点时间集中于某一段时期出现，虽然在该段时期内，这些大彗星近日点时间是离散分布的，但是由于每颗大彗星引发CMDS日-+低纬释电极强状态都有较长的暂留时段。只要在这段时期内，这些大彗星中任意相邻时间出现的两颗大彗星，前一颗大彗星（喷发物）所引发的CMDS日-+低纬释电极强状态的暂留时段和后一颗大彗星（喷发物）所引发的CMDS日-+低纬释电极强状态的暂留时段可以续接或连接，则导致在该段时期内，共地空间与背地空间中太阳黑子都极大减少，太阳活动水平极低。
本发明实施例附图及说明
附图1， 为荷电粒子多重德拜球层的机理示意图，n为自然数；
附图2，为太阳系多重德拜球层（CMDS日）机理示意图。其中，太阳核心区为CMDS日的第一层（+）；由第一层（+）向外经过有限多个层之后，发展到太阳表层组CMDS日+-，内层（+）对应位置-光球层，外层（-）对应位置-日冕层；四大内行星在外1层组CMDS日-+内绕日公转运动，内层（-）对应位置-日冕层，外层（+）对应位置-小行星带；四大外行星在外2层组CMDS日+-内绕日各公转运动，内层（+）对应位置-小行星带，外层（-）对应位置-柯依伯带；（-）层-柯依伯带之外为（+）层-奥尔特云，（+）层-奥尔特云之外还有无限多个层。
本发明的实施例
依据太阳系多重德拜球层（CMDS日）机理和引理及推理，并参考sohowww.nascom.nassa.gov, spaceweather.com, messier.seds.org./xta/history/50comets.html, jpl.nassa.gov, noaa.gov，theskylive.com, aerith.net等网上的数据，以及《太阳物理导论》（林元璋著，第394~450页）《行星科学》(胡中为 徐伟彪著，第505~510页)，《太阳活动区物理》（方成，丁明德，陈鹏飞著，第298页），对太阳活动进行如下具体分析（补充：同时参考关于行星凌日，冲日数据）：
实施例1. 11.1年太阳活动周期中太阳活动水平的变化与内行星星体位置
第24周初始阶段太阳活动水平的谷值期为1996年11~12月。 在此期间，四大内行星都在共地空间， CMDS日-+共地空间低纬释电极强，背地空间低纬释电极弱。
第24周太阳活动水平的峰值期2013年10月下旬-2014年1月上旬。在该期间内，水星，金星及火星都在背地空间，只有地球一星在共地空间。背地空间中这三个星释电条；共地空间只有地球一颗星体，CMDS日-+共地空间低纬释电极弱。
实施例2. 掠日彗星进入到外1层组CMDS日-+中，引发太阳活动水平出现短暂几天的降低
进入外1层组CMDS日-+内彗星，CMDS日-+彗星释电条，在途经近日点的短暂时段极强，而在近日点前后则较弱。这可通过掠日彗星掠日过程前后黑子数量变化来充分显示彗星释电条对黑子的抑制作用从弱无-强-弱无的过程：掠日前黑子较多，掠日中趋近近日点时黑子减少，掠日后黑子数量恢复掠日前大概状态。
如彗星lovejoy(C/2011 W3)于2011年12月16日掠日，2011年12月8日8个黑子,2011年12月13~16日，每天为3~5个黑子；2011年12月20日6个黑子。显示彗星释电条对黑子的抑制作用从弱无-强-弱无的过程。另外彗星ISON(C/2012 S1)于2013年11月28日掠日，黑子从2013年11月19日8个到27日减少为3个，29日后逐日增多至12月12日9个。依据11.1年太阳活动周期波动中四大内行星空间位置，2011~2013 正值太阳活动水平较高期，较小的掠日彗星进入到外1层组CMDS日-+中，引发太阳活动水平出现短暂几天的降低。
另外， 在2003年8月19日和23日，正值11.1年太阳活动周期的太阳活动水平较高期间（通过四大内行星的空间位置确认），各有一颗较小的掠日彗星进入CMDS日-+内，在其近日点附近引发黑子减少，掠日过后，黑子数量恢复。掠日彗星掠日后，黑子数量增加，这给人一种错觉或假象，仿佛掠日彗星引发了黑子生成及增多。
实施例3.彗星进入外1层组CMDS日-+低纬背地空间，引发太阳活动水平提高，尤其在其近日点时间附近的时段
彗星在其近日点附近的时段， 其近日点位于外1层组CMDS日-+低纬背地空间，CMDS日-+该彗星释电条，抑制了表层组CMDS日+-背地空间低纬释电，即抑制了背地空间中黑子生成，但由于CMDS日+-充释电动态平衡，当CMDS日+-内低纬背地空间释电减弱时，CMDS日+-内低纬共地空间（与背地空间同纬度但不同经度范围）释电会增加，即背地空间黑子数减少会导致共地空间中黑子数增加，即共地空间太阳活动水平提高。
如在1957年内，共出现两颗掠日的较大彗星 I Arend -roland（1956h）和Mrkos(1957d)。彗星Mrkos(1957d)的近日点时间为1957年8月1日。彗星Mrkos (1957d)的近日点明显位于CMDS日-+背地空间内。甚至在它的近日点附近时段，因太阳遮挡，连续三天不能观测到它。该彗星途径CMDS日-+过程中，CMDS日-+内背地空间低纬这颗彗星的释电条极强，在CMDS日-+内充释电动态平衡中，这强抑制或极大削弱了 CMDS日-+共地空间低纬释电。而CMDS日-+共地空间低纬释电极大降低，导致CMDS日+-内共地空间低纬释电极大增强，即共地空间黑子数大大增加。或该彗星途径CMDS日-+过程中，CMDS日-+内背地空间低纬这颗彗星的释电条极强，抑制了表层组CMDS日+-背地空间低纬释电，即抑制了背地空间中黑子生成，但由于CMDS日+-充释电动态平衡，当CMDS日+-内低纬背地空间释电减弱时，CMDS日+-内低纬共地空间（与背地空间同纬度但不同经度范围）释电会增加，即背地空间黑子数减少会导致共地空间中黑子数增加，即共地空间太阳活动水平提高。
另在1957~1958年期间，正值太阳11.1年活动周期中活动水平高期（通过四大内行星的空间位置可确认），即太阳11.1年活动周期中，此时CMDS日-+共地空间低纬释电本来已经极弱状态。地球在每年3月和9月过日赤道面，地球释电条处于极弱状态。
CMDS日-+共地空间低纬释电陷入极弱状态在1957~1958年期间，尤其1957年9~11月。而同期，CMDS日+-背地空间低纬释电极强，导致共地空间光球上黑子数量极大增加，即太阳活动水平极高。
实施例4.当大彗星进入CMDS日-+，尤其在其近日点时间附近时段，引发太阳活动水平下降；当多个大彗星的近日点时间集中出现于某一段时期内，引发在该段时期内太阳活动水平极低。
大彗星-哈雷彗星相继两次近日点时间分别1911年与1986年，这两次哈雷彗星进入CMDS日-+内，皆引发同年及下一年太阳活动水平大幅降低。
在太阳活动蒙德尔极小期（1645~1715）与道尔顿极小期（1790~1830）内多颗大彗星近日点时间云集。
<1> 在1645~1715年期间，多个大彗星的近日点时间出现在此时期内，这些大彗星是
1652年C/1652Y1,1664年C/1664W1,1668年C/1668E1,1680年C/1680V1,
1686年C/1686R1,1689年C/1689X1。
这显示在CMDS日相邻层间中，在外1层组CMDS日-+内这些大彗星大量喷发物导致CMDS日-+内低纬360°经度范围内释电处于极强状态，持续存在于1645~1715年期间，引发 CMDS日+-低纬释电极弱，这自然包括CMDS日+-内共地空间低纬释电极弱，即太阳活动水平极低。
<2> 在1790~1830年期间，多个大彗星的近日点时间出现在此时期内，这些大彗星是
1807年C/1807R1,1811年C/1811F1,1819年C/1819N1,1823年C/1823Y1,1825年C/1825N1,1830年C/1830F1。
在1790~1830年期间，CMDS日-+中这些大彗星大量喷发物导致CMDS日-+内低纬360°经度范围内释电极强，该状态持续存在于1790~1830年期间，引发CMDS日+-低纬释电极弱，这自然包括CMDS日+-内共地空间低纬释电极弱，即太阳活动水平极低。
实施例5：
当多个较小彗星的近日点时间集中出现于某一较短时期内，引发在该时期内太阳活动水平极低。
第24周末期中太阳活动水平的极低值期（2008~2009年期间），在此期间共地空间中有地球和水星，背地空间有金星与火星。对于四大内行星空间在该期间内的这种空间位置分布状态，单靠四大内行星释电条根本不能使共地空间中太阳活动水平降至低谷值，肯定有其它星体介入。
在已永久编号周期彗星1P到197P中，至少有68颗彗星的近日点时间在2008~2009期间内。在此期间内，这么多彗星，还尚未记入那些非周期彗星， 进入CMDS日-+中，足以将CMDS日-+内低纬释电提升至极强，而将CMDS日+-内低纬释电抑制至极弱，这自然包括CMDS日+-共地空间低纬释电状态，即太阳活动水平将降至极低。
实施例6. 在2018~2020期间，太阳活动水平极低；太阳活动水平从2021年开始才有可能逐渐升高
除了非周期彗星C/2018N2 之外，在已永久编号周期彗星1P到197P中，至少有44颗彗星的近日点时间在2018~2020期间内。同理于实施例5，在此期间内这么多彗星进入CMDS日-+低纬空间中，足以将2018~2020期间内太阳活动水平降至极低。
依据四大内行星的空间位置与太阳11.1年周期活动的关系，预计在太阳活动第25周期内，2020年6~7月为太阳11.1周期活动中活动水平的低谷期，2026年1月为太阳11.1年周期活动中的太阳活动水平峰值期，2031年11月为低谷期。太阳活动水平只能从2021年开始抬升。这个结论并未计彗星活动的影响。
若计入彗星活动的影响，彗星29P,108P,173P,179P182P,193P等近日点时间都在2021；而彗星12P,13P,130P,132P,154P,190P192P等近日点时间都在2024年，尤其彗星12P与13P；彗星63P,74P,97P,113P,123P,163P等近日点时间都在2026年，所以太阳活动水平在2021~2026年期间的抬升过程并不平滑或顺利，起始2021年内升幅较小，并会在2024年波动较大，主要是跌幅，2026年峰值水平一般，这结论尚未计入较大的非周期彗星的影响。
通过上述实施例，依据太阳系中星体运行中随随时间而变化的空间位置，尤其CMDS日-+中四大内行星和彗星的空间位置及其变化，可对各时期内太阳活动水平进行较高准确度的分析与预报。
为了全面观测太阳活动状态，建议发射一宇宙飞船或太阳观测平台至背地空间中，最好与日地连线成180°的位置，其公转周期最好一年。
一种适度调节太阳活动水平的方法：在太阳活动状态出现不利于人类生存的活动水平极
高或极低时期，可通过调节彗星的运动状态，尤其对其轨道进行修正，使其近日点位于CMDS日-+共地空间或背地空间中，来降低或提高太阳活动水平，使太阳活动状态有利于人类生存与发展。
本发明已经根据具体的实施例和附图进行了详细描述，但这些描述并非用于限制本发明，在不偏离本发明的精神和范围内，可以对其进行修改和改进。
权利要求书
1 .一种对太阳活动分析与预报的系统及方法，其特征在于运用太阳系多重德拜球层(CMDS日)机理，将太阳系内星体运动与太阳活动紧密关联。依据星体在空间分布位置及其变化，对相应的太阳活动状态及变化做出准确的分析与预报。
2 .依据权利要求1，其特征在于CMDS日中外1层组CMDS日-+内星体，其星体释电条对
太阳黑子存在抑制作用，尤其四大内行星与彗星。
3 .依据权利要求1和2，其特征在于CMDS日-+四大内行星，其释电条对太阳黑子抑制作用过程中，因星体绕日公转运动中它们的空间位置变化引发太阳黑子相对数变化。
4 .依据权利要求1，2，和3，其特征在于通常太阳活动水平仅限于表达共地空间中太阳
活动水平，即共地空间太阳黑子相对数；为了全面观测太阳活动，发射一个太阳观测平台到背地空间中。
5 .依据权利要求1，2，3和4，由于11 .1年近似为四大内行星公转周期的整数倍，太阳活
动水平近似呈11 .1年周期变化；在太阳11 .1年周期活动内的活动水平的较高期，共地空间中内行星数量较少，背地空间行星数量较多；在太阳11 .1年周期活动内的活动水平的较低期，共地空间中内行星数量较多，背地空间中内行星数量较少。
6 .依据权利要求1，2，3，4和5，当彗星近日点位于外1层组CMDS日-+内共地空间中，
该彗星会使太阳活动水平降低，尤其在近日点附近时段；当彗星近日点位于外1层组
CMDS日-+内背地空间中，该彗星会使太阳活动水平提高，尤其在近日点附近时段。
7 .依据权利要求1和2，当大彗星进入外1层组CMDS日-+内，引发太阳活动水平大幅下降，尤其在其近日点附近时段。
8 .依据权利要求1，2和7，当多个较小彗星的近日点时间集中出现于某一较短时期内，
引发在该较短段时期内太阳活动水平极低；当多个大彗星的近日点时间集中出现于某一段时期内，引发在该段时期内太阳活动水平极低。
9 .一种推演太阳活动水平的比喻方法，其特征在于可将CMDS日-+中的星体喻为牧羊犬，光球上黑子喻为黑鸭子，牧羊犬在各自的近日点附近时段最凶悍，而在途经日赤道面附近时段最柔弱。用被牧羊犬追逐黑鸭子的状态及其变化过程来比拟太阳活动水平状态及其变化过程。
10 .一种适度调节太阳活动水平的方法：在太阳活动状态出现不利于人类生存的活动水平极高或极低时期，可通过调节彗星的运动状态，尤其对其轨道进行修正，使其近日点位于 CMDS日-+共地空间或背地空间中，来降低或提高太阳活动水平，使太阳活动状态有利于人类生存与发展。
参考文献
1. 池德龙，以荷电粒子多重德拜球层机理解析空间气候的系统及方法 ，专利CN 110941033 A（2019）
2. 太阳周期，https://www.swpc.noaa.gov/products/solar-cycle-progression
图片
图1.说明书附图1，2；图片2. 太阳周期进程
致谢
衷心感谢太阳物理学领域的领路人林元章老师，并向 郑永军 杨正瓴 孙颉 李务伦 谷云乐 杨新铁 葛及 汪强 朱伯靖 曾纪晴 宁利中 吕和发 于迎军 杨宝华 陈琳琳 龚碧平 关绍先 老师以及科学网站的老师的大力支持表示诚挚的谢意。
参考文献
1. 池德龙，以荷电粒子多重德拜球层机理解析空间气候的系统及方法 ，专利CN 110941033 A（2019）
2. 太阳周期，https://www.swpc.noaa.gov/products/solar-cycle-progression
https://m.sciencenet.cn/blog-3474929-1386150.html
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