假设这个电路的电阻横截面积小于导线的横截面积，右端导线为 a ，左端导线为 b 。 在 a 上任取一点，在 b 上任取一点，两点间电压基本不变，可以推测 a 导线均匀分布着正电荷， b 导线均匀分布着负电荷。如下图，但电流方向和能量传播方向不一定相同： 净电荷一般分布在导体边界而不是内部，他们是怎么运动的呢？假设电子匀速运动也是可以的，不过， 参考了尤老师的 周期扰动引起单向运动 后，做了这样两个动画。 用到了两点假设： 1.完全不考虑电子的热运动速度。 2.原子构成晶格，形成了周期场，电子靠近原子核时受力较大，远离原子核时受力较小，会不停的加速和减速。但整体运动方向不变。 如果正电荷较多，会将电子吸引至导线内部，导致导体表面留下多余的正电荷。下图在电路图中大概位于电阻右方的位置。 如果负电荷较多，电子相互排斥，多余的负电荷会移至导体表面。 下图在电路图中大概位于电阻左方的位置。 电流 I=nqv ，电子较多时（ n 较大）速度较小（ v 较小），电子较少时（ n 较小）速度较大（ v 较大）。两个动画里前者的n是后者的1/3,但v是后者的3倍，所以电流大小是相等的。电阻相当于起了一个将电子挤到导线内部的作用。计算电流本身就用到了速度，就如同我们不能说动量的速度、动能的速度一般，我们也不能说电流的速度，能量的传播速度倒是可以说。 为什么能用坡印庭矢量？ 坡印庭矢量 是指电磁场（不一定是电磁波）中的能流密度矢量。 一般可以用 E × B 判断方向。 有了电荷分布，就能确定 E 的方向， 有了电流方向，就能确定 B 的方向，两者共同决定了 E × B 的方向。下图中虚线箭头为 E 的方向，·和×为磁场方向，用右手定则可以判断，电路上的点， E × B 的方向都是沿着导线从电源指向电阻的。那么能量的方向就是由电源正负极出发，经过导线 ，流向电阻。电源 附近确实有不走导线的能量向外散发， 电阻附近也确实有不走导线的能量吸收，不过应该比较小，不一定能测量出来，教材上的图并没有错。
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