一百多年来，相对论渗透到了物理学的各个领域，但同时也带来了严重的困难，引力场能量的局域化问题，引力场的量子化问题，暗物质和暗能量问题，等等。我们认为，现代物理学的主流所持的爱因斯坦的时空观已经严重阻碍了物理学的发展。这些致命问题源自爱因斯坦的时空观，源自于引力的几何化，源自于对时空相对性的错误理解。这里我们提出的新的时空和引力理论是对相对论的修正和超越。新的时空和引力理论由以下一系列论文构成，敬请阅读。 1. 一个得到狭义相对论的新途径 A new approach to special relativity 2 . 一个可供选择的 的非惯性参照系的时空理论 An Alternative Theory on The theory of space-time of non-inertial reference frame 3. 引力的新理论 A new theory of gravitation 4. 我们可以保留爱因斯坦方程，放弃引力的几何解释吗 ？ Can we hold Einstein equations and abandon the geometric interpretation? 5. 广义相对论能被完全描述成场的形式吗？ Can general relativity be completely described as a field in a flat space?
坐标系转换和坐标转换是最简单的，但是公式经常容易搞混，放在这里随时查看。 翻译自: http://www.metro-hs.ac.jp/rs/sinohara/zahyou_rot/zahyou_rotate.htm 翻译： 汤 永康 出处: http://blog.csdn.net/tangyongkang 转贴请注明出处 1 围绕原点的旋转 如下图， 在2维坐标上，有一点p(x, y) , 直线opの长度为r, 直线op和x轴的正向的夹角为a。 直线op围绕原点做逆时针方向b度的旋转，到达p’ (s,t) s = r cos(a + b) = r cos(a)cos(b) – r sin(a)sin(b) (1.1) t = r sin(a + b) = r sin(a)cos(b) + r cos(a) sin(b) (1.2) 其中 x = r cos(a) , y = r sin(a) 代入(1.1), (1.2) , s = x cos(b) – y sin(b) (1.3) t = x sin(b) + y cos(b) (1.4) 用行列式表达如下： 2．座标系的旋转 在原坐标系xoy中, 绕原点沿逆时针方向旋转theta度， 变成座标系 sot。 设有某点p，在原坐标系中的坐标为 (x, y), 旋转后的新坐标为(s, t)。 oa = y sin(theta) (2.1) as = x cos(theta) (2.2) 综合(2.1)，(2.2) 2式 s = os = oa + as = x cos(theta) + y sin(theta) t = ot = ay – ab = y cos(theta) – x sin(theta) 用行列式表达如下：
PRO EULER,AI,BI,AO,BO,SELECT, FK4 = FK4, SELECT = select1, RADIAN=radian ;+ ; NAME: ; EULER ; PURPOSE: ; Transform between Galactic, celestial, and ecliptic coordinates. ; EXPLANATION: ; Use the procedure ASTRO to use this routine interactively ; ; CALLING SEQUENCE: ; EULER, AI, BI, AO, BO, ; ; INPUTS: ; AI - Input Longitude, scalar or vector. In DEGREES unless /RADIAN ; is set. If only two parameters are supplied, then AI and BI ; will be modified to contain the output longitude and latitude. ; BI - Input Latitude in DEGREES ; ; OPTIONAL INPUT: ; SELECT - Integer (1-6) specifying type of coordinate transformation. ; ; SELECT From To | SELECT From To ; 1 RA-Dec (2000) Galactic | 4 Ecliptic RA-Dec ; 2 Galactic RA-DEC | 5 Ecliptic Galactic ; 3 RA-Dec Ecliptic | 6 Galactic Ecliptic ; ; If not supplied as a parameter or keyword, then EULER will prompt for ; the value of SELECT ; Celestial coordinates (RA, Dec) should be given in equinox J2000 ; unless the /FK4 keyword is set. ; OUTPUTS: ; AO - Output Longitude in DEGREES, always double precision ; BO - Output Latitude in DEGREES, always double precision ; ; OPTIONAL INPUT KEYWORD: ; /FK4 - If this keyword is set and non-zero, then input and output ; celestial and ecliptic coordinates should be given in equinox ; B1950. ; /RADIAN - if set, then all input and output angles are in radians rather ; than degrees. ; SELECT - The coordinate conversion integer (1-6) may alternatively be ; specified as a keyword ; EXAMPLE: ; Find the Galactic coordinates of Cyg X-1 (ra=299.590315, dec=35.201604) ; IDL ra = 299.590315d ; IDL dec = 35.201604d ; IDL euler,ra,dec,glong,glat,1 print,glong,glat ; 71.334990, 3.0668335 ; REVISION HISTORY: ; Written W. Landsman, February 1987 ; Adapted from Fortran by Daryl Yentis NRL ; Made J2000 the default, added /FK4 keyword W. Landsman December 1998 ; Add option to specify SELECT as a keyword W. Landsman March 2003 ; Use less virtual memory for large input arrays W. Landsman June 2008 ; Added /RADIAN input keyword W. Landsman Sep 2008 ;- On_error,2 compile_opt idl2 npar = N_params() if npar LT 2 then begin print,'Syntax - EULER, AI, BI, A0, B0, ' print,' AI,BI - Input longitude,latitude in degrees' print,' AO,BO - Output longitude, latitude in degrees' print,' SELECT - Scalar (1-6) specifying transformation type' return endif twopi = 2.0d*!DPI fourpi = 4.0d*!DPI rad_to_deg = 180.0d/!DPI ; J2000 coordinate conversions are based on the following constants ; (see the Hipparcos explanatory supplement). ; eps = 23.4392911111d Obliquity of the ecliptic ; alphaG = 192.85948d Right Ascension of Galactic North Pole ; deltaG = 27.12825d Declination of Galactic North Pole ; lomega = 32.93192d Galactic longitude of celestial equator ; alphaE = 180.02322d Ecliptic longitude of Galactic North Pole ; deltaE = 29.811438523d Ecliptic latitude of Galactic North Pole ; Eomega = 6.3839743d Galactic longitude of ecliptic equator if keyword_set(FK4) then begin equinox = '(B1950)' psi = stheta = ctheta = phi = endif else begin equinox = '(J2000)' psi = stheta = ctheta = phi = endelse ; if N_elements(select) EQ 0 then $ if N_elements(select1) EQ 1 then select=select1 if N_elements(select) EQ 0 then begin print,' ' print,' 1 RA-DEC ' + equinox + ' to Galactic' print,' 2 Galactic to RA-DEC' + equinox print,' 3 RA-DEC ' + equinox + ' to Ecliptic' print,' 4 Ecliptic to RA-DEC' + equinox print,' 5 Ecliptic to Galactic' print,' 6 Galactic to Ecliptic' ; select = 0 read,'Enter selection: ',select endif I = select - 1 ; IDL offset if npar EQ 2 then begin if keyword_set(radian) then begin ao = temporary(ai) - phi bo = temporary(bi) endif else begin ao = temporary(ai)/rad_to_deg - phi bo = temporary(bi)/rad_to_deg endelse endif else begin if keyword_set(radian) then begin ao = ai - phi bo = bi endif else begin ao = ai/rad_to_deg - phi bo = bi/rad_to_deg endelse endelse sb = sin(bo) cb = cos(bo) cbsa = cb * sin(ao) bo = -stheta * cbsa + ctheta * sb bo = asin(bo1.0d) if ~keyword_set(radian) then bo = bo*rad_to_deg ; ao = atan( ctheta * cbsa + stheta * sb, cb * cos(ao) ) ao = ( (ao+psi +fourpi) mod twopi) if ~keyword_set(radian) then ao = ao*rad_to_deg if ( npar EQ 2 ) then begin ai = temporary(ao) bi=temporary(bo) endif return end
47 求解器为flunet5/6在设置边界条件时，specify boundary types下的types中有三项关于interior，interface，internal设置，在什么情况下设置相应的条件？它们之间的区别是什么？interior好像是把边界设置为内容默认的一部分；interface是两个不同区域的边界区，比如说离心泵的叶轮旋转区和叶轮出口的交界面；internal；请问以上三种每个的功能？最好能举一两个例子说明一下，因为这三个都是内部条件吧，好像用的很多。interface,interior,internal boundary区别？在Fluent中，Interface意思为“交接面”，主要用途有三个：多重坐标系模型中静态区域与运动区域之间的交接面的定义；滑移网格交接处的交接面定义，例如：两车交会，转子与定子叶栅模型，等等，在Fluent中，interface的交接重合处默认为interior，非重合处默认为wall；非一致网格交接处，例如：上下网格网格间距不同等。Interior意思为“内部的”，在Fluent中指计算区域。Internal意思为“内部的”，比如说内能，内部放射率等，具体应用不太清楚。 48 FLUENT并行计算中Flexlm如何对多个License的管理？在FLEXlm LMTOOLS Utility-〉config services-service name里选好你要启动的软件的配备的service name，然后配置好下边的path to the lmgrd.exe file和path to the license file，然后save service,转到FLEXlm LMTOOLS Utility-config services-〉start/stop/reread下，选中要启动的license，start server即可 49 在“solver”中2D 、axisymmetric和axisymmetric swirl如何区别？对于2D和3D各有什么适用范围？从字面的意思很好理解axisymmetric和axisymmetric swirl的差别：axisymmetric：是轴对称的意思，也就是关于一个坐标轴对称，2D的axisymmetric问题仍为2D问题。而axisymmetric swirl：是轴对称旋转的意思，就是一个区域关于一条坐标轴回转所产生的区域，这产生的将是一个回转体，是3D的问题。在Fluent中使用这个，是将一个3D的问题简化为2D问题，减少计算量，需要注意的是，在Fluent中，回转轴必须是x轴。 50 在设置速度边界条件时，提到了“Velocity formulation(Absolute和Relative)”都是指的动量方程的相对速度表示和绝对速度表示，这两个速度如何理解？ 在定义速度入口边界条件时，Reference Frame中有Absolute和Relative to Adjacent Cell Zone的选项，关于这个，Fluent用户手册上是这样写的：“ If the cell zone adjacent to the velocity inlet is moving, you can choose to specify relative or absolute velocities by selecting Relative to Adjacent Cell Zone or Absolute in the Reference Frame drop-down list. If the adjacent cell zone is not moving, Absolute and Relative to Adjacent Cell Zone will be equivalent, so you need not visit the list. ” 如果速度入口处的单元在计算的过程中有运动发生的情况（如果你使用了运动参考系或者滑移网格），你可以选择使用指定相对于邻近单元区域的速度或在参考坐标系中的绝对速度来定于入口处的速度；如果速度入口处的相邻单元在计算过程中没有发生运动，那么这两种方法所定义的速度是等价的。 Specifying Relative or Absolute Velocity If the cell zone adjacent to the wall is moving (e.g., if you are using a moving reference frame or a sliding mesh), you can choose to specify velocities relative to the zone motion by enabling the Relative to Adjacent Cell Zone option. If you choose to specify relative velocities, a velocity of zero means that the wall is stationary in the relative frame, and therefore moving at the speed of the adjacent cell zone in the absolute frame. If you choose to specify absolute velocities (by enabling the Absolute option), a velocity of zero means that the wall is stationary in the absolute frame, and therefore moving at the speed of the adjacent cell zone--but in the opposite direction--in the relative reference frame. If you are using one or more moving reference frames, sliding meshes, or mixing planes, and you want the wall to be fixed in the moving frame, it is recommended that you specify relative velocities (the default) rather than absolute velocities. Then, if you modify the speed of the adjacent cell zone, you will not need to make any changes to the wall velocities, as you would if you specified absolute velocities. Note that if the adjacent cell zone is not moving, the absolute and relative options are equivalent. 这个问题好像问的不是特别清楚，在Fluent6.3中，问题出现的这个Velocity formulation(Absolute和Relative)设置，应该是设置求解器时出现的选项，在使用Pressure-based的求解器时，Fluent允许用户定义的速度形式有绝对的和相对的，使用相对的速度形式是为了在Fluent中使用运动参考系以及滑移网格方便定义速度，关于这两个速度的理解很简单，可以参考上面的说明；如果使用Density-based的求解器，这个求解器的算法只允许统一使用绝对的速度形式。 51 对于出口有回流的问题，在出口应该选用什么样的边界条件（压力出口边界条件、质量出口边界条件等）计算效果会更好？答：给定流动出口的静压。对于有回流的出口，压力出口边界条件比质量出口边界条件边界条件更容易收敛。 压力出口边界条件压力根据内部流动计算结果给定。其它量都是根据内部流动外推出边界条件。该边界条件可以处理出口有回流问题，合理的给定出口回流条件，有利于解决有回流出口问题的收敛困难问题。 出口回流条件需要给定：回流总温（如果有能量方程），湍流参数（湍流计算），回流组分质量分数（有限速率模型模拟组分输运），混合物质量分数及其方差（PDF 计算燃烧）。如果有回流出现，给的表压将视为总压，所以不必给出回流压力。回流流动方向与出口边界垂直。 52 对于不同求解器，离散格式的选择应注意哪些细节？实际计算中一阶迎风差分与二阶迎风差分有什么异同？离散格式对求解器性能的影响 控制方程的扩散项一般采用中心差分格式离散，而对流项则可采用多种不同的格式进行离散。Fluent允许用户为对流项选择不同的离散格式(注意：粘性项总是自动地使用二阶精度的离散格式)。默认情况下，当使用分离式求解器时，所有方程中的对流项均用一阶迎风格式离散；当使用耦合式求解器时，流动方程使用二阶精度格式，其他方程使用一阶精度格式进行离散。此外，当选择分离式求解器时，用户还可为压力选择插值方式。 当流动与网格对齐时，如使用四边形或六面体网格模拟层流流动，使用一阶精度离散格式是可以接受的。但当流动斜穿网格线时，一阶精度格式将产生明显的离散误差(数值扩散)。因此，对于2D三角形及3D四面体网格，注意使用二阶精度格式，特别是对复杂流动更是如此。一般来讲，在一阶精度格式下容易收敛，但精度较差。有时，为了加快计算速度，可先在一阶精度格式下计算，然后再转到二阶精度格式下计算。如果使用二阶精度格式遇到难于收敛的情况，则可考虑改换一阶精度格式。 对于转动及有旋流的计算，在使用四边形及六面体网格式，具有三阶精度的QUICK格式可能产生比二阶精度更好的结果。但是，一般情况下，用二阶精度就已足够，即使使用QUICK格式，结果也不一定好。乘方格式(Power-law Scheme)一般产生与一阶精度格式相同精度的结果。中心差分格式一般只用于大涡模拟，而且要求网格很细的情况。 53 对于FLUENT的耦合解算器，对时间步进格式的主要控制是Courant数（CFL），那么Courant数对计算结果有何影响？courant number实际上是指时间步长和空间步长的相对关系，系统自动减小courant数，这种情况一般出现在存在尖锐外形的计算域，当局部的流速过大或者压差过大时出错，把局部的网格加密再试一下。 在Fluent中，用courant number来调节计算的稳定性与收敛性。一般来说，随着courant number的从小到大的变化，收敛速度逐渐加快，但是稳定性逐渐降低。所以具体的问题，在计算的过程中，最好是把courant number从小开始设置，看看迭代残差的收敛情况，如果收敛速度较慢而且比较稳定的话，可以适当的增加courant number的大小，根据自己具体的问题，找出一个比较合适的courant number，让收敛速度能够足够的快，而且能够保持它的稳定性。 54 在分离求解器中，FLUENT提供了压力速度耦和的三种方法：SIMPLE，SIMPLEC及PISO，它们的应用有什么不同在FLUENT中，可以使用标准SIMPLE算法和SIMPLEC（SIMPLE-Consistent）算法，默认是SIMPLE算法，但是对于许多问题如果使用SIMPLEC可能会得到更好的结果，尤其是可以应用增加的亚松驰迭代时，具体介绍如下： 对于相对简单的问题（如：没有附加模型激活的层流流动），其收敛性已经被压力速度耦合所限制，你通常可以用SIMPLEC算法很快得到收敛解。在SIMPLEC中，压力校正亚松驰因子通常设为1.0，它有助于收敛。但是，在有些问题中，将压力校正松弛因子增加到1.0可能会导致不稳定。 对于所有的过渡流动计算，强烈推荐使用PISO算法邻近校正。它允许你使用大的时间步，而且对于动量和压力都可以使用亚松驰因子1.0。对于定常状态问题，具有邻近校正的PISO并不会比具有较好的亚松驰因子的SIMPLE或SIMPLEC好。对于具有较大扭曲网格上的定常状态和过渡计算推荐使用PISO倾斜校正。当你使用PISO邻近校正时，对所有方程都推荐使用亚松驰因子为1.0或者接近1.0。如果你只对高度扭曲的网格使用PISO倾斜校正，请设定动量和压力的亚松驰因子之和为1.0比如：压力亚松驰因子0.3，动量亚松驰因子0.7）。如果你同时使用PISO的两种校正方法，推荐参阅PISO邻近校正中所用的方法 55 对于大多数情况，在选择选择压力插值格式时，标准格式已经足够了，但是对于特定的某些模型使用其它格式有什么特别的要求？压力插值方式的列表只在使用Pressure-based求解器中出现。一般情况下可选择Standard；对于含有高回旋数的流动，高Rayleigh数的自然对流，高速旋转流动，多孔介质流动，高曲率计算区域等流动情况，选择PRESTO格式；对于可压缩流动，选择Second Order；当然也可以选择Second Order以提高精度；对于含有大体力的流动，选择Body Force Weighted。注意：Second Order格式不可以用于多孔介质；在使用VOF和Mixture多相流模型时，只能使用PRESTO或Body Force Weighted格式。关于压力插值格式的详细内容，请参考Fluent用户手册 57 讨论在数值模拟过程中采用四面体网格计算效果好，还是采用六面体网格更妙呢？在2D中，FLUENT 可以使用三角形和四边形单元以及它们的混合单元所构成的网格。在3D中，它可以使用四面体，六面体，棱锥，和楔形单元所构成的网格。选择那种类型的单元取决于你的应用。当选择网格类型的时候，应当考虑以下问题： 设置时间（setup time） 计算成本（computational expense） 数值耗散（numerical diffusion ） 1.设置时间 在工程实践中，许多流动问题都涉及到比较复杂的几何形状。一般来说，对于这样的问题，建立结构或多块（是由四边形或六面体元素组成的）网格是极其耗费时间的。所以对于复杂几何形状的问题，设置网格的时间是使用三角形或四面体单元的非结构网格的主要动机。然而，如果所使用的几何相对比较简单，那么使用哪种网格在设置时间方面可能不会有明显的节省。 如果你已经有了一个建立好的结构代码的网格，例如FLUENT 4，很明显，在FLUENT中使用这个网格比重新再生成一个网格要节省时间。这也许是你在FLUENT 模拟中使用四边形或六面体单元的一个非常强的动机。注意，对于从其它代码导入结构网格，包括FLUENT 4，FLUENT 有一个筛选的范围。 2.计算成本 当几何比较复杂或流程的长度尺度的范围比较大的时候，可以创建是一个三角形/四面体网格，因为它与由四边形/六面体元素所组成的且与之等价的网格比较起来，单元要少的多。这是因为一个三角形/ 四面体网格允许单元群集在被选择的流动区域中，而结构四边形/六面体网格一般会把单元强加到所不需要的区域中。对于中等复杂几何，非结构四边形/六面体网格能构提供许多三角形/ 四面体网格所能提供的优越条件。 在一些情形下使用四边形/六面体元素是比较经济的，四边形/六面体元素的一个特点是它们允许一个比三角形/四面体单元大的多的纵横比。一个三角形/ 四面体单元中的一个大的纵横比总是会影响单元的偏斜（skewness），而这不是所希望的，因为它可能妨碍计算的精确与收敛。所以，如果你有一个相对简单的几何，在这个几何中流动与几何形状吻合的很好，例如一个瘦长管道，你可以运用一个高纵横比的四边形/六面体单元的网格。这个网格拥有的单元可能比三角形/ 四面体少的多。 3.数值耗散 在多维情形中，一个错误的主要来源是数值耗散，术语也为伪耗散(false diffusion)。之所以称为“伪耗散”是因为耗散不是一个真实现象，而是它对一个流动计算的影响近似于增加真实耗散系数的影响。 关于数值耗散的观点有： 当真实耗散小，即情形出现对流受控时（即本身物理耗散比较小时），数值的耗散是最值得注意的。 关于流体流动的所有实际的数值设计包括有限数量的数值耗散。这是因为数值耗散起于切断错误，而切断错误是一个表达离散形式的流体流动方程的结果。 用于FLUENT 中的二阶离散方案有助于减小数值耗散对解的影响。 数值耗散的总数反过来与网格的分解有关。因此，处理数值耗散的一个方法是改进网格。 当流动与网格相吻一致时，数值耗散减到最小。 最后这一点与网格的选择非常有关。很明显，如果你选择一个三角形/ 四面体网格，那么流动与网格总不能一致。另一方面，如果你使用一个四边形/六面体网格，这种情况也可能会发生，但对于复杂的流动则不会。在一个简单流动中，例如过一长管道的流动，你可以依靠一个四边形/六面体网格以尽可能的降低数值的耗散。在这种情形，使用一个四边形/六面体网格可能有些有利条件，因为与使用一个三角形/ 四面体单元比起来，你将能够使用比较少的单元而得到一个更好的解。 59 在UDF中compiled型的执行方式和interpreted型的执行方式有什么不同编译型UDF： 采用与FLUENT 本身执行命令相同的方式构建的。采用一个称为Makefile的脚本来引导c 编译器构造一个当地目标编码库（目标编码库包含有将高级c 语言源代码转换为机器语言。）这个共享库在运行时通过“动态加载”过程载入到FLUENT 中。目标库特指那些使用的计算机体系结构，和运行的特殊FLUENT 版本。因此，FLUENT 版本升级，计算机操作系统改变以及在另一台不同类型的计算机上运行时，这个库必须进行重构。 编译型UDF 通过用户界面将原代码进行编译，分为两个过程。这两个过程是：访问编译UDF 面板，从源文件第一次构建共享库的目标文件中；然后加载共享库到FLUENT 中。 采用与FLUENT 本身执行命令相同的方式构建的。采用一个称为Makefile的脚本来引导c 编译器构造一个当地目标编码库（目标编码库包含有将高级c 语言源代码转换为机器语言。）这个共享库在运行时通过“动态加载”过程载入到FLUENT 中。目标库特指那些使用的计算机体系结构，和运行的特殊FLUENT 版本。因此，FLUENT 版本升级，计算机操作系统改变以及在另一台不同类型的计算机上运行时，这个库必须进行重构。 编译型UDF 通过用户界面将原代码进行编译，分为两个过程。这两个过程是：访问编译UDF 面板，从源文件第一次构建共享库的目标文件中；然后加载共享库到FLUENT 中。 解释型UDF： 解释型UDF 同样也是通过图形用户界面解释原代码，却只有单一过程。这一过程伴随着运行，包含对解释型UDF 面板的访问，这一面板位于源文件中的解释函数。 在FLUENT内部，源代码通过c 编译器被编译为即时的、体系结构独立的机器语言。UDF 调用时，机器编码通过内部模拟器或者解释器执行。额外层次的代码导致操作不利,但是允许解释型UDF 在不同计算结构，操作系统和FLUENT 版本上很容易实现共享。如果迭代速度成为焦点时，解释型UDF 可以不用修改就用编译编码直接运行。 解释型UDF 使用的解释器不需要有标准的c 编译器的所有功能。特别是解释型UDF 不含有下列C 程序语言部分: goto 语句声明；无ANSI-C 语法原形；没有直接数据结构引用；局部结构的声明；联合函数指针；函数阵列； 解释型UDF与编译型UDF的区别： 在解释型与编译型UDF 之间的主要的不同之处是很重要的，例如当你想在UDF 中引进新的数据结构时。解释型不能通过直接数据引用获得FLUENT 解算器的数据;只能间接的通过FLUENT 预先提供的宏来获取数据。具体请参考第7 章。 在解释型与编译型UDF 之间的主要的不同之处是很重要的，例如当你想在UDF 中引进新的数据结构时。解释型不能通过直接数据引用获得FLUENT 解算器的数据;只能间接的通过FLUENT 预先提供的宏来获取数据。具体请参考第7 章。 总结一下，当选择写解释型或者编译型UDF时，记住以下几条： 解释型UDF：对别的运行系统是可移植的，可以作为编译型运行，不需要c 编译器，比编译型的要慢，在使用C 程序语言时有限制，不能链接到编译系统或者用户库，只能通过预先提供的宏访问FLUENT 中存储的数据。 编译型UDF：运行要快于解释型UDF，对C 程序语言没有限制，可以使用任何ANSI-compliant c 编译器进行编译，可以调用其他语言写的函数（特别是独立于系统和编译器的），如果包含某些解释器不能处理的c 语言部分时用解释型UDF 是不行的。 总之，当决定哪一类型的udf 应用到你的模型时： 对小的，直接的函数用解释型；对复杂函数使用编译型61 FLUENT help和GAMBIT help能教会我们（特别是刚入门的新手）学习什么基本知识？答：可以了解其基本原理和基本的操作。不过我觉得对于新手熟悉软件最好的还是tutorial guide63 FLUENT模拟飞行器外部流场，最高MA多少时就不准确了？MA达到一定的程度做模拟需注意哪些问题？答：不准确的标准是什么？没有判断标准就没办法判断。一般来说fluent计算马赫数大于3~5之后就不是很理想了（不过相信版本越新结果越好）。计算的时候应该从低马赫数慢慢往上算。比如说如果计算马赫数是5的话，就在马赫数4的计算结果上算。另外，求解器需选择耦合和显式的。（对于6.3来说，选择基于密度的求解器） 68 做飞机设计时，经常计算一些翼型，可是经常出现计算出来的阻力是负值，出现负值究竟是什么原因，是网格的问题还是计算参数设置的问题？如果这个问题对于某个人经常出现的话，那就比较奇怪了，阻力是负值，难道就是传说中的前缘吸力现身？呵呵，只是开个玩笑：），估计肯定是计算错了或者是设置错了。在飞机翼型气动里面，阻力主要有两种成份：压差阻力和摩擦阻力。应该是正值的。排除是计算过程的其他问题，我觉得在使用Fluent进行这方面的计算时，需要注意两个方面：1.参考值的设置，也就是Report-Reference Values...这些参考值，是用来计算Re，以及升力，阻力，力矩系数所要用到的。如果设置不当，即使计算过程是对的，所得到的升阻力等系数也是不对的。对于2D翼型仿真计算，比较容易出错的就是里面的Area该写什么，单位是平方米，这里应该填写翼型的弦长（Chord Length），The area here is actually area per unit depth；就是每单位展长的面积。2.在监视力的时候，关于力的矢量方向设置，Solve-Monitor-Force...这个矢量方向千万不要小看，不能填错，填错了就可能出现阻力是负值的错误，Fluent之前的版本所附带的例子，关于NACA0012翼型的计算中，这里的矢量就设置错了，受错误例子的影响，韩占忠那本书中三角形翼型的那个例子也设置错误，在书的第112页的第6步的第（7）小步就设置错误，升力系数的力方向矢量，应该是X=-0.087155，Y=0.996195；前面他也写到要注意：要确保阻力和升力分别与来流平行和垂直，那么这两个力矢量肯定是垂直的了，那么这两个矢量的点乘就肯定等于零了；所幸的是，在Fluent6.3版本的例子中，这个错误已经改正过来了。 74 大概需要划分100万个左右的单元，且只计算稳态流动，请问这样的问题PC机上算的了吗？如果能算至少需要怎样的计算机配置呢？答：一般来说，按照1000个节点对1MB内存这样预估就差不多了，只计算稳态流动，pc机应该差不多了，不过因为一般的pc机可能在连续计算5、6天之后就出现浮点运算错误，所以如果计算不是很复杂，采用的求解器和湍流模型不是太好计算资源，应该还是可以的。如果使用pc机计算，建议至少采用2GB内存，主板最好固态电容，不易爆浆，电源最好功率大典，应该差不多了，现在流行四核cpu的，可以考虑使用四核的，这样的配置下来也不比服务器差多少。 76 GAMBIT划分三维网格后，怎样知道结点数？如何知道总生成多少网格（整个模型）？ 答：个人一般是将网格读入fluent后，通过grid-info-size来看：77 在FLUENT的后处理中可以显示一个管道的。某个标量的。圆截面平均值沿管道轴线（中心线）的变化曲线吗？何显示空间某一点的数值呀（比如某一点温度）？ 正确的方法应该是输入命令画曲线命令输入状态下直接按回车plotc-a-a (就是circum-average-axial)再空按回车显示可以选择的值（从温度到nusselt数应有尽有）比如输入temp (温度)100 (轴向数据点个数)filename.txt （文件名，随便取）no （不知道什么，order point）然后在plot－file里选择输出就可以了另定义空间点的方法为surface－point，输入点的坐标或者直接在网格上标记，然后就能在后处理时看到这个点的选项了。80 如何在gambit中输入cad和Pro/e的图形？如何将FLUNET的结果EXPORT成ANSYS的文件？答：autocad需要将图形转化为sat格式，pro/e可以将文件转化为igse或者stp格式。在fluent的flie/export 中可以选择导出ansys格式的文件 87 courant数：在模拟高压的流场的时候,迭代的时候总是自动减小其数值，这是什么原因造成的，为什么？怎么修改？这是流场的压力梯度较大，Fluent自身逐步降低时间步长，防止计算发散。我一般的处理办法是：先将边界条件上的压力设置较低点，使得压力梯度较小一点，等到收敛的感觉差不多，在这个基础上，逐渐把压力增大，这样就不容易发散。94 把带网格的几个volume，copy到另一处，但原来split的界面，现在都变成了wall，怎么才能把wall变成内部流体呢？直接边界面定义为interior即可 97 在udf中，U,V,W代表的速度，分别代表什么方向的，直角坐标还是柱坐标？ 应该是在直角坐标系中，U、V、W分别代表是X、Y、Z的方向98 Gambit的网格相连问题：如果物体是由两个相连的模型所结合，一个的网格划分比较密、另一个比较稀疏，用Gambit有办法将两个网格密度不同的物体，相连在一起吗？ 请参考第16题答案。将两种网格交界的地方设置成一对interface即可 100 在FLUENT里定义流体的密度时，定义为不可压理想流体是用在什么地方呀，讲义上说是用于可变密度的不可压流动，不知如何理解？答：define/matirial 中定义。可变密度的不可压缩流动，就是说在该流动下，流体介质的密度可以认为不变。比如说空气在流速在0.3马赫的情况下都可以认为是密度不变的101 已经建好的模型，想修改一些尺寸，但不知道顶点的座标，请问如何在gambit中显示点的座标？答：在gambit中的geometr-〉vortex-summarize vortices即可显示点的坐标。102 在FLUENT模拟以后用display下的操作都无法显示，不过刚开始用的是好的，然后就不行了，为什么？答： DirectX 控制面板中的“加速”功能禁用即可 103 能否同时设置进口和出口都为压力的边界条件？在这样的边界条件设置情况下发现没有收敛，研究的物理模型只是知道进口和出口的压力，不知道怎么修改才能使其收敛？ 当然可以同时设置进口和出口都为压力的边界条件。如果没有收敛，需要首先看看求解器、湍流模型、气体性质和边界条件时有没有出现warning；其次，还是我上边的帖子所说的，对于可压流动，采用压力边界条件，不能一下把压力和温度加到所需值，应该首先设置较低的压力或温度，然后逐渐增大，最后达到自己所需的值。 104 在FLUENT计算时，有时候计算时间会特别长，为了避免断电或其它情况影响计算，应设置自动保存功能，如何设置自动保存功能？在非定常计算中读入自动保存文件时如下出现问题： Writing "F:\propane\16\160575.cas"... Error: sopenoutputfile: unable to open file for output Error Object: "F:\propane\16\160575.cas" Error: Error writing "F:\propane\16\160575.cas". Error Object: #f 非定常的，算了一段之后停下来，改天继续算的时候，自动保存的时候出现问题，请问如何解决？答：File-write-Autosave就可以实现自动保存。只要你在写自动保存文件的时候，文件名另取一个就行，比如Writing "F:\propane\16\160575_1.cas 105 gambit划分时运动部分与静止部分交接面：一个系统的两块，运动部分与静止部分交接部分近似认为没有空隙（无限小，虽然实际上是不可能的），假设考虑做成一个实体，那么似乎要一起运动或静止；假设分开做成两个实体，那么交接处的两个不完全重合的面要设为WALL还是什么呢，设成WALL不就不能过流了吗？将这一对接触面设置成Interface就行了，具体请参考第47题的解答 106 在计算模拟中，continuity总不收敛，除了加密网格，还有别的办法吗？别的条件都已经收敛了，就差它自己了，还有收敛的标准是什么？是不是到了一定的尺度就能收敛了，比如10－e5具体的数量级就收敛了continuity 是质量残差，具体是表示本次计算结果与上次计算结果的差别，如果别的条件收敛了，就差它。可以点report， 打开里面FLUX选项，算出进口与出口的质量流量差，看它是否小于0.5%.如果小于，可以判断它收敛. 108 想把gambit的图形保存成图片，可是底色总是黑色，怎么改为白色呀。用windows中画图板的反色，好像失真很多。如何处理？答:首先点开GAMBIT的EDIT菜单,其次点GRAPHICS,在下拉列表中点到 WINDOWS BACKGROUND COLOR BLACK 一项 在下面VALUE 中填写WHITE,再点左面的MODIFY,就可以了.110 在分析一个转轮时，想求得转轮的转矩，不知道fluent中有什么方法可以提供该数据。本来想到用叶片上面的压力乘半径，然后做积分运算，但是由于叶片正反壁面统一定义的，即全部定义为wall-rn1，所以分不出方向来了答：report/force/moment 定义需要计算的面和旋转中心就ok了111 如何在gambit中实现坐标轴的变换：有一个三维的网格，想在柱坐标中实现，可是gambit中一直显示直角坐标？答：对于这个问题，你可以尝试一下：Operation---Tools---Coordinate System---Activate Coordinate System 113 利用vof非稳态求解，结果明显没有收敛的情况下，为什么就开始提示收敛,虽然可以不管它，继续算下去达到收敛。但是求解怎么会提前收敛？可以吧残差图的k和E 改小点，就好点了。另外 vof 中 残差图一般是波动的吧所以最好 设置检测面 比如说进出口流量 来确定你的计算的准确性116 在Gambit中如何将两个dbs文件到入：把炉膛分成了三个dbs文件，现在想导入两个dbs文件，在Gambit中进行操作，但好象使用open命令就只能open一个dbs文件，请问这要怎么处理？答：将其中一个导出成iges或者别的格式，然后就能和dbs一起导入了。 119 用GAMBIT生成网格时要是出现负值怎么办啊？有什么办法可以改正吗,只能将网格重新画吗？答：好像只能重新生成。也就是要在线上重新布点，重新生成面网格等等。120 scale是把你所画模型中的单位转化为Fluent默认的m，而unite是根据你自己的需要转化单位，也就是把Fluent中默认的m转画为其他的单位，两中方法对计算没有什么影响吗？答：scale是对几何进行比例缩放，而unit只是改变单位，不改变几何外形的大小。比如，一个是1m的几何外形，通过scale将m变为mm，那么几何外形就变成了1mm。如果通过unite将m改为mm，那么几何外形不变，还是1000mm，只是表示的单位变成mm了 121 GAMBIT处理技巧：两个圆内切产生的尖角那个面如何生成网格质量才比较好？答：可以采用划分结构网格的方法（对于狭缝的一般处理都是生成长宽比很大的结构网格）；或者将这个尖角导个圆弧之后再划分网格（也就是进行几何简化）128 在gambit中对一体积成功的进行了体网格，网格进行了examine mesh，也没有什么问题,可当要进行边界类型（boundary type）的设定时，却发现type 只有node， element_side两项，没有什么wall,pressure_outlet等。为何无法定义边界？答：因为没有选择求解器为fluent 5/6132 网格数量和内存之间的关系是什么？大概有这样一个估计：“1k网格=1M内存。”对于一台有1G内存的计算机，你能接受的计算网格数最好少于100万，当然这只是一个粗略的说法，影响计算速度的因素还有Fluent计算的设置等。 133 如何在FLUENT中进行密度的选择？FLUENT中的密度我个人认为是指流体的状态方程，包括不可压缩（常数），不可压缩理想流体；可压缩理想流体；或者定义成温度的线性关系；也可以通过udf定义成压力和温度的复杂函数（但是我亲自实践过）定义成压力的函数要么收敛后结果不对，要么根本不收敛（我定义的是if97标准水蒸汽性质）。因此，如果说问题中的密度要写成压力的复杂函数，会对收敛带来一定困难。设置，在所选材料的density里面选 142 什么是多孔介质；在那些方面应用？多孔介质由固体物质组成的骨架和由骨架分隔成大量密集成群的微小空隙构成的介质。 多孔介质在很多方面都有运用，像医学，工业，环境，军事等！ 我个人曾经做过这方面的实验。主要是多孔陶瓷，运用它来进行除尘的！ 143 有没有介绍多孔介质的专业书籍? 《多孔介质流体动力学》贝尔 著；李竞生,陈崇希 译 北京：中国建筑工业出版社，1983.8《 多孔介质污染物迁移动力学》仵彦卿编著上海：上海交通大学出版社，2007《多孔介质——流体渗移与孔隙结构》 FAL DULLIEN 著 石油工业出版 《多孔介质传热传质理论与应用》作者：刘伟 范爱武 黄晓明 科学出版社《多孔介质溶质运移动力学 》张永祥，陈鸿汉著 北京 地震出版社 2000 155 如何区分层流和紊流？ 以什么为标准来区分呢？从层流过渡到紊流的标准是什么？ 答:自然界中的流体流动状态主要有两种形式,即层流laminar和湍流（就是问题中所说的紊流）turbulence.层流是指流体在流动过程中两层之间没有相互混渗，而湍流是指流体不是处于分层流动状态。对于圆管内流动，雷诺数小于等于2300，管流一定为层流，雷诺数大于等于8000到12000之间，管流一定为湍流，雷诺数大于2300而小于8000时，流动处于层流与湍流的过渡区。对于一般流动，在计算雷诺数时，可以用水力半径代替管径。 157 gambit不响应键盘的原因。要把输入法调到英文输入状态，， 158 gambit不能正常启动的原因有哪些1、在Gambit建模过程中出现界面突然跳出，并且下次运行Gambit时，界面调不出来，这时只需删去gambit工作目录下的（默认的工作目录为\FLUENT.INC\ntbin\ntx86）后缀为*.lok的文件，就会恢复正常。 2、出错信息“IDENTIFIER "default_id" CURRENTLY OPEN”，Gambit的缺省文件已经打开，gambit运行失败，到用户默认目录删default_id.*等文件。 3、出错信息“unable find Exceed X Server ” ，GAMBIT需要装EXCEED才能用，推荐EXCEED 6.2。 159 在fluent中如何设置工作目录？在Gambit中如何设置工作目录？找到桌面上的Fluent或者Gambit图标，右键图标，“属性”-"起始位置”...将起始位置设置为你想要的文件夹目录就可以了。 160 在计算过程中其它指数都收敛了，就continuity不收敛是怎么回事?在初始化设置中，那些项影响continuity的收敛？在计算过程中其他指数都收敛了，就continuity不收敛，这种情况一般出现在多相流中，在初始化设置中，可能把上次计算结果的进口参数作为初始化设置，可以加快continuity的收敛，不过更重要的是改进网格质量
同时性定义如何推广到广义相对论 （物理学上的时空与物质 45 ） 第五章 广义相对论关于时空的基本概念和基本规律 §5.3 广义相对论中的时间与空间 5.3.2 同时性定义 同时性定义原是狭义相对论中的重要问题，也可推广到广义相对论。在推广时必须注意广义相对论和狭义相对论在时 空特性上的差别。这里要提醒读者注意，不少广义相对论的教科书中，在把同时性定义从狭义相对论推广到广义相对论时，存在一些概念上或计算上的混乱；为了纠正这些混乱，本书在此将作详细论述。 为了便于比较处于不同位置的两个事件所发生时刻的先后，必须校对好可分别记录这两个事件的标准钟，而要校对钟又必须要有同时性定义；让我们通过下述例子来说明这些关系。设有两个人造卫星 A 与 B ，可以用同一坐标系的 ‘同时’的时刻，这就是 狭义相对论中的同时性定义。有了同时性定义才有可能通过光信号来异地（但要在同一坐标系中）对钟。 必须强调，在广义相对论中，同时性定义应是式 (5.13) 而不是式 (5.14)! 还应当指出，在广义相对论中，同时性没有‘传递性’，这就是说，若 时 - 空点 A 与 B 同时，时 - 空点 B 与 C 也同时，但时 - 空点 A 与 C 可以不同时。本书不打算详细讨论这个问题，对此有兴趣的读者可参考文献 。 第五章参考文献 Landau L. D. and Lifshitz E. M. ， 1975 ， “ The Classical Theory of Fields ”， Translated by Hamermesh M. ， Pergamon Press ， Oxford.
空间位置的确定与坐标系 （《物理学上的时空与物质》 2 ） 物理学上关于时空与物质的基本概念和基本规律 第一章 牛顿力学关于时空的基本概念和基本规律 § 1.1 牛顿对时间与空间的观点 § 1.2 参照系与坐标系 1.2.1 空间位置的确定与坐标系 在数学中为了确定空间几何点的位置，需要采用坐标系；有了坐标系，就可以利用称为坐标的一组数来表示一个几何点的位置。比较广泛采用的坐标系是直角坐标系，它由一组相交于一点的有向直线所组成，这些有向直线称为坐标轴；直角坐标系中任意两条坐标轴都彼此垂直，坐标轴的交点称为坐标原点。在三维空间中，描述空间几何点的位置需要三个独立变量，这就要有三条不共同在一平面内的坐标轴。如图（ 1.1 ）所示， X 、 Y 、 Z 为三维直角坐标系的坐标轴， O 为坐标原点；坐标面 XOY 、 YOZ 、 ZOX 分别与图中正六面体的三个界面相重合；点 A 、 B 、 C 分别位于 X 、 Y 、 Z 轴上，且各是正六面体的一个顶角；点 P 也是正六面体的一个顶角，它位于 OP 连线上。 (x,0,0) 、 (0,y,0) 、 (0,0,z) 、 (x,y,z) 分别为点 A 、 B 、 C 、 P 的坐标。 直角坐标系也可以不用坐标轴而用坐标面 XOY 、 YOZ 、 ZOX 来定义。直角坐标系的坐标面是平面。坐标面还可以是曲面，那样便得到曲面（或曲线）坐标系。在广义相对论中，时空是弯曲的，只能采用曲面（或曲线）坐标系。 以上谈的只是确定几何点之位置的数学方法，还没有与物理学联系起来。物理学所研究的位置是具体物体的位置，物理学认为一个物体（或质点）的位置只能相对于其它物体来确定。从物理学的角度来看，不仅几何点的物理基础是质点，并且坐标系也不能脱离物体凭空存在。具体地说，坐标系（即坐标轴和坐标面）必须固定在一个特定的物体或一群特定的质点之上。这就需要引入空间标架的概念，下面比较详细地说明这个问题。 运动具有相对性，一个物体相对于不同的物体所表现出的运动状态是不相同的。因此在描述运动物体（或质点）的位置及其变化时，必须指明是相对于那一个物体而言的；我们把这个被指明的物体称为空间参照物体，它的作用就是用来供观察者在它上面安置坐标系。必须指出，只有刚体（即其中任何二质点之间的距离保持不变的物体）才可选为空间参照物体；这是由于非刚体的形状和线度易于改变，安置在非刚体上之坐标系的坐标轴和坐标面易于扭曲，因之就难以确切地定出一个质点的位置了。 在同一个刚体上面，可以安置许多不同的直角坐标系，它们的区别是坐标原点不同和坐标轴的取向不同。相对于这些不同的坐标系，同一质点在同一时刻的位置坐标是不同的，但质点的速度和加速度则是相同的，这是因为这些坐标系都固定在同一个刚体之上，不同坐标系的坐标轴之间彼此相对位置保持不变，亦即彼此无相对运动。因此可以在这些坐标系中选用任何一个来研究所研究的质点运动。如果空间参照物体不是刚体，就不会有这样简单的结论。 研究发生在地球上的力学现象时，我们很自然地选用地球作为空间参照物体，这时须要把地球近似看为刚体，实际上在很多情况下，这样看待的误差也不算太大。在做力学习题，把地球近似看为刚体时，通常把坐标原点和直角坐标系的两条坐标轴安置在地面上或实验台上。 在刚体中画出的一条直线可以物化为一条刚性杆子。实际上，这条直线必穿过刚体中的一些质点，这些质点之间的距离可视为固定不变，将它们连接在一起就可抽象成为一条刚性杆子。这样便可把三维直角坐标轴（或斜坐标轴）物化为三条相交于一点的刚性标杆，我们把它称为三维空间标架。这个标架也是刚体，当然可用它代替原来的刚体作为空间参照物体。 须要指出，空间标架的各条标杆，并不一定要固结在同一个刚体之上。在研究天体运动时，往往采用如下的三维空间标架：标架的原点（即坐标原点）固定在太阳中心，三条标杆（即坐标轴）分别指向三个遥远的恒星，这个三维空间标架被称为日心空间标架。必须强调，日心空间标架与固结在太阳（近似看为刚体）之上的空间标架是两类不同的空间标架；固结在太阳之上的空间标架将随着太阳自转而转动，而日心空间标架则不受太阳自转的影响。
相对论错误证明 胡清桂 （西南交大计算机与通信工程学院，四川成都， 610031 ， Email: hu123123@citiz.net) 摘要： 该论文使用两个不同的方法证明相对论错误。第一种方法是，按狭义相对论推导过程，零时刻，原点 O 和原点 重合，坐标系 S 静止，坐标系 以速度 v 向右运动。在坐标系 中观察，经历时间 ，两坐标原点距离 为 v ；但在坐标系 S 中观察，对应时刻，即在坐标系 S 中为 t 时刻， L 为 vt 。另一方面，在坐标系 S 中观察，坐标系 以速度 v 向右运动，根据相对论理论，坐标系 中长度 将会缩短 (1 v 2 / c 2 ) 1/ 2 倍。即 L 等于 (1 v 2 / c 2 ) 1/ 2 。从而可以得到方程 = ，进一步根据该方程将会推导出与相对论矛盾的结论。另一种方法是建立与相对论完全一致的另一理论，新理论在推导过程中，选择 1 点进行推导，而相对论选择的是 0 点进行推导， 1 点和 0 点是完全等价的，最后新理论结论与相对论结论矛盾，从而证明了相对论错误，说明了相对论两个坐标系中的物理参数之间的关系仅仅是一种映射关系而已。 关键词： 相对论；爱因斯坦；坐标系 ；坐标系 S ；固有长度；时间 THE MISTAKES OF THE THEORY OF RELATIVITY Hu Qing-gui (School of computer and comm. Eng. , Southwest Jiaotong University , Chengdu 610031, China , Email: hu123123@citiz.net) Abstract : The two different methods were adopted to prove the theory of relativity by Einstein wrong respectively. The first method, according to the relativity, the reference frame moves at the speed v relative to the reference frame S . At the time , observed in the reference frame (his own reference frame), the length from the point O to the point is equal to . But for another observer in his own the reference frame S , the length L from the point O to the point is equal to . Then, according to the relativity, for the first observer, he is in his own reference frame , the length is the inherent length. But when observed in the reference frame S , it will be shortened by times, which means the length L in his reference frame S should be equal to times of the inherent length . In this way, the contradiction equation will appear later, which could show the relativity wrong. The second method, a similar theory which is similar to the theory of relativity was set up. The only difference between the two theories is that the similar theory choices the point 1 in the two reference frames to deduce the conclusions, but the relativity choices the point 0 in the two reference frames to deduce the conclusions. On the end, the conclusions of the similar theory are contrary to that of the relativity. Thus, the theory of relativity was proved wrong again. After that, several pieces of opinions about the conclusions of relativity were drawn. Keyword: the theory of relativity; Einstein; the reference frame ; the reference frame S ; immovable length; time 前言 ，相对论在一个世纪以来被奉为绝对经典，然而作者在本文中将会以两种独立方法给狭义相对论推导出矛盾方程，从而证明狭义相对论是错误的。由于狭义相对论是广义相对论的基础，进一步可以说明，广义相对论也是不成立的，虽然广义相对论中的三点结论 质量可以转变为能量，光弯曲，水星进动是成立的，但这三点结论和相对论没有任何必然联系，误解了客观自然现象，仅仅是歪打正着而已。 1 在相对论理论中存在的矛盾方程 首先，我们假定相对论中的推导过程和结论是成立的。 图 1 洛伦兹变换关系 如图 1 所示，在零时刻，原点 O 和原点 重合，坐标系 S 静止，坐标系 以速度 v 向右运动。 在坐标系 中观察，经历时间 后，即在 时刻，坐标系 S 原点 O 坐标为 v ，坐标系 原点 在任意时刻均为 0 ，即在坐标系 中观察，两坐标系原点距离 为 v ，这一点从 洛伦兹变换推导过程中方程 x = v 可以得到。即， = ----------------------1.1 同样，在坐标系 S 观察，即在静止坐标系观察，两坐标系原点之间距离 L 为 。 L = -----------------------1.2 现在，我们考察坐标系 S 原点 O 和坐标系 原点 之间的距离。由于坐标系 S 静止，坐标系 以速度 v 向右运动，所以在坐标系 中观察，即在运动坐标系中观察，坐标系 S 原点 O 和坐标系 原点 之间的距离是静止距离。我们可以理解为坐标系 S 静止，坐标系 拉着一根细线以速度 v 向右运动，即细线以速度 v 随坐标系 一起向右运动，其长度在不断变长，但该细线相对于坐标系 是静止的。 所以在坐标系 中观察细线的长度 v 是固有长度。对于这一固有长度，在静止坐标系即坐标系 S 中观察，它的长度将会缩短 倍。即 等于 。 = = 即 , = ----------------1.3 对于关系式 1.3 ，在运动坐标系即坐标系 中观察长度 ，即使被观察物相对于该运动坐标系不是静止的，那么该观察长度 不是固有长度，但是在坐标系 S 观察，长度 仍然将会缩短 倍，这一点从相对论动尺缩短推导过程中可以看出。总之，即使被观察物相对于运动坐标系即坐标系 不是静止的，关系式 1.3 仍然是成立的。 下面，我们将会根据关系式 1.3 推导出矛盾方程。 如图 1 所示，两个观察者分别在在坐标系 S 和坐标系 中。 对于在坐标系 中的观察者， 有一事件发生在该坐标系中同一地点 . 在该坐标系中时钟记录的时刻分别为 和 。则在该坐标系 中的时间间隔为⊿ =( ), 该时间隔我们称之为固有时间间隔⊿ t 0 。 对于坐标系 S 中的观察者， 对于该事件，在该坐标系即坐标系 S 中时钟记录的时刻分别为 t 1 和 t 2 。则在该坐标系 S 中的时间间隔为⊿ t =( t 2 t 1 ) 。 假设坐标系 相对于坐标系 S 静止，⊿ t 等于固有时间间隔⊿ t 0 。 但事实上坐标系 相对于坐标系 S 是运动的，我们根据方程 = ， = = 即 , ⊿ t = = ( ) = ⊿ = ⊿ t 0 ----------------1.4 该方程 1.4 的意义是动钟中变快，和相对论中地结论动钟变慢是严格矛盾的。 在相对论中结论动钟变慢方程为 1 ， ⊿ t = ⊿ = ⊿ ----------------1.5 方程 1.4 和方程 1.5 的矛盾完全是相对论理论本身产生的矛盾，它说明了相对论本身就是错误的，是不能得到修改和完善的。相对论阐述的时间关系仅仅是函数映射关系而已，事实上，我们通过定义不同映射关系就可以得到不同的映射函数，但映射函数是不能反映自然规律的。 2 相似理论证明相对论错误 在这一部分，我们将会建立和相对论完全一致的相似理论，其结论和相对论结论是矛盾的。假设相对论是成立的，则该相似理论也是成立的，从而再次证明相对论是错误的。 对于该相似理论，其原理和条件与相对论的原理和条件一样。 2.1 相似理论中的变换关系 图 2 相似理论变换关系和洛伦兹变换关系 在相似理论在推导过程中，分别选择两个坐标系的 1 点进行推导，而相对论中洛伦兹变换是选择的两个坐标系的 0 点进行推导的。 如图 2 所示，首先假设相对论结论和推导过程均是成立的 , 对于坐标系 S 中的 1 点，在坐标系 S 中观察，在任意时刻 x =1, 即 , x 1=0. 但是在坐标系 观察 , 在 时刻 , = 即 , =0 对于在静止坐标系即标系 S 中从原点到 1 点的线段，在运动坐标系即坐标系 中观察，按照相对论动尺缩短理论，将会缩短 倍 . 所以 等于 。事实上，就算是将方程 = 写成 = v +1 ，最后的推导结论也会同相对论结论矛盾。 对于坐标系 S 中的同一点 1 点，在任意时刻，式子 x 1 和 式子 同时等于 0 。 和爱因斯坦相对论洛伦兹变换式推导过程一样，按照相对论相对性原理 4 ，我们假设式子 x 1 和式子 存在线性关系，即 -------------------- 2.1 ( k 为一系数 ) 该方程和洛伦兹变换式推导过程一样，对同一点，在两个坐标系中的式子同时等于 0 时，则假定这两个式子存在线性关系。更详细的阐述请参阅洛伦兹变换式推导过程。 同理，对坐标系 中的 1 点 , 我们可以得到下面方程， ----------------2.2 ( 也是一个系数 ) 现在，我们研究系数 和系数 k 。和洛伦兹变换式推导过程一样，按照相对论相对性原理，对于坐标系 S 和坐标系 中的两个方程 , 除了 v 应改写为 v , 两个方程具有相同的形式。换句话说， k = , 这样，方程 2.2 改写为下面方程， -------------------2.3 对两个坐标系中 y 和 , 以及 z 和 之间的变换关系 , 可以直接得到， = y = z 下面，我们推导 t 和 之间的关系。 考察方程 2.1 和方程 2.2, 我们可以得到下面一个方程。 整理该方程可以得到 t 和 之间的关系。 ----------2.4 接下来，我们推导系数 k 的值。 假设在两个坐标系原点 和原点 O 重合时为 0 时刻，即 = t =0 , 当坐标系 运动一段时间，设在瞬时 ，从两个原点重合出发出的一束光束，则光束在两个坐标系中到达的位置分别为 , 将方程 2.2 和方程 2.3 分别代入方程 , 我们得到 , 考虑到 , 即用 ct 代换 x ，则有， ---------------2.5 对于方程 2.5 ，我们不用详细求解，我们可以知道参数 k 是与另外三个参数 v ，参数 c ，参数 t 相关的。换句话说，参数 k 可以由与另外三个参数 v ，参数 c ，参数 t 决定。即我们可以将参数 k 表示为另外三个参数 v ，参数 c ，参数 t 的函数。 --------------------------2.6 这表明，参数 k 是随时间变换而变化的。在相对论洛伦兹变换式中，参数 k 只由与另外两个参数 v ，合参数 c 决定，它不随时间变换而变化的。 接下来，我们研究动尺规律，研究相似理论中的动尺规律是否和相对论动尺规律一样是动尺缩短。 2.2 相似理论中的动尺规律 如图 2 所示，两个观察者分别在坐标系 S 和坐标系 中，观察者相对于各自坐标系是静止的。在坐标系 中有一根细棒，细棒相对于坐标系 是静止的。 在坐标系 中的观察者测得细棒两端点坐标值分别为 和 ，则他测到细棒的长度为 L 0 = ，我们称该长度 L 0 为固有长度。 如果坐标系 相对于坐标系 S 是静止的 , 那么在坐标系 S 中测量细棒的长度仍然为 L 0 。 但坐标系 相对于坐标系 S 以速度 v 向右运动，这样，在坐标系 S 中测量细棒的长度为多少？ 对于坐标系 S 中的观察者 , 只要他在同一时刻的情况下，即 t 1 = t 2 , 测得细棒两端点坐标值 和 ，则他测得细棒的长度为 L = 。 考虑到方程 2.2, 我们可以得到， 两式相减有 , = 考虑到 t 1 = t 2 , 由上面方程得到 , = 则有， 由于参数 k 可以由与另外三个参数 v ，参数 c ，参数 t 决定。即参数 k 为另外三个参数 v ，参数 c ，参数 t 的函数，所以在坐标系 S 中测得的长度 L 将会随三个参数 v ，参数 c ，参数 t 变化而变化，即在不同时间 t ，坐标系 S 中测得的长度 L 将不同。 这和相对论中结论动尺缩短是不同的，如果相对论成立，则这一相似理论必定成立，相对论和这一相似理论的矛盾说明了相对论本身就是错误的。相对论阐述的时间关系仅仅是函数映射关系而已，事实上，我们通过定义映射关系就可以得到不同的映射函数，但映射函数是不能反映自然规律的。 当我们选择两个坐标系的不同点进行推导，比如选择 2 点， 3 点进行推导，其结论又将不同，这进一步表明，我们只要定义不同映射关系就可以得到不同的映射函数。而相对论中洛伦兹变换仅仅是选择了两个坐标系的 0 点进行推导而已。 所以，以上矛盾关系表明，相对论是错误的。虽然广义相对论中的三点结论 质量可以转变为能量，光弯曲，水星进动是成立的，但这三点结论和相对论没有任何必然联系，它误解了客观自然现象，仅仅是歪打正着而已。 如果物理学家们不能指出以上推导过程的错误所在，但他又接受相对论，是没有任何根据的，表明他仅仅是因为迷信相对论。 科学不是神圣不可更改的，爱因斯坦对科学有很大贡献，但科学的发展必将否定相对论，因为这一理论本身就是错误的，同时，否定相对论也是科学重要进步的表现。 3 关于我们认为可以检验相对论的三点根据 长期以来，我们认为以下三点根据可以检验相对论的，但事实上是一种误解。 3.1 爱因斯坦红移 3 爱因斯坦红移这一自然现象长期以来被认为检验了相对论，事实上它并不能检验相对论，有关该自然现象的认识和分析在我的另一论文 THE UNITED FIELD 中有详细阐述，可以参考。 重要说明 ：由于该论文开始是打算在国外发表，所以是用英文写的，现为了方便各位老师审阅，翻译为中文，由于以下部分不是论文关键，所以翻译比较粗略，没有详细翻译，新浪网站科技上有比较详细的英语论文，各位老师可以下载参阅。 3.2 关于光弯曲 3 光弯曲这一自然现象长期以来也被认为检验了相对论，事实上它只是一个客观的自然规律，同时我们又误解了这一自然规律，有关该自然现象的认识和分析在我的另一论文 THE UNITED FIELD 中也有详细阐述，可以参考。 3.3 关于水星近动 3 这一自然现象长期以来也被认为检验了相对论，事实上它只是一个客观的自然规律，同时我们又误解了这一自然规律，有关该自然现象的认识和分析在我的另一论文 THE UNITED FIELD 中也有详细阐述，可以参考。 4 关于相对论主要结论的评价 4.1 当物质速度接近光速，其质量会显著增加 1 . 相对论这一结论当物质速度接近光速，其质量会显著增加是错误的，也没有实验检验这一结论。 事实上，我们认为一些实验检验了相对论，其实这些实验无一列外的都是不能检验相对论的。 关于物质速度接近光速时，会发生什么现象这一问题在我的另一论文 THE UNITED FIELD 中有详细论述。 4.2 质量可以转化为能量 1 , 并且质量和能量的转化满足方程 1 E = M C 2 相对论这一结论质量可以转化为能量是成立的，这一点也是爱因斯坦对科学的主要贡献，但这一客观自然规律和 相对论没有任何必然联系，相对论对这一客观自然规律的解释也是误解了这一客观自然规律。 同时， 质量和能量的转化并不满足方程 E = M C 2 ，有关质量转化为能量以及质量转化为能量的关系在我的另一论文 THE UNITED FIELD 中也有详细论述。 5 结论 本文用两种独立方法证明了相对论错误，一种方法是在相对论各结论之间推导出矛盾方程， 另一种方法是建立与相对论完全一致的另一理论，新理论在推导过程中，选择 1 点进行推导，而相对论选择的是 0 点进行推导， 1 点和 0 点是完全等价的，但最后新理论结论与相对论结论矛盾，这一矛盾证明了相对论是错误的，它说明了相对论两个坐标系中的物理参数之间的关系仅仅是一种映射关系而已。以上矛盾关系表明，相对论本身就是错误的。虽然广义相对论中的三点结论 质量可以转变为能量，光弯曲，水星进动是成立的，但这三点结论和相对论没有任何必然联系，它误解了客观自然现象，仅仅是歪打正着而已。如果物理学家们不能指出以上推导过程的错误所在，但他又接受相对论，是没有任何根据的，表明他仅仅是因为迷信相对论。科学不是神圣不可更改的，爱因斯坦对科学有很大贡献，但科学的发展必将否定相对论这一错误的理论，同时，否定相对论，用符合自然规律的方法重新认识有关相对论涉及到的自然规律，这也是科学重要进步的表现。 参考文献 , 1 张国中，张丹海，大学物理 (P431-P444), 计量出版社， 1995 2 张国中，张丹海，大学物理 (P437-P438), 计量出版社， 1995 3 朱荣华 , 基础物理 (P127-P128) ， 高等教育出版社， 2000 4 马文蔚 物理学 ( 第四版 ) （ P163-P165 ） 高等教育出版社 2002
相对论错误证明 胡清桂 （西南交大计算机与通信工程学院，四川成都， 610031 ， Email: hu123123@citiz.net) 摘要： 该论文使用两个不同的方法证明相对论错误。第一种方法是，按狭义相对论推导过程，零时刻，原点 O 和原点 重合，坐标系 S 静止，坐标系 以速度 v 向右运动。在坐标系 中观察，经历时间 ，两坐标原点距离 为 v ；但在坐标系 S 中观察，对应时刻，即在坐标系 S 中为 t 时刻， L 为 vt 。另一方面，在坐标系 S 中观察，坐标系 以速度 v 向右运动，根据相对论理论，坐标系 中长度 将会缩短 (1 v 2 / c 2 ) 1/ 2 倍。即 L 等于 (1 v 2 / c 2 ) 1/ 2 。从而可以得到方程 = ，进一步根据该方程将会推导出与相对论矛盾的结论。另一种方法是建立与相对论完全一致的另一理论，新理论在推导过程中，选择 1 点进行推导，而相对论选择的是 0 点进行推导， 1 点和 0 点是完全等价的，最后新理论结论与相对论结论矛盾，从而证明了相对论错误，说明了相对论两个坐标系中的物理参数之间的关系仅仅是一种映射关系而已。 关键词： 相对论；爱因斯坦；坐标系 ；坐标系 S ；固有长度；时间 THE MISTAKES OF THE THEORY OF RELATIVITY Hu Qing-gui (School of computer and comm. Eng. , Southwest Jiaotong University , Chengdu 610031, China , Email: hu123123@citiz.net) Abstract : The two different methods were adopted to prove the theory of relativity by Einstein wrong respectively. The first method, according to the relativity, the reference frame moves at the speed v relative to the reference frame S . At the time , observed in the reference frame (his own reference frame), the length from the point O to the point is equal to . But for another observer in his own the reference frame S , the length L from the point O to the point is equal to . Then, according to the relativity, for the first observer, he is in his own reference frame , the length is the inherent length. But when observed in the reference frame S , it will be shortened by times, which means the length L in his reference frame S should be equal to times of the inherent length . In this way, the contradiction equation will appear later, which could show the relativity wrong. The second method, a similar theory which is similar to the theory of relativity was set up. The only difference between the two theories is that the similar theory choices the point 1 in the two reference frames to deduce the conclusions, but the relativity choices the point 0 in the two reference frames to deduce the conclusions. On the end, the conclusions of the similar theory are contrary to that of the relativity. Thus, the theory of relativity was proved wrong again. After that, several pieces of opinions about the conclusions of relativity were drawn. Keyword: the theory of relativity; Einstein; the reference frame ; the reference frame S ; immovable length; time 前言 ，相对论在一个世纪以来被奉为绝对经典，然而作者在本文中将会以两种独立方法给狭义相对论推导出矛盾方程，从而证明相对论理论体系在逻辑是自相矛盾的。由于狭义相对论是广义相对论的基础，进一步可以说明，广义相对论也是不成立的，虽然广义相对论中的三点结论 质量可以转变为能量，光弯曲，水星进动是成立的，但这三点结论和相对论没有任何必然联系，误解了客观自然现象，仅仅是歪打正着而已。 1 在相对论理论中存在的矛盾方程 首先，我们假定相对论中的推导过程和结论是成立的。 图 1 洛伦兹变换关系 如图 1 所示，在零时刻，原点 O 和原点 重合，坐标系 S 静止，坐标系 以速度 v 向右运动。 在坐标系 中观察，经历时间 后，即在 时刻，坐标系 S 原点 O 坐标为 v ，坐标系 原点 在任意时刻均为 0 ，即在坐标系 中观察，两坐标系原点距离 为 v ，这一点从 洛伦兹变换推导过程中方程 x = v 可以得到。即， = ----------------------1.1 同样，在坐标系 S 观察，即在静止坐标系观察，两坐标系原点之间距离 L 为 。 L = -----------------------1.2 上面关系式说明，在坐标系 中观察，经历时间 后，即在 时刻，从坐标系 S 原点 O 到坐标系 原点 距离 为 v 。 对于在坐标系 S 的观察者，两坐标系原点之间距离 L 为 。 下面将会证明， = 证明过程如下： 如图 1 所示，两个观察者分别在坐标系 S 和坐标系 中，观察者相对于各自坐标系是静止的。 在坐标系 中的观察者，在 时刻，测得坐标系 S 原点 O 和坐标系 原点 坐标值分别为 和 ，则他测到从坐标系 S 原点 O 到坐标系 原点 的距离为 = 。 对于坐标系 S 中的观察者 , 在对应坐标系 中 时刻，测得坐标系 S 原点 O 和坐标系 原点 坐标值分别为 和 ，则他测到从坐标系 S 原点 O 到坐标系 原点 的距离为 L = 。 考虑到洛伦兹变换关系式 ，按照洛伦兹变换，其中 k 为一常数，从而我们可以得到， 两式相减有 , = 考虑到在坐标系 S 中的观察者 , 应同时测得坐标系 S 原点 O 和坐标系 原点 坐标值 和 ，即 t 1 = t 2 , 则有， = 即， 我们知道，按照洛伦兹变换，其中 k = ， 从而有， = （等式 = 证毕） 接下来，根据 = ，将会推导出关系式 = 。 = = 即 , = ----------------1.3 下面，我们将会根据关系式 1.3 推导出矛盾方程。 如图 1 所示，两个观察者分别在在坐标系 S 和坐标系 中。 对于在坐标系 中的观察者， 有一事件发生在该坐标系中同一地点 ，在该坐标系中时钟记录的时刻分别为 和 。则在该坐标系 中的时间间隔为⊿ =( ), 该时间隔我们称之为固有时间间隔⊿ t 0 。 对于坐标系 S 中的观察者， 对于该事件，在该坐标系即坐标系 S 中时钟记录的时刻分别为 t 1 和 t 2 。则在该坐标系 S 中的时间间隔为⊿ t =( t 2 t 1 ) 。 假设坐标系 相对于坐标系 S 静止，⊿ t 等于固有时间间隔⊿ t 0 。 但事实上坐标系 相对于坐标系 S 是运动的，我们根据方程 = ， = = 即 , ⊿ t = = ( ) = ⊿ = ⊿ t 0 ----------------1.4 该方程 1.4 的意义是动钟中变快，和相对论中地结论动钟变慢是严格矛盾的。 在相对论中结论动钟变慢方程为 1 ， ⊿ t = ⊿ = ⊿ ----------------1.5 方程 1.4 和方程 1.5 的矛盾完全是相对论理论本身产生的矛盾，它说明了相对论本身就是错误的，是不能得到修改和完善的。相对论阐述的时间关系仅仅是函数映射关系而已，事实上，我们通过定义不同映射关系就可以得到不同的映射函数，但映射函数是不能反映自然规律的。 2 相似理论证明相对论错误 在这一部分，我们将会建立和相对论完全一致的相似理论，其结论和相对论结论是矛盾的。假设相对论是成立的，则该相似理论也是成立的，从而再次证明相对论是错误的。 对于该相似理论，其原理和条件与相对论的原理和条件一样。 2.1 相似理论中的变换关系 图 2 相似理论变换关系和洛伦兹变换关系 在相似理论在推导过程中，分别选择两个坐标系的 1 点进行推导，而相对论中洛伦兹变换是选择的两个坐标系的 0 点进行推导的。 如图 2 所示，首先假设相对论结论和推导过程均是成立的 , 对于坐标系 S 中的 1 点，在坐标系 S 中观察，在任意时刻 x =1, 即 , x 1=0. 但是在坐标系 观察 , 在 时刻 , = 即 , =0 对于在静止坐标系即标系 S 中从原点到 1 点的线段，在运动坐标系即坐标系 中观察，按照相对论动尺缩短理论，将会缩短 倍。所以 等于 。事实上，即使是将方程 = 写成 = v +1 ，最后的推导结论也会同相对论结论矛盾。 对于坐标系 S 中的同一点 1 点，在任意时刻，式子 x 1 和 式子 同时等于 0 。 和爱因斯坦相对论洛伦兹变换式推导过程一样，按照相对论相对性原理 4 ，我们假设式子 x 1 和式子 存在线性关系，即 -------------------- 2.1 ( k 为一系数 ) 该方程和洛伦兹变换式推导过程一样，对同一点，在两个坐标系中的式子同时等于 0 时，则假定这两个式子存在线性关系。更详细的阐述请参阅洛伦兹变换式推导过程。 同理，对坐标系 中的 1 点 , 我们可以得到下面方程， ----------------2.2 ( 也是一个系数 ) 现在，我们研究系数 和系数 k 。和洛伦兹变换式推导过程一样，按照相对论相对性原理，对于坐标系 S 和坐标系 中的两个方程 , 除了 v 应改写为 v , 两个方程具有相同的形式。换句话说， k = , 这样，方程 2.2 改写为下面方程， -------------------2.3 对两个坐标系中 y 和 , 以及 z 和 之间的变换关系 , 可以直接得到， = y = z 下面，我们推导 t 和 之间的关系。 考察方程 2.1 和方程 2.2, 我们可以得到下面一个方程。 整理该方程可以得到 t 和 之间的关系。 ----------2.4 接下来，我们推导系数 k 的值。 假设在两个坐标系原点 和原点 O 重合时为 0 时刻，即 = t =0 , 当坐标系 运动一段时间，设在瞬时 ，从两个原点重合出发出的一束光束，则光束在两个坐标系中到达的位置分别为 , 将方程 2.2 和方程 2.3 分别代入方程 , 我们得到 , 考虑到 , 即用 ct 代换 x ，则有， ---------------2.5 对于方程 2.5 ，我们不用详细求解，我们可以知道参数 k 是与另外三个参数 v ，参数 c ，参数 t 相关的。换句话说，参数 k 可以由与另外三个参数 v ，参数 c ，参数 t 决定。即我们可以将参数 k 表示为另外三个参数 v ，参数 c ，参数 t 的函数。 --------------------------2.6 这表明，参数 k 是随时间变换而变化的。在相对论洛伦兹变换式中，参数 k 只由与另外两个参数 v ，合参数 c 决定，它不随时间变换而变化的。 接下来，我们研究动尺规律，研究相似理论中的动尺规律是否和相对论动尺规律一样是动尺缩短。 2.2 相似理论中的动尺规律 如图 2 所示，两个观察者分别在坐标系 S 和坐标系 中，观察者相对于各自坐标系是静止的。在坐标系 中有一根细棒，细棒相对于坐标系 是静止的。 在坐标系 中的观察者测得细棒两端点坐标值分别为 和 ，则他测到细棒的长度为 L 0 = ，我们称该长度 L 0 为固有长度。 如果坐标系 相对于坐标系 S 是静止的 , 那么在坐标系 S 中测量细棒的长度仍然为 L 0 。 但坐标系 相对于坐标系 S 以速度 v 向右运动，这样，在坐标系 S 中测量细棒的长度为多少？ 对于坐标系 S 中的观察者 , 只要他在同一时刻的情况下，即 t 1 = t 2 , 测得细棒两端点坐标值 和 ，则他测得细棒的长度为 L = 。 考虑到方程 2.2, 我们可以得到， 两式相减有 , = 考虑到 t 1 = t 2 , 由上面方程得到 , = 则有， 由于参数 k 可以由与另外三个参数 v ，参数 c ，参数 t 决定。即参数 k 为另外三个参数 v ，参数 c ，参数 t 的函数，所以在坐标系 S 中测得的长度 L 将会随三个参数 v ，参数 c ，参数 t 变化而变化，即在不同时间 t ，坐标系 S 中测得的长度 L 将不同。 这和相对论中结论动尺缩短是不同的，如果相对论成立，则这一相似理论必定成立，相对论和这一相似理论的矛盾说明了相对论本身就是错误的。相对论阐述的时间关系仅仅是函数映射关系而已，事实上，我们通过定义映射关系就可以得到不同的映射函数，但映射函数是不能反映自然规律的。 当我们选择两个坐标系的不同点进行推导，比如选择 2 点， 3 点进行推导，其结论又将不同，这进一步表明，我们只要定义不同映射关系就可以得到不同的映射函数。而相对论中洛伦兹变换仅仅是选择了两个坐标系的 0 点进行推导而已。 所以，以上矛盾关系表明，相对论是错误的。虽然广义相对论中的三点结论 质量可以转变为能量，光弯曲，水星进动是成立的，但这三点结论和相对论没有任何必然联系，它误解了客观自然现象，仅仅是歪打正着而已。 如果物理学家们不能指出以上推导过程的错误所在，但他又接受相对论，是没有任何根据的，表明他仅仅是因为迷信相对论。 科学不是神圣不可更改的，爱因斯坦对科学有很大贡献，但科学的发展必将否定相对论，因为这一理论本身就是错误的，同时，否定相对论也是科学重要进步的表现。 3 关于我们认为可以检验相对论的三点根据 长期以来，我们认为以下三点根据可以检验相对论的，但事实上是一种误解。 3.1 爱因斯坦红移 3 爱因斯坦红移这一自然现象长期以来被认为检验了相对论，事实上它并不能检验相对论，有关该自然现象的认识和分析在我的另一论文 THE UNITED FIELD 中有详细阐述，可以参考。 重要说明 ：由于该论文开始是打算在国外发表，所以是用英文写的，现为了方便各位老师审阅，翻译为中文，由于以下部分不是论文关键，所以翻译比较粗略，没有详细翻译，新浪网站科技上有比较详细的英语论文，各位老师可以下载参阅。 3.2 关于光弯曲 3 光弯曲这一自然现象长期以来也被认为检验了相对论，事实上它只是一个客观的自然规律，同时我们又误解了这一自然规律，有关该自然现象的认识和分析在我的另一论文 THE UNITED FIELD 中也有详细阐述，可以参考。 3.3 关于水星近动 3 这一自然现象长期以来也被认为检验了相对论，事实上它只是一个客观的自然规律，同时我们又误解了这一自然规律，有关该自然现象的认识和分析在我的另一论文 THE UNITED FIELD 中也有详细阐述，可以参考。 4 关于相对论主要结论的评价 4.1 当物质速度接近光速，其质量会显著增加 1 . 相对论这一结论当物质速度接近光速，其质量会显著增加是错误的，也没有实验检验这一结论。 事实上，我们认为一些实验检验了相对论，其实这些实验无一列外的都是不能检验相对论的。 关于物质速度接近光速时，会发生什么现象这一问题在我的另一论文 THE UNITED FIELD 中有详细论述。 4.2 质量可以转化为能量 1 , 并且质量和能量的转化满足方程 1 E = M C 2 相对论这一结论质量可以转化为能量是成立的，这一点也是爱因斯坦对科学的主要贡献，但这一客观自然规律和 相对论没有任何必然联系，相对论对这一客观自然规律的解释也是误解了这一客观自然规律。 同时， 质量和能量的转化并不满足方程 E = M C 2 ，有关质量转化为能量以及质量转化为能量的关系在我的另一论文 THE UNITED FIELD 中也有详细论述。 5 结论 本文用两种独立方法证明了相对论错误，一种方法是在相对论各结论之间推导出矛盾方程， 另一种方法是建立与相对论完全一致的另一理论，新理论在推导过程中，选择 1 点进行推导，而相对论选择的是 0 点进行推导， 1 点和 0 点是完全等价的，但最后新理论结论与相对论结论矛盾，这一矛盾证明了相对论是错误的，它说明了相对论两个坐标系中的物理参数之间的关系仅仅是一种映射关系而已。以上矛盾关系表明，相对论本身就是错误的。虽然广义相对论中的三点结论 质量可以转变为能量，光弯曲，水星进动是成立的，但这三点结论和相对论没有任何必然联系，它误解了客观自然现象，仅仅是歪打正着而已。如果物理学家们不能指出以上推导过程的错误所在，但他又接受相对论，是没有任何根据的，表明他仅仅是因为迷信相对论。科学不是神圣不可更改的，爱因斯坦对科学有很大贡献，但科学的发展必将否定相对论这一错误的理论，同时，否定相对论，用符合自然规律的方法重新认识有关相对论涉及到的自然规律，这也是科学重要进步的表现。 参考文献 , 1 张国中，张丹海，大学物理 (P431-P444), 计量出版社， 1995 2 张国中，张丹海，大学物理 (P437-P438), 计量出版社， 1995 3 朱荣华 , 基础物理 (P127-P128) ， 高等教育出版社， 2000 4 马文蔚 物理学 ( 第四版 ) （ P163-P165 ） 高等教育出版社 2002
标签: 坐标系
