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科学及其革命（7）
热度 4 可变系时空多线矢主人 2016-8-7 07:55
科学及其革命（ 7 ） （接（ 6 ）） ( 二 ) 对于一般（包括非惯性的牵引运动）情况，牵引运动，变换矩阵应为： 1/u -ir(3)/(ctu) ir(3)/(ctu)1/u 正交归一矩阵 （ 1 ）则： 4 维时空距离 r(4) 各分量模长在牵引系，有： ict’=ict(1-(r(3)/ct)^2)^(-1/2)-i(r(3)r(3)/ct)(1-(r(3)/ct)^2)^(-1/2) =i(ct-r(3)^2/ct)(1-(r(3)/ct)^2)^(-1/2) ， icdt’/dt=i(c-2r(3)v(3)/ct)(1-(r(3)/ct)^2)^(-1/2) +i(ct-r(3)^2/ct)(r(3)v(3)/(ct)^2-r(3)^2/(c^2t^3))(1-(r(3)/ct)^2)^(-3/2) =i(c-2r(3)v(3)/ct)(1-(r(3)/ct)^2)+(ct-r(3)^2/ct)(r(3)v(3)/(ct)^2-r(3)^2/(c^2t^3))) (1-(r(3)/ct)^2)^(-3/2) =ic(1-2r(3)v(3)/(c^2t)-(r(3)/ct)^2+2r(3)^3v(3)/(c^4t^3) +r(3)v(3)/(c^2t)-r(3)^3v(3)/(c^4t^3)-r(3)^2/(ct)^2+r(3)^4/(ct)^4) (1-(r(3)/ct)^2)^(-3/2) =ic(1-r(3)v(3)/(c^2t)-2(r(3)/ct)^2+r(3)^3v(3)/(c^4t^3)+r(3)^4/(ct)^4) (1-(r(3)/ct)^2)^(-3/2) ， r’(3)=-ct(r(3)/ct)(1-(r(3)/ct)^2)^(-1/2)+r(3)(1-(r(3)/ct)^2)^(-1/2) =(-r(3)+r(3))(1-(r(3)/ct)^2)^(-1/2)=0 ， dr’(3)/dt=0 ， 牵引系 4 维时空任意矢量模长： r’(4)=(-(ict’)^2+r’(3)^2)^(1/2) =(-(ct’)^2+r’(3)^2)^(1/2) =(-(ct-r(3)r(3)/ct)^2 =ict(1-(r(3)/ct)^2)^(1/2)=r(4) ， 变换前后， 4 维时空矢量模长不变。 dr’(4)/dt=ic(1-(r(3)/ct)^2)^(1/2) -ict(r(3)v(3)/(ct)^2-r(3)^2/(c^2t^3))(1-(r(3)/ct)^2)^(-1/2) =ic(1-r(3)v(3)/(c^2t))(1-(r(3)/ct)^2)^(-1/2) ， v’(4)=dr’(4)/dt’=ic =v(4)(1-r(3)v(3)/(c^2t))/(1-(v(3)/c)^2)^(1/2) ， 其中， v(4)=dr(4)/dt=ic(1-(v(3)/c)^2)^(1/2) ， p’(4)=m’v’(4)=icm’v(4)(1-r(3)v(3)/(c^2t))/(1-(v(3)/c)^2)^(1/2) =p(4)=mv(4)=icm(1-(v(3)/c)^2)^(1/2) ， 令 m 为运动质量， m’=m0 为静止质量，有： icm=icm0/(1-(v(3)/c)^2)^(1/2)/(1-r(3)v(3)/(c^2t)) ， 可见，运动质量公式与惯性牵引运动条件下的不同，但也与相应牵引运动条件下，速度从原坐标系变换到牵引运动坐标系的结果类似。 4 维时空任意 A(4) 各分量模长在牵引系，有： iA’0=iA0(1-(r(3)/ct)^2)^(-1/2)-i(A(3)r(3)/ct)(1-(r(3)/ct)^2)^(-1/2) =i(A0-A(3)r(3)/ct)(1-(r(3)/ct)^2)^(-1/2) ， idA’0/dt=i(dA0/dt-dA(3)/dtr(3)/ct-A(3)v(3)/ct+A(3)r(3)/ct^2)(1-(r(3)/ct)^2)^(-1/2) +i(A0-A(3)r(3)/ct)(r(3)v(3)/(ct)^2-r(3)^2/(c^2t^3))(1-(r(3)/ct)^2)^(-3/2) =i(dA0/dt-dA(3)/dtr(3)/ct-A(3)v(3)/ct+A(3)r(3)/ct^2)(1-(r(3)/ct)^2) +(A0-A(3)r(3)/ct)(r(3)v(3)/(ct)^2-r(3)^2/(c^2t^3)) (1-(r(3)/ct)^2)^(-3/2) =i((dA0/dt-dA(3)/dtr(3)/ct)(1-(r(3)/ct)^2)+(A0r(3)/(ct)^2-A(3)/ct)(v(3)-r(3)t)) (1-(r(3)/ct)^2)^(-3/2) ， A’(3)=-A0(r(3)/ct)(1-(r(3)/ct)^2)^(-1/2)+A(3)(1-(r(3)/ct)^2)^(-1/2) =(-A0r(3)/ct+A(3))(1-(r(3)/ct)^2)^(-1/2) ， dA’(3)/dt=((-dA0/dtr(3)/ct-A0v(3)/ct+A0r(3)/(ct^2)+dA(3)/dt)(1-(r(3)/ct)^2) +(-A0r(3)/ct+A(3))(r(3)v(3)/(ct)^2-r(3)^2/(c^2t^3))(1-(r(3)/ct)^2)^(-3/2) =((-dA0/dtr(3)/ct+dA(3)/dt)(1-(r(3)/ct)^2)+(-A0/ct+A(3)r(3)/(ct)^2)(v(3)-r(3)/t)) (1-(r(3)/ct)^2)^(-3/2) ， 牵引系 4 维时空任意矢量模长： A’(4)=((iA’0)^2+A’(3)^2)^(1/2) =(-(A’0)^2+A’(3)^2)^(1/2) =(-(A0-A(3)r(3)/ct)^2/(1-(r(3)/ct)^2)+(-A0r(3)/ct+A(3))^2/(1-(r(3)/ct))^2)^(1/2) =(-(A0-A(3)r(3)/ct)^2+(-A0r(3)/ct+A(3))^2)^(1/2) /(1-(r(3)/ct)) =(-(A0)^2+A(3)^2)^(1/2)=A(4) ， 变换前后， 4 维时空矢量模长不变。 dA’(4)/dt =(-((dA0/dt-dA(3)/dtr(3)/ct)(1-(r(3)/ct)^2)+(A0r(3)/(ct)^2-A(3)/ct)(v(3)-r(3)t))^2+((-dA0/dtr(3)/ct+dA(3)/dt)(1-(r(3)/ct)^2)+(-A0/ct+A(3)r(3)/(ct)^2)(v(3)-r(3)/t)))^2 )^(1/2)(1-(r(3)/ct)^2)^(-3/2) =(-(dA0/dt)^2+(dA(3)/dt)^2)(1-(r(3)/ct)^2)^3 +dA0/dtdA(3)/dt(r(3)/ct))(1-(r(3)/ct)^2)^2 +2(dA0/dtA(3)/ct-A0dA(3)/dt/ct)(1-(r(3)/ct)^2)^2(v(3)-r(3)t) +((A0/ct)^2-A(3)^2/(ct)^2)(1-(r(3)/ct)^2)(v(3)-r(3)t)^2 )^(1/2)(1-(r(3)/ct)^2)^(-3/2) =((dA0/dtdA(3)/dt(r(3)/ct)+((A0/ct)^2-A(3)^2/(ct)^2)(v(3)-r(3)t)^2 -(dA0/dt)^2+(dA(3)/dt)^2))/(1-(r(3)/ct)^2)^2 +2(dA0/dtA(3)/ct-A0dA(3)/dt/ct)(v(3)-r(3)t)/(1-(r(3)/ct)^2)^3)^(1/2) ， 变换随时间改变，时空弯曲，时空矢量 A 到牵引运动系的变换，是 A 及牵引位移矢 r 的各维分量，及其时间导数，的复杂函数。也与惯性牵引运动的，显著不同。 可见，非惯性牵引运动相应的各种矢量，由原坐标系变换到牵引运动坐标系，都与惯性牵引运动的，有显著的不同。 不可混同，现有理论，就因把它们混同了而造成有关的严重错误。 （未完待续）
个人分类: 物理|2055 次阅读|10 个评论
科学及其革命（7）
可变系时空多线矢主人 2016-8-7 07:50
科学及其革命（ 7 ） （接（ 6 ）） ( 二 ) 对于一般（包括非惯性的牵引运动）情况，牵引运动，变换矩阵应为： 1/u -ir(3)/(ctu) ir(3)/(ctu)1/u 正交归一矩阵 （ 1 ）则： 4 维时空距离 r(4) 各分量模长在牵引系，有： ict’=ict(1-(r(3)/ct)^2)^(-1/2)-i(r(3)r(3)/ct)(1-(r(3)/ct)^2)^(-1/2) =i(ct-r(3)^2/ct)(1-(r(3)/ct)^2)^(-1/2) ， icdt’/dt=i(c-2r(3)v(3)/ct)(1-(r(3)/ct)^2)^(-1/2) +i(ct-r(3)^2/ct)(r(3)v(3)/(ct)^2-r(3)^2/(c^2t^3))(1-(r(3)/ct)^2)^(-3/2) =i(c-2r(3)v(3)/ct)(1-(r(3)/ct)^2)+(ct-r(3)^2/ct)(r(3)v(3)/(ct)^2-r(3)^2/(c^2t^3))) (1-(r(3)/ct)^2)^(-3/2) =ic(1-2r(3)v(3)/(c^2t)-(r(3)/ct)^2+2r(3)^3v(3)/(c^4t^3) +r(3)v(3)/(c^2t)-r(3)^3v(3)/(c^4t^3)-r(3)^2/(ct)^2+r(3)^4/(ct)^4) (1-(r(3)/ct)^2)^(-3/2) =ic(1-r(3)v(3)/(c^2t)-2(r(3)/ct)^2+r(3)^3v(3)/(c^4t^3)+r(3)^4/(ct)^4) (1-(r(3)/ct)^2)^(-3/2) ， r’(3)=-ct(r(3)/ct)(1-(r(3)/ct)^2)^(-1/2)+r(3)(1-(r(3)/ct)^2)^(-1/2) =(-r(3)+r(3))(1-(r(3)/ct)^2)^(-1/2)=0 ， dr’(3)/dt=0 ， 牵引系 4 维时空任意矢量模长： r’(4)=(-(ict’)^2+r’(3)^2)^(1/2) =(-(ct’)^2+r’(3)^2)^(1/2) =(-(ct-r(3)r(3)/ct)^2 =ict(1-(r(3)/ct)^2)^(1/2)=r(4) ， 变换前后， 4 维时空矢量模长不变。 dr’(4)/dt=ic(1-(r(3)/ct)^2)^(1/2) -ict(r(3)v(3)/(ct)^2-r(3)^2/(c^2t^3))(1-(r(3)/ct)^2)^(-1/2) =ic(1-r(3)v(3)/(c^2t))(1-(r(3)/ct)^2)^(-1/2) ， v’(4)=dr’(4)/dt’=ic =v(4)(1-r(3)v(3)/(c^2t))/(1-(v(3)/c)^2)^(1/2) ， 其中， v(4)=dr(4)/dt=ic(1-(v(3)/c)^2)^(1/2) ， p’(4)=m’v’(4)=icm’v(4)(1-r(3)v(3)/(c^2t))/(1-(v(3)/c)^2)^(1/2) =p(4)=mv(4)=icm(1-(v(3)/c)^2)^(1/2) ， 令 m 为运动质量， m’=m0 为静止质量，有： icm=icm0/(1-(v(3)/c)^2)^(1/2)/(1-r(3)v(3)/(c^2t)) ， 可见，运动质量公式与惯性牵引运动条件下的不同，但也与相应牵引运动条件下，速度从原坐标系变换到牵引运动坐标系的结果类似。 4 维时空任意 A(4) 各分量模长在牵引系，有： iA’0=iA0(1-(r(3)/ct)^2)^(-1/2)-i(A(3)r(3)/ct)(1-(r(3)/ct)^2)^(-1/2) =i(A0-A(3)r(3)/ct)(1-(r(3)/ct)^2)^(-1/2) ， idA’0/dt=i(dA0/dt-dA(3)/dtr(3)/ct-A(3)v(3)/ct+A(3)r(3)/ct^2)(1-(r(3)/ct)^2)^(-1/2) +i(A0-A(3)r(3)/ct)(r(3)v(3)/(ct)^2-r(3)^2/(c^2t^3))(1-(r(3)/ct)^2)^(-3/2) =i(dA0/dt-dA(3)/dtr(3)/ct-A(3)v(3)/ct+A(3)r(3)/ct^2)(1-(r(3)/ct)^2) +(A0-A(3)r(3)/ct)(r(3)v(3)/(ct)^2-r(3)^2/(c^2t^3)) (1-(r(3)/ct)^2)^(-3/2) =i((dA0/dt-dA(3)/dtr(3)/ct)(1-(r(3)/ct)^2)+(A0r(3)/(ct)^2-A(3)/ct)(v(3)-r(3)t)) (1-(r(3)/ct)^2)^(-3/2) ， A’(3)=-A0(r(3)/ct)(1-(r(3)/ct)^2)^(-1/2)+A(3)(1-(r(3)/ct)^2)^(-1/2) =(-A0r(3)/ct+A(3))(1-(r(3)/ct)^2)^(-1/2) ， dA’(3)/dt=((-dA0/dtr(3)/ct-A0v(3)/ct+A0r(3)/(ct^2)+dA(3)/dt)(1-(r(3)/ct)^2) +(-A0r(3)/ct+A(3))(r(3)v(3)/(ct)^2-r(3)^2/(c^2t^3))(1-(r(3)/ct)^2)^(-3/2) =((-dA0/dtr(3)/ct+dA(3)/dt)(1-(r(3)/ct)^2)+(-A0/ct+A(3)r(3)/(ct)^2)(v(3)-r(3)/t)) (1-(r(3)/ct)^2)^(-3/2) ， 牵引系 4 维时空任意矢量模长： A’(4)=((iA’0)^2+A’(3)^2)^(1/2) =(-(A’0)^2+A’(3)^2)^(1/2) =(-(A0-A(3)r(3)/ct)^2/(1-(r(3)/ct)^2)+(-A0r(3)/ct+A(3))^2/(1-(r(3)/ct))^2)^(1/2) =(-(A0-A(3)r(3)/ct)^2+(-A0r(3)/ct+A(3))^2)^(1/2) /(1-(r(3)/ct)) =(-(A0)^2+A(3)^2)^(1/2)=A(4) ， 变换前后， 4 维时空矢量模长不变。 dA’(4)/dt =(-((dA0/dt-dA(3)/dtr(3)/ct)(1-(r(3)/ct)^2)+(A0r(3)/(ct)^2-A(3)/ct)(v(3)-r(3)t))^2+((-dA0/dtr(3)/ct+dA(3)/dt)(1-(r(3)/ct)^2)+(-A0/ct+A(3)r(3)/(ct)^2)(v(3)-r(3)/t)))^2 )^(1/2)(1-(r(3)/ct)^2)^(-3/2) =(-(dA0/dt)^2+(dA(3)/dt)^2)(1-(r(3)/ct)^2)^3 +dA0/dtdA(3)/dt(r(3)/ct))(1-(r(3)/ct)^2)^2 +2(dA0/dtA(3)/ct-A0dA(3)/dt/ct)(1-(r(3)/ct)^2)^2(v(3)-r(3)t) +((A0/ct)^2-A(3)^2/(ct)^2)(1-(r(3)/ct)^2)(v(3)-r(3)t)^2 )^(1/2)(1-(r(3)/ct)^2)^(-3/2) =((dA0/dtdA(3)/dt(r(3)/ct)+((A0/ct)^2-A(3)^2/(ct)^2)(v(3)-r(3)t)^2 -(dA0/dt)^2+(dA(3)/dt)^2))/(1-(r(3)/ct)^2)^2 +2(dA0/dtA(3)/ct-A0dA(3)/dt/ct)(v(3)-r(3)t)/(1-(r(3)/ct)^2)^3)^(1/2) ， 变换随时间改变，时空弯曲，时空矢量 A 到牵引运动系的变换，是 A 及牵引位移矢 r 的各维分量，及其时间导数，的复杂函数。也与惯性牵引运动的，显著不同。 可见，非惯性牵引运动相应的各种矢量，由原坐标系变换到牵引运动坐标系，都与惯性牵引运动的，有显著的不同。 不可混同，现有理论，就因把它们混同了而造成有关的严重错误。 （未完待续）
个人分类: 物理|1793 次阅读|0 个评论
物理学现有理论的主要缺点
可变系时空多线矢主人 2009-6-4 18:03
物理学现有理论的主要缺点 经典物理（包括牛顿力学、经典电动力学，经典统计力学等等）、 相对论、量子力学，及其场论，以及它们对 经典物理的改造与发展，是现代物理学的主要支柱。在人类认识和改造客观世界，创建幸福生活的努力中，起着重要作用。 但是，现有的理论仍然存在一些缺点和不足，严重地限制和阻碍着它的如上作用的有效发挥和发展。兹列出一些主要的缺点和不足之处于下，例如： 1 ．虽然已由 相对论，建立起符合包括高速（其 3 维空间的运动速度与真空中光速的相比，不可忽略）运动物体的 4 维时空矢量观念，但是， 迄今尚无确切，整体，矢量的方法，表达各种高次、线 ( 包括 2- 线 ) 的物理量多线矢和矢量场。 2 ．虽已认识到非惯性牵引运动时空的弯曲特性，通常的 3 维矢量和矢算也已不适用于 4 维时空各高次、线 ( 包括 2- 线 ) 多线矢和矢量场，因时空的弯曲特性，广义相对论不得不放弃使用矢量，而采用曲线坐标直接表达时空各点的位置。这种处理方法受到很大限制，也带来一系列问题，但是，迄今尚无其间统一的矢量表达，和连续、演绎的，代数和解析矢算。 3 ．通常的电动力学方程是总结、建立在各项电磁学实验定律基础上的，而现有的各项电磁学实验定律都只是再相当于惯性参考系的 地球上进行的。而对于非惯性参考系，就由于既无足够的实验数据；又无实用的矢算工具，因而，迄今尚无非惯性牵引运动系的各电动力学方程。 4 ．单个粒子既是粒子又是波的所谓 2 象性观点本身就无法自圆其说；却是量子力学及其场论的基础，还正是造成在哲学上否定因果论、决定论 的祸根，迄今也尚未能得以铲除，而仍然继续蔓延。 5 ．经典力学的正则运动方程和相应的拉格朗日量和关于对称性的分析、研究，是量子力学及其场论借以建立、发展的重要基础和工具， 但是，迄今也尚未能探究其在各种高次、线 ( 包括 2- 线 ) 的物理量多线矢和矢量场的变化和发展，而无法解决一些迄今仍然存在的重要疑问。 6 ．迄今也仍然局限于 3 维空间的力与场，尚未能探求各种高次、线多线矢力的特性与作用，以致爱因斯坦就已开始探求的，人们多年努力追求建立的统一场论 , 迄今也尚无满意的结果，甚至有人认为不可能。 7 ．金属中，所谓自由电子在导带中以光速传播的观点，显然与相对论：一切实物粒子的速度必需小于光速的论断相矛盾。迄今尚未能具体解决。 8 ．究竟什么是最基本的粒子？虽由量子场论的所谓标准模型，认为一切实物粒子都是由所谓夸克彼此禁闭地组配成团形成的。但是，迄今既未能发现任何单个的夸克，也不能证明它们能够在时空中彼此禁闭地组配成团存在。因而，实际上，尚不能肯定夸克的客观存在。而所谓弦论，更不能说明：弦 或膜等就是基本的粒子。 以上的各项缺点和不足之处，将在以后逐次、逐个地，具体说明，并进而设法解决，而进一步改造、发展现有有关理论。
个人分类: 物理|4428 次阅读|6 个评论
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