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理论物理学要点及其发展（14）: 可变系时空多线矢主人 2012-8-24 07:43; 理论物理学要点及其发展（ 14 ）（接（ 13 ）） 13 ．电动力学方程适合于相对论 4 维时空矢量按相对论，将电磁势 1- 线矢量场定义为 4 维时空的 1- 线矢。电磁场强度就是电磁势 1- 线矢量场的时空旋度 2- 线矢量场，是统一包括电场强度和磁场强度两部分的，共 6 维的 2- 线矢。电磁场强度 2- 线矢量场的时空旋度是： Maxwell 方程组的第 3 和第 2 组。电磁场强度 2- 线矢量场的时空散度是： Maxwell 方程组的第 3 和第 1 组。带电荷 q(c) ( 只能是实物粒子 ) 以速度 V(c) 运动的 (c) 粒子对带电荷 q(b) ( 只能是实物粒子 ) 以速度 V(b) 运动的 (b) 粒子的 4 维时空 Lorentz 力 1- 线矢为： (c) 粒子的电磁场强度 2- 线矢量场 ( 点乘 ) V(b)/c ， c 是真空中 3 维空间光速，或 (b) 粒子的电磁场强度 2- 线矢量场 ( 点乘 ) V(c)/c ， c 是真空中 3 维空间光速。而两者之和还可表达为： (b) 、 (c) 间的偏分矢 ( 点乘 ) 相应的电磁场能量动量张量。以及其它的各电动力学方程。因而，全部电动力学方程均可由相对论 4 维时空的相应矢算给出。使动力学方程更加美化，更加体现其实质。但是，现有理论，只是形式地认识到电动力学方程的这些 4 维时空 1 线矢连续矢算的特性，并没能确切表达 4 维时空各类多线矢，更没能建立起它们间的各种矢算法则，尚不能普遍确切地进行连续的矢算。而且，对于非惯性运动，就因未能计及相应的时空弯曲，而只能近似适用于较小的时空范围。对于非惯性牵引运动，就还因尚无计及相应的时空弯曲的失算，而更无法演绎推导得到相应的确切方程。（未完待续）; 个人分类: 其它|3314 次阅读|0 个评论

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