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相對論、量子場論及其發展(93)

可变系时空多线矢主人 2011-7-11 21:26

相對論、量子力學及其場論的，本質、規律，及其必然且必需的發展 ( 93 ) 对以上各高次、线的力多线矢的补充说明 ( 接 ( 92)) ()93.doc （未完待續）

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相對論、量子場論及其發展(90)

可变系时空多线矢主人 2011-7-5 09:40

相對論、量子力學及其場論的，本質、規律，及其必然且必需的發展 ( 90 ) 电磁场能量动量张量各坐标 ( 接 ( 89)) ()90.doc ( 90 ) （未完待續）

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相對論、量子場論及其發展(89)

可变系时空多线矢主人 2011-6-29 08:01

相對論、量子力學及其場論的，本質、規律，及其必然且必需的發展 ( 89 ) 4 维时空 Lorentz 力 1- 线矢 ( 接 ( 88)) ()89.doc （未完待續）

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相對論、量子場論及其發展(85)

热度 1 可变系时空多线矢主人 2011-6-24 13:55

相對論、量子力學及其場論的，本質、規律，及其必然且必需的發展 ( 85 ) 任意 ( 包括非惯性 ) 牵引运动系的 . 电磁势 1- 线矢量场和电磁场强度 2- 线矢量场 ( 接 ( 84)) ()85.doc （未完待續）

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相對論、量子場論及其發展(84)

可变系时空多线矢主人 2011-6-23 11:32

相對論、量子力學及其場論的，本質、規律，及其必然且必需的發展 ( 84 ) 任意牵引运动系的电动力学 ( 接 ( 83)) 电磁场，电磁波的一切特性都能由 Maxwell 方程组等电动力学方程及其解确切反映。但是，这些方程都只是总结在“地球”这个近似惯性牵引运动参考系中实验观测所得经验定律而得到的。因而，都只能在惯性牵引运动参考系中才近似地正确。而在非惯性牵引运动系，就既由于迄今尚无足够的实验观测，无从类比归纳得到相应的经验定律；又由于迄今尚无确切、整体的多线矢表达式和统一、连续、演绎的多线矢代数和解析矢算，而无法演绎推导得到相应的确切方程。本文以 4 维时空位置 1- 线矢作为基本矢量，按通常矢量空间理论，适应可变系时空多线矢的结构特性，建立起一整套统一的可变系时空各类多线矢和矢量场 ( 包括非惯性牵引运动、黎曼型弯曲时空的 ) 代数和解析矢算。用以表达并研讨各种物理问题，并发展了相应的时空观。利用这种矢算法则，以可变系 4 维时空距离 1- 线矢表达的可变系 4 维时空电磁势 1- 线矢量场，演绎导出了普适于非惯性牵引运动系弯曲黎曼型时空的各种电磁多线矢量场、能量动量张量和电动力学方程。它们也都自然地含有各时空联络系数，仅在这些系数全部为零时，才都蜕化为通常已知各相应方程。并给出了远、近程，及其过渡条件下的电磁相互作用力的表达式，与以可变系 4 维时空距离 1- 线矢表达的可变系 4 维时空引力数量场，和各高次、线的多线矢力一起，为统一研讨各种自然力创造条件。（未完待續）

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相對論、量子場論及其發展(82)

可变系时空多线矢主人 2011-6-19 09:50

相對論、量子力學及其場論的，本質、規律，及其必然且必需的發展 ( 82 ) (9.11) 是按 (0) 點處的不變軸矢系表達在 (1) 點處光子的運動，這對於在引力作用下的非慣性牽引運動系是不正確的， ( 接 ( 81)) 而是應計及時空幾何的彎曲特性而採用可變軸矢系 , ，由變換到， (9.10) 成為： L1(0) ~2(ct(0,1))^2 (cos /R 0(1) ) ^3 (1+( KM(0(0))c ^ (-2)) (1+sin ^2 )/R 0(1) /cos + … ) /( sin cos ), (9.10') 也近似為雙曲線的一支，在其漸近線 ( 當 = 派 /2+ 正小量 (1), 取 L1(0) =0, r(1(0,(3)) 趨於無窮大 ) 上，有： 0~1+( KM(0(0))c ^ (-2))(1+sin( 派 /2+ 正小量 (1)) ^2 )/R 0(1) /cos( 派 /2+ 正小量 (1)) ~1-( KM(0(0))c ^ (-2)) (1+1)/ 正小量 (1) /R 0(1) , 即有偏轉角： 2 正小量 (1)~4(KM(0(0))c ^ (-2))/R 0(1) , (9.11') (9.11') 與 Einstein 的結果完全一致，並與已知的實測結果完全相符。附注：計算中，僅計及質點所受太陽的引力，並未計及其它行星和天體的影響，但在相應的實測情況下，其影響與太陽的引力相比，都在實測誤差範圍之內而可以忽略，因而其結果都能與已知的實測結果完全相符。（未完待續）

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相對論、量子場論及其發展(78)

可变系时空多线矢主人 2011-6-15 11:40

相對論、量子力學及其場論的，本質、規律，及其必然且必需的發展 ( 78 ) 實際觀測表明： (9.2) 表達的每轉 “ 進動角 ” 並不正確，須變換為本按比例可變基矢系。 ( 接 ( 77)) 這是因為該式的導出並未考慮到非慣性牽引運動系時空的彎曲特性，而採用了不變基矢系表達 (1) 點的動軌跡。為此，將 (9.1) 由按變換為按可變基矢系： L(0,(1)) ~ 正或負 2/(cos sin (2c ^2 t(0,1)^2 (1+e (0) sin ) (1+e (0) sin(1-3KM(0(0))/(p(0)c ^2) ) -(3 派 /2)e (0) KM(0(0))/c ^2 cos -2 p(0) (1+(1+e (0) sin ) ^3 /((1+e (0) sin ) ^2 -p (0)^2 /2c ^2 t(0,1)^2))e (0) KM(0(0))/c ^2 ( - 派 /2)cos +…), (9.1') 由 (9.1') 可見，每當差 ~2 派 /(1- 3 KM(0(0))/(p(0)c ^2 ) 或 ~2 派 (1+3 KM(0(0))/(p(0)c ^2 ) 弧度時， M(0,1) 的運動軌跡重複，即可求得每轉 “ 進動角 ” 為： = 差 -2 派 ~6 派 KM(0(0))/(p(0)c ^2 ) 弧度 / 轉 , (9.2') （未完待續）

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相对论、量子场论及其发展(45)

可变系时空多线矢主人 2011-2-22 11:45

相对论、量子力学及其场论的，本质、规律，及其必然且必需的发展 (45) 现有理论给不出可变系速度 1- 线矢 ( 接 (44)) 需要特别注意的是：现有理论根本给不出可变系速度 1- 线矢。因为： 1 ．现有理论，仅给出了 4 维时空位置矢各分量模长随牵引速度方向余弦的变换，没有给出相应各基矢的变换。 2 ．由于随牵引速度方向余弦的变换，仅实用于惯性的牵引运动，而由位置矢模长的时间导数导出速度模长是就出现了牵引加速度的各模长，而显然已不合用。 3 ，由于没有给出相应各基矢的变换，现有理论就给不出各基矢的时间导数，而各基矢的时间导数正反映了时空弯曲的特性 ( 这点正是时空弯曲的根本原因 ) ，只是在惯性的牵引运动条件下，时空才是平直的。当然，由此，更可说明：现有理论给也更给不出可变系加速度 1- 线矢。甚至对非惯性运动，由于时空弯曲特性而通常就不得不放弃使用矢量 ( 实际只是局限于不变系的矢量 ) （未完待续）

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