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理论物理学要点及其发展（11）: 可变系时空多线矢主人 2012-8-18 09:49; 理论物理学要点及其发展（ 11 ）（接（ 10 ）） 10 ．相对论力学爱因斯坦 (Einstein) 引用闵可夫斯基 (Minkowski) 4 维时空矢量表达时空位置矢，创建了狭义相对论。但通常随相应的时空牵引速度矢方向余弦表达的 “洛仑兹变换” . 只适用于惯性的牵引运动。不适用于非惯性的，牵引运动。本文是根据闵可夫斯基 (Minkowski) 4 维时空矢量，及其各分量，在不同参考系间随相应的时空牵引位置矢方向余弦表达的变换，具体推导出更为普遍的 “洛仑兹变换”。并且，普遍适用于，包括非惯性的，牵引运动。而通常的洛仑兹变换只是其对于惯性的牵引运动，且当 v*1=v*(3); v*2=v*3=0, 时的特例。这样，就可按相对论，将 3 维空间的经典力学推广、发展为 4 维时空的相对论力学。即以闵可夫斯基 4 维时空矢量表达时空位置矢，由其各级时间导数所表达的速度等各级运动量，就也都是相应的 4 维时空矢量。从而使质量、动量、惯性力，等等概念都发生了相应的发展、变化：经典力学，认为物体的质量是常量，并与其运动状态无关。但是，相对论力学就因不同牵引运动轴矢坐标系也都应遵从时空动量守恒律，动量与速度有关，不同牵引运动轴矢坐标系间的变换按与物体的速度有关的 “洛仑兹变换”，而，就要求质量也应满足如下关系式： m= m(0)/v = m(0)/(1-(v(3)/c(3))^2)^(1/2) ，其中： m(0) 是该物体的静止质量（对于给定的物体， m(0) 是给定的常量）， v(3) 和 c(3) 分别是相应牵引运动参考系 3 维空间该物体的运动速度和相应的光速。而 m 是该物体的运动质量，它还是该物体的速度 v(3) 的函数。只是当 v(3) 远小于 c(3) 的低速运动物体，才可近似地认为： m = m(0) 。这样动量 1- 线矢 ( 运动质量乘速度 1- 线矢 ) 、惯性力 1- 线矢 ( 动量 1- 线矢的时间导数 ) ，等等概念就也有相应的改变。由此还会导出所谓：“纵的”、“横的” 力和相应的质量。这些结果都由各种高能粒子的所有实验所证实，而成为设计和分析一切高能粒子实验必须遵从的基本规律。也正是以大量实验事实充分证明了狭义相对论的正确性，以及必须按狭义相对论才能符合客观实际地表达、研讨高速运动。而且，正是区分实物粒子和光子，并确定光子某些基本特性的依据。但是，这类 4 维的时空 1- 线矢及其时间导数还都是 4 维的时空 1- 线矢。物体的自旋就成为了 6 维的 2 线矢。还会进而形成各类高次、线的多维的多线矢。而现有理论却把 6 维的 2 线矢处理为两个 3 维的 1 线矢。更没能认识和处理好 4 维的时空 1- 线矢矢算规律所会产生的各类更高次、线的多维的多线矢，及其与 3 维空间矢量，复杂、丰富得多的矢算。而且，对于非惯性牵引系，就因尚未计及相应的时空弯曲，而不能正确给出大时空范围的变换。（未完待续）; 个人分类: 物理|3253 次阅读|0 个评论

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