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热力学与统计物理教材中一个相互矛盾的结论: 热度 3 qhliu 2020-6-3 19:14; 气体的状态方程，可以分为理想气体方程和实际气体方程，实际气体最简单的状态方程就是所谓的范德瓦尔斯方程，简称范氏方程， $ \\left( p+\\frac{{{n}^{2}}}{{{V}^{2}}}a \\right)\\left( V-nb \\right)=nRT $ 换一种形式是， $ p=\\frac{nRT}{V-nb}-\\frac{{{n}^{2}}}{{{V}^{2}}}a $ 其中有两个参数 a 和 b ，简称范氏 a 、 b 参数。热力学说，范氏 a,b 参数和温度无关。统计物理说，范氏 a,b 参数和温度有关。国际上几乎所有的热力学与统计物理教科书都存在这一矛盾。经典教材之一经典教材之二如果王竹溪先生的表述都是矛盾的，就可以理解全世界《热力学与统计物理》教科书很难避免这个矛盾。换一种方式说：如果王竹溪先生错而我们不跟着错，那是我们的错！ ---------- 经典教材之三热力学“百科全书”如是说：统计物理“百科全书”如是说： -------- 实际气体中，范氏 a , b 参数到底是否和温度相关? 热力学和统计物理中，范氏方程属于完全不同的范式。热力学中的范氏 a 、 b 参数，是直接拟合临界点的数值的结果，因此可以当成常数。在统计物理中，范氏 a 、 b 参数被处理为第二位力系数的另外一种写法，因此和温度相关。热力学中的范氏方程在理论上的意义是可以写成定律的形式，也就是对应态定律 (law) 或者对应态原理 (principle) 。在这个原理中，范氏 a 、 b 参数必须为常数。在统计物理中，范氏方程被处理为实际物态方程的一种，不用来处理相变。热力学中的范氏方程具有普适性，而统计物理中的范氏方程被扁平化了。 --- 终极看法如下 1 ，如果把范氏 a , b 参数看成两个独立变量的函数，依然可以把这个方程称之为范氏方程，以纪念范德瓦尔斯当年的伟大功绩。这个方程获得过1910年的诺贝尔物理学奖。 2 ，在临界点，对应态定律给出的临界指数，和实验符合得不错。而且，之所以可以称之为原理，就在于对应态定律中没有任何唯象参数，这是一个不可思议的理论结果。范氏方程在临界点附近的 a , b 参数必须为常数，以保证这个方程中包含了这个原理。这样，仅仅在临界点附近，麦克斯韦面积法则实际上有效。 3，远离临界点，物质其它流体态情况下，包括液态、气态和超临界态，范氏 a , b 参数不仅仅可以理解为温度的函数，还可以理解为体积的函数。这个时候，范氏方程降格为一个唯象方程，其中的参数用来拟合实验结果，变得平淡无奇！; 个人分类: 大学教育|6252 次阅读|9 个评论

制度应力--范德瓦尔斯方程: yanghualei 2010-9-10 18:33; 假设 1.行为在禀赋空间上各向同性 2.制度为三维的正文行为在禀赋空间上运动，不断的与其他行为交换着物质、能量、信息，变换着位置，改变着其强度和方向，故造就了现实个人行为的曲折和迂回；单纯的行为具有流动性，没有完整的表面；制度类似于器皿与空间，行为在其中行走，其规避了行为，并塑造了行为的形状同时壁承受着行为对其的冲击力，束缚行为的制度即过密的制度，其壁所受力强较大，反之相反。范德瓦尔斯方程：（1）：行为之间的引力引致其对制度壁的冲击力减弱量：反映行为内在强度的量一般为常量：制度的紧凑度即制度的容积：每单位制度壁上所接受到的真实冲击力定义为力强：记为社会的行为（2）：行为的动能：行为的种类数：执行第种行为的个体数; 个人分类: 交叉科学|3646 次阅读|0 个评论

范德瓦尔斯“气体”其实不完全是气体: wliming 2009-9-25 17:51; 个人分类: 物理学|20 次阅读|0 个评论

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