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可变系时空多线矢主人 2012-8-28 07:24

理论物理学要点及其发展（ 15 ）（接（ 14 ）） 14 ．经典统计力学对于大量粒子，不可能具体确定其中每个粒子的具体状态和变化轨迹。但是，除了对于某些可迭加特性和宏观状态可以宏观地作热力学的处理外，还可以，也只能，联系某些宏观状态、特性和规律，对大量同种 ( 一种或数种 ) 粒子，还可通过分别由 3 维空间或 4 维时空位置 1- 线矢和动量 1- 线矢组成的“相宇”进行统计，求得相应的最可几分布函数，确定其在各种状态的几率和变化规律。通常的统计物理就是：由 3 维空间位置 1- 线矢和动量 1- 线矢组成的“相宇”进行的统计，显然，它只适用于 3 维空间各粒子的速度都远小于真空中光速的热运动。由此可对各种经典力学运动的大量粒子统计求得其各种状态函数及其相互关系和运动规律。例如：压力是大量粒子单位时间穿过单位截面面积的动量变化量。热能是大量粒子无规则地各向运动的平均动能。密度是大量粒子在单位体积内的平均质量。……，以及对其它各种热力学函数的统计表达，等等，都具体表明：热力学与统计力学都是相辅相成地研讨大量粒子特性和运动规律的学科。但是，统计方法只能给出各相应粒子运动的几率和统计规律，不能给出各个粒子的具体运动状态。而大量粒子的最可几状态，就会是实际的状态，就能表达该类粒子的现实状态。（未完待续）

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理论物理学要点及其发展（14）

可变系时空多线矢主人 2012-8-24 07:43

理论物理学要点及其发展（ 14 ）（接（ 13 ）） 13 ．电动力学方程适合于相对论 4 维时空矢量按相对论，将电磁势 1- 线矢量场定义为 4 维时空的 1- 线矢。电磁场强度就是电磁势 1- 线矢量场的时空旋度 2- 线矢量场，是统一包括电场强度和磁场强度两部分的，共 6 维的 2- 线矢。电磁场强度 2- 线矢量场的时空旋度是： Maxwell 方程组的第 3 和第 2 组。电磁场强度 2- 线矢量场的时空散度是： Maxwell 方程组的第 3 和第 1 组。带电荷 q(c) ( 只能是实物粒子 ) 以速度 V(c) 运动的 (c) 粒子对带电荷 q(b) ( 只能是实物粒子 ) 以速度 V(b) 运动的 (b) 粒子的 4 维时空 Lorentz 力 1- 线矢为： (c) 粒子的电磁场强度 2- 线矢量场 ( 点乘 ) V(b)/c ， c 是真空中 3 维空间光速，或 (b) 粒子的电磁场强度 2- 线矢量场 ( 点乘 ) V(c)/c ， c 是真空中 3 维空间光速。而两者之和还可表达为： (b) 、 (c) 间的偏分矢 ( 点乘 ) 相应的电磁场能量动量张量。以及其它的各电动力学方程。因而，全部电动力学方程均可由相对论 4 维时空的相应矢算给出。使动力学方程更加美化，更加体现其实质。但是，现有理论，只是形式地认识到电动力学方程的这些 4 维时空 1 线矢连续矢算的特性，并没能确切表达 4 维时空各类多线矢，更没能建立起它们间的各种矢算法则，尚不能普遍确切地进行连续的矢算。而且，对于非惯性运动，就因未能计及相应的时空弯曲，而只能近似适用于较小的时空范围。对于非惯性牵引运动，就还因尚无计及相应的时空弯曲的失算，而更无法演绎推导得到相应的确切方程。（未完待续）

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理论物理学要点及其发展（13）

可变系时空多线矢主人 2012-8-21 08:29

理论物理学要点及其发展（ 13 ）（接（ 12 ）） 12 ．经典电磁学经典电磁学是带正、负电荷物体的 3 维空间的宏观电磁学。人们对带正、负电荷物体的特性和运动规律的研究。最初认为“电”与“磁”是两种不同的物质，但从大量实践、实验事实逐渐认识到它们是带电粒子运动表现的两种特性，并总结其运动规律，形成了经典电磁学。经典电磁学是 3 维空间矢量的电磁学。由实验观测得到的经验定律，而总结、归纳出： 3 维空间的电磁势的旋度是磁场强度， 3 维空间的电磁势的梯度和时间偏商，组合成电场强度，而得到 Maxwell4 组方程等电动力学方程。电磁场，电磁波的一切特性就都能由 Maxwell 方程组等电动力学方程及其解确切反映。但是，这些方程都只是总结在“地球”这个近似惯性牵引运动参考系中实验观测所得经验定律而得到的。因而，都只能在惯性牵引运动参考系中才近似地正确。而在非惯性牵引运动系，就既由于迄今尚无足够的实验观测，无从类比归纳得到相应的经验定律；又由于迄今尚无确切、整体的多线矢表达式和统一、连续、演绎的多线矢代数和解析矢算，而无法演绎推导得到相应的确切方程。（未完待续）

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理论物理学要点及其发展（12）

可变系时空多线矢主人 2012-8-19 10:30

理论物理学要点及其发展（ 12 ）（接（ 11 ）） 11 ．实物粒子和光子的根本差异由相对论运动质量的公式，就可推论得到所谓：光子的静止质量为 0 ；光速是极限速度。一切粒子的运动质量都应是有限的、正值的。对于光子，其运动速度的 3 维空间分量的模长， v(3) ，就是光速的 3 维空间分量的模长， c(3) ；而其 4 维时空运动速度的 “模长” 就 =0 。但其运动质量也应是有限的，因而其静止质量， m(0) ，就必须等于 0 ，否则，其运动质量就不合理。这样，其运动质量 m( 光 ) 就成为： 0/0. 。就不能由运动质量的公式给出具体的数值。而只能由大量这种光子形成的波的频率或波长表达为： m( 光 )=h / c(3)^2=h(2 派 )/ ( c(3) ) ，其中 h 是普朗克 (Plank) 常量，“派”是圆周率。对于一切实物粒子，其静止质量， m(0) ，都不为 0 ，就因其运动质量有限且必为正值，而其运动速度的 3 维空间分量的模长， v(3) ，就不能等于或大于光速的 3 维空间分量的模长， c(3) ，这就是所谓：“光速是一切实物粒子的极限速度”的原因。其实，一般而言，光速并非不变，在不同的介质中，光速就各不相同，因而有不同的折射率；在各向异性的介质中，不同方向的光速也不相同，因而才有所谓“双折射”。 “光速不变”也不是假设，而是实验（著名的迈克尔逊实验）具体表明真空中光速的 3 维空间分量不随参考系的运动改变。也正因如此，对于高速运动物体的位置须用 4 维时空的闵可夫斯基矢量表达，不同参考系间的变换应是洛仑兹变换。（未完待续）

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理论物理学要点及其发展（11）

可变系时空多线矢主人 2012-8-18 09:49

理论物理学要点及其发展（ 11 ）（接（ 10 ）） 10 ．相对论力学爱因斯坦 (Einstein) 引用闵可夫斯基 (Minkowski) 4 维时空矢量表达时空位置矢，创建了狭义相对论。但通常随相应的时空牵引速度矢方向余弦表达的 “洛仑兹变换” . 只适用于惯性的牵引运动。不适用于非惯性的，牵引运动。本文是根据闵可夫斯基 (Minkowski) 4 维时空矢量，及其各分量，在不同参考系间随相应的时空牵引位置矢方向余弦表达的变换，具体推导出更为普遍的 “洛仑兹变换”。并且，普遍适用于，包括非惯性的，牵引运动。而通常的洛仑兹变换只是其对于惯性的牵引运动，且当 v*1=v*(3); v*2=v*3=0, 时的特例。这样，就可按相对论，将 3 维空间的经典力学推广、发展为 4 维时空的相对论力学。即以闵可夫斯基 4 维时空矢量表达时空位置矢，由其各级时间导数所表达的速度等各级运动量，就也都是相应的 4 维时空矢量。从而使质量、动量、惯性力，等等概念都发生了相应的发展、变化：经典力学，认为物体的质量是常量，并与其运动状态无关。但是，相对论力学就因不同牵引运动轴矢坐标系也都应遵从时空动量守恒律，动量与速度有关，不同牵引运动轴矢坐标系间的变换按与物体的速度有关的 “洛仑兹变换”，而，就要求质量也应满足如下关系式： m= m(0)/v = m(0)/(1-(v(3)/c(3))^2)^(1/2) ，其中： m(0) 是该物体的静止质量（对于给定的物体， m(0) 是给定的常量）， v(3) 和 c(3) 分别是相应牵引运动参考系 3 维空间该物体的运动速度和相应的光速。而 m 是该物体的运动质量，它还是该物体的速度 v(3) 的函数。只是当 v(3) 远小于 c(3) 的低速运动物体，才可近似地认为： m = m(0) 。这样动量 1- 线矢 ( 运动质量乘速度 1- 线矢 ) 、惯性力 1- 线矢 ( 动量 1- 线矢的时间导数 ) ，等等概念就也有相应的改变。由此还会导出所谓：“纵的”、“横的” 力和相应的质量。这些结果都由各种高能粒子的所有实验所证实，而成为设计和分析一切高能粒子实验必须遵从的基本规律。也正是以大量实验事实充分证明了狭义相对论的正确性，以及必须按狭义相对论才能符合客观实际地表达、研讨高速运动。而且，正是区分实物粒子和光子，并确定光子某些基本特性的依据。但是，这类 4 维的时空 1- 线矢及其时间导数还都是 4 维的时空 1- 线矢。物体的自旋就成为了 6 维的 2 线矢。还会进而形成各类高次、线的多维的多线矢。而现有理论却把 6 维的 2 线矢处理为两个 3 维的 1 线矢。更没能认识和处理好 4 维的时空 1- 线矢矢算规律所会产生的各类更高次、线的多维的多线矢，及其与 3 维空间矢量，复杂、丰富得多的矢算。而且，对于非惯性牵引系，就因尚未计及相应的时空弯曲，而不能正确给出大时空范围的变换。（未完待续）

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理论物理学要点及其发展（10）

可变系时空多线矢主人 2012-8-17 09:13

理论物理学要点及其发展（ 10 ）（接（ 9 ）） 9 ．经典力学要点经典力学是 3 维空间的宏观力学。 ( 暂不涉及带电体 ) 由于位置或距离采用 3 维空间矢量，由它导出的其它各种矢量，就都是 3 维空间的矢量。运动的连续性需采用矢量的解析运算。位置或距离的“时间导数” = 速度。一切物体都固有相应的质量。质量乘速度 = 动量，动量的“时间导数” = 惯性力，粒子的自旋 = 其动量的旋度 = 动量的偏微商矢速度矢，由此建立相应的各种运动方程。有质量的各物体间都有引力相互作用，引力势 = “引力常量”乘“中心质量”除“距中心距离”，引力 = 引力势的“偏微商”乘 “受引体质量” = “引力常量”乘“中心质量”乘 “受引体质量” 除“距中心距离”的平方。正则运动方程：把位置 =r(3,t) 矢，动量=mr(3,t)的时间导数各分量“模长” r(j,t) 、 p(j,t)=m r(j,t) 的时间导数 , j=1,2,3, 当作独立变量，分别定义相的 Lagrange, Hamilton 函数 L(r(1,t),r(2,t), r(3,t), p(1,t),p(2,t), p(3,t)) =L(r(1,t),r(2,t), r(3,t), r(1,t) 的时间导数 ,r(2,t) 的时间导数 , r(3,t) 的时间导数 ) 、 H(r(1,t),r(2,t), r(3,t), p(1,t),p(2,t), p(3,t)) =H(r(1,t),r(2,t), r(3,t), r(1,t) 的时间导数 ,r(2,t) 的时间导数 , r(3,t) 的时间导数 ) =(-L+{L 对 p(j,t) 的偏微商乘 p(j,t) ， j=1 到 3 求和 }) ，即可分别导出， L 、 H 与 r(3,t) 矢、 P(3,t) 矢各分量模长 r(j,t) 、 P(j,t) , j=1,2,3, 的相互关系： L 对 r(j,t) 的偏微分 =p(j,t) 的时间导数 , L 对 p(j,t) 的偏微分 =r(j,t) 的时间导数 ,j=1,2,3 ， H 对 r(j,t) 的偏微分 =-p(j,t) 的时间导数 , H 对 p(j,t) 的偏微分 =r(j,t) 的时间导数 ,j=1,2,3 ，其中 r(3,t) 的时间导数矢 =v(3,t) 矢， p(3,t) 的时间导数矢 =F(3,t) 矢，就是通常的动力学运动方程。实际上，对于类似性质的 r(3,t) 矢、 p(3,t) 矢，和任意 n 维空间，将上述 3 维空间的正则运动方程，由 3 维扩展为 n 维，也都成立。因而，有重要的推广用途。（未完待续）

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理论物理学要点及其发展（9）

热度 1 可变系时空多线矢主人 2012-8-14 11:00

理论物理学要点及其发展（ 9 ）（接（ 8 ）） 8 ．宏观物体运动状态的表达，粒子的运动方程研究物体的运动，首先必须确定其位置，再由其时间导数，确定其速度等运动状态。这就必须引进“质点”的概念，即：当所考查“物体”本身的大、小，或其中各粒子本身的大、小，远小于其运动和相互作用范围的大、小时，可将该“物体”当作“质点”处理。否则，需将该物体划分为足够小的各部分，并用求和或积分的方法，求得其“运动质心”、“折合运动质量”、“相应的电荷”、“折合运动速度”等，以其“运动质心”当作具有“折合运动质量”、“相应的电荷”和“折合运动速度”等的质点的运动。当各个“ 宏观物体”各粒子 ( 包括实物粒子、荷电体，和光子 ) 间的相互作用都可当作“质点”处理时，可把该“ 宏观物体”间的相互作用当作它们的运动质心间的相互作用，而使问题大大简化。或对其内的某质点的相互作用，按具体情况的不同，而划分为相应不同的区域，作适当的求和或积分处理。因而，各“ 宏观物体”的运动都可由其质量、电荷、位置、速度、相互作用等的相应方程，及其初始和边界条件，完全确定其运动轨迹。但是，这就要求对，各“ 宏观物体”的质量、电荷、位置、速度、相互作用及其初始和边界条件等都有具体的确定。（未完待续）

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理论物理学要点及其发展（8）

热度 2 可变系时空多线矢主人 2012-8-12 10:12

理论物理学要点及其发展（ 8 ）（接（ 7 ）） 7. 罗杰彭罗斯 (R. Penrose) 、史蒂芬霍金 (S. Hawking) 的“全局方法” 罗杰彭罗斯 (R. Penrose) ，史蒂芬霍金 (S. Hawking) 针对人们曾经只注重寻找其解，而忽略研讨其物理意义，造成很难理解的问题，先后引进和采用不必准确地解方程，即能研讨其一般特性，物理地分析一些宇宙学问题，特别是对“奇性”和黑洞的研究，新概念的全局方法，使广义相对论展现出新的活力。霍金作出的两项预言： (1) 在暴涨期“小微扰”的发展， (2) 黑洞应有热辐射，还分别可为最近观察到的微波背景起伏所证实和在原则上可以检验，而名声大噪。但是，这种对时空大尺度因果性结构进行物理分析，和进而用围绕由爱因斯坦引力场方程的一些经典解 ( 例如将史瓦西 (Schwarzschild) 、克尔 (Kerr)) 的度规作通常场论的“微扰” 处理研讨引力场自身相互作用的方法，都显得非常间接和带有猜测性。特别是，其关键技巧是建立在爱因斯坦引力场方程对坍缩尘埃云的解里有一个被“事界”包围的奇点，并将它一般化的基础之上的。人们熟知，虽然引力场在 r=0 处确实有一奇点，但它却是相互作用的两物体的质心重合于该点，这是不可能的，因而，并无实际意义，而须在其单连通区域内从相应的 Green 函数积分中扣除。还由此导致一些不符实际的错误结论。显然，这种研究也还存在一些原则上的缺陷。因此，必须创建新的有效方法，解決有关问题。（未完待续）

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理论物理学要点及其发展（7）

热度 1 可变系时空多线矢主人 2012-8-11 10:24

理论物理学要点及其发展（ 7 ）（接（ 6 ）） 6. “广义相对论”的不足和存在的问题广义相对论虽已能解决牛顿引力理论与实测的一些偏离。却由于没有相应的矢量表达和矢算工具，特别是，非惯性牵引运动系各类多线矢的微分、偏微分还都与时空联络系数 ( 黎曼 - 克利斯托夫 (Riemann-Christoffel) 符号 ) 有关，且各有确定的不同取向的相应组分。现有的各种数学工具（包括张量分析、微分几何的）都不能确切地进行 4 维时空各类多线矢和矢量场间统一的，连续演绎的代数和解析矢算。以致，甚至作为广义相对论重要基础的爱因斯坦场方程，也只能带有猜测性地由分析度规张量的特性而得到，并不能演绎地导出。且迄今仍仅限于在“引力”这唯一的领域内应用。并使得处理惯性与非惯性牵引运动，欧基里得与黎曼时空，狭义相对论与广义相对论的问题，从基本逻辑结构开始就采用完全不同的两套方法。造成它们彼此孤立，割裂的错误印象。这也正是“引力”尚不能与自然界的其他各种力作统一研讨的原因之一。而且，这种处理方法，又是被表达成在单独坐标系的一堆繁复、难解，而又必须求解，的偏微分方程。人们曾经只注重寻找其解，而忽略研讨其物理意义，造成很难理解的印象。甚至有所谓“全世界仅有几百人懂得 ”的说法，致使其长期受到冷落。（未完待续）

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理论物理学要点及其发展（6）

可变系时空多线矢主人 2012-8-10 08:31

理论物理学要点及其发展（ 6 ）（接（ 5 ）） 5 ．非惯性牵引系的时空弯曲，广义相对论对于非惯性 ( 即：有力作用的 ) 牵引系，须计及时空的相应弯曲，从而，发展了广义相对论。由于时空弯曲，通常欧基里得平直时空的闵可夫斯基矢量已不适用于时空中的各点。就不得不放弃使用通常的矢量。广义相对论就采用曲线坐标直接表达时空各点的位置，再利用黎曼时空的度规张量的各“元”作为参量，类比库伦静电定律转变到马克斯维尔方程的规律，由牛顿引力定律转变到爱因斯坦引力场方程，用以处理引力理论问题。成为迄今唯一的非惯性牵引系理论。用以处理一些按牛顿理论与实测结果显著偏离而长期未能解决的 ( 例如；水星近日点的进动 ) ；或者分别按两种理论，其结果有显著差异且可提出实测检验比较的，精细天体运动引力问题 ( 例如；光子在引力作用下频率的红移和运动方向的偏折 ) 。后经实测检验，都表明：即使计及狭义相对论的效应，如果不计及时空的弯曲特性，是都不能正确求得大时空范围内非惯性牵引运动系的运动规律。表明：对于非惯性牵引运动系，狭义相对论都只是在时空弯曲特性可以忽略的近似。而经典力学更只是狭义相对论在 3 维空间的低速近似。只有广义相对论，因计及了时空弯曲特性的结果，才都能与实测很好地相符。最近还由实验卫星 (LAGEOS 1 and 2), 直接观测到地球引力在其附近空间造成的弯曲。从而，充分证实了它的正确性，并使人们对时空特性有了更加全面深入的认识。还为发展天体物理和宇宙学奠定了基础。非惯性牵引系的时空弯曲，使得理论物理学从平直的欧基里得时空改变到弯曲的黎曼时空；由矢量运算转变为曲线坐标表达、张量运算。（未完待续）

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理论物理学要点及其发展（5）

可变系时空多线矢主人 2012-8-8 08:09

理论物理学要点及其发展（ 5 ）（接（ 4 ）） 4. “ 狭义相对论”的不足和存在的问题狭义相对论，虽然解决了从 3 维空间向 4 维时空观测系的重要转变，但是，尚未能解决由此而必然产生的，各种时空多线矢的具体表达与相应的矢算。所给出的以牵引运动速度表达的洛仑兹变换，却只适用于惯性的牵引运动，并且不能导出相应的加速度，不能与非惯性的牵引运动统一、联系。本来无须所谓“长度收缩、时钟变慢”的假设，就可导出洛仑兹变换，却仍由不同参考系间的洛仑兹变换而仍误认为存在 “长度收缩、时钟变慢”。 4 维时空牵引运动系，间的这种变换规律，只是表达同一个 4 维时空位置向量，在各不同 4 維时空参考系中各个分量间不同的变换关系。它与 3 維空间的“ 转动变换 ”只是表达同一个 3 維空间位置向量在各不同 3 间参考系中各个分量间不同的变换关系，完全類似，在本质上並无任何差別。经过变换，位置向量並无任何变化。实际上，在各自的参考系，时间既不減慢；长度也无缩短。只是从一个 4 維時空参考系转换到另一个时，“ 时空 ”各分量会按 “ 洛仑兹变换 ” 发生改变，而当返回到原有参考系时，就会按 “ 洛仑兹变换 ” 发生相反的改变，而最終结果，与不在参考系间往返转换的情況，不会不同。（未完待续）

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理论物理学要点及其发展（4）

可变系时空多线矢主人 2012-8-6 20:41

理论物理学要点及其发展（ 4 ）（接（ 3 ）） 3. 洛仑兹变换和《狭义相对论》的诞生洛仑兹 (Lorentz) 仍然从 3 维空间经典物理学和所谓 “以太”的设想，而提出所谓“长度收缩、时钟变慢”，导出“洛仑兹变换”，能适应迈克尔逊实验相应的观测结果。但是，既无法证明确有所谓 “以太”存在，由此却引出许多悖论，而不能自圆其说，并不能解释其本质原因。只是爱因斯坦 (Einstein) ，突破经典物理学“绝对时间”的错误概念，引用闵可夫斯基 (Minkowski) 4 维时空矢量表达时空位置矢，建立 4 维时空坐标系。并由此，无须所谓“长度收缩、时钟变慢”的假设，而能直接演绎导出不同的时空坐标系间的变换，就是广义的 “洛仑兹变换” ( 由牵引位置矢表达，而通常以牵引速度矢表达的“洛仑兹变换”只适用于惯性的牵引运动 ) ，才创建了《狭义相对论》，从根本解决了这个问题。因而，《狭义相对论》本质的创新，就是：以 4 維時空的閔可夫斯基向量取代經典物理学的 3 維空间位置向量；以 4 維時空的 “ 洛仑兹变换 ” 取代經典物理学 3 維空间的 “伽利略变换 ” 。因而，《狭义相对论》就把有效、确切研讨物体运动的范围扩大到了包括光速在内所有可能的速度。而经典物理学只是其低速（ 3 维速度与真空中光速相比，可以忽略）的近似。（未完待续）

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理论物理学要点及其发展（3）

可变系时空多线矢主人 2012-8-3 12:09

理论物理学要点及其发展（ 3 ）（接（ 2 ）） 2 ．经典物理学根本无法解释的问题经典物理学始终无法解释一些重要实验、观测事实。特别是：著名的迈克尔逊光学实验，所显示的，“在任何惯性牵引运动参考系，真空中 3 维空间光速不随参考系的运动而改变”，乃至一切高速 ( 其运动速度与光速相比，不可忽略 ) 运动，“伽利略变换不成立”。非惯性牵引运动，大时空（例如光年尺度）范围内，粒子运动规律必须计及时空发生相应弯曲的重要事实（例如：水星近日点进动的推算始终显著偏离观测值）。（未完待续）

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理论物理学要点及其发展（2）

可变系时空多线矢主人 2012-8-1 18:35

理论物理学要点及其发展（ 2 ）（接（ 1 ）） 1 ．经典物理学经典物理学已经注意到运动的相对性和方向性，研究物体的运动就要确定相应的参考系和矢量。经典物理学把时间看作与参考系无关的绝对参量 ( 即所谓“绝对时间” ) ，仅对空间采用 3 个彼此线性无关的 ( 对于正交系，为彼此正交的 ) 轴矢组成的轴矢系，表达空间位置矢量。而其各分量的“模长”又都是时间的函数。一切物理矢量也就都可采用相应的 3 维矢量全面具体地表达。 3 维的代数和解析矢算就成为经典物理学必不可少的重要工具。不同参考系间的相互变换就是“伽利略变换”。不同参考系间有“牵引运动”，并以此定义该参考系是惯性（相对静止或等速直线运动）或非惯性（加速运动）的性质。这样，就已可统一表达、研讨，并演绎推导出从苹果落地到天体运行的，广泛的，物质运动规律。（未完待续）

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理论物理学要点及其发展（1）

热度 1 可变系时空多线矢主人 2012-7-31 12:16

理论物理学要点及其发展（ 1 ）中国科学院力学研究所吴中祥提要理论物理学以绝对时间的 3 维空间为基础的经典力学和电动力学已能解决从苹果落地到天体运行的许多问题。 “相对论”表明：高速（ 3 维空间速度与真空中光速相比，不可忽略）运动物体，必须由 4 维时空表达，和非惯性牵引运动系，必须计及时空弯曲，以及量子力学及其场论，的发展形成了现有理论物理学体系。而经典物理学只是其低速（ 3 维空间速度与真空中光速相比，可以忽略），和非惯性牵引运动系，小时空范围（相应的时空弯曲可以忽略）的近似。但因尚无可变系各时空多线矢的确切表达和矢算工具，以及所谓“波、粒 2 象性”的错误观点，而使现有理论物理学体系存在诸多缺点、错误。本文在相应观测、实验的基础上，具体分析、研讨了现有理论物理学发展的主要过程及其各要点。在此基础上，创建可变系各时空多线矢和矢算，可演绎推导各种物理量多线矢，以及采用由各类多线矢“相宇”的统计力学，导出的“最可几分布函数”作“波函数”，排除本身就不能自圆其说的所谓“波、粒 2 象性”的错误观点，具体表明，量子力学及其场论都是大量粒子的统计力学及场论，而对量子力学及其场论进行改造和发展。形成了可变系时空多线矢物理学，解决了现有理论尚未，或不能，解决的，诸如：统一场论、宇宙学、基本粒子等等问题。关键词：时空可变系多线矢物理学统一场论宇宙学基本粒子（未完待续）

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[转载]【看文献】老板三问，金玉良言

daladala 2012-2-20 14:44

老板三问，金玉良言 http://emuch.net/bbs/viewthread.php?tid=4105449 假期里看了十七篇文献，到了学校老板问我读了什么，我说了些自己的想法，而后老板问了我三个问题，我明白，前面的文献白读了…… 第一问：你能看出他们的最创新工作和重复试验的核心难点么？第二问：你能看出有什么特别难没有做出来的点被他们略过去不写了么？第三问：你能找到你能做的空白点么？这些点有没有人做过？看文献要找到这些点： 1.别人工作最新颖的地方；（很多SCI文章只看abstract 就可以判断有没有了） 2.你能找出别人实验中可重复的关键点吗？（你能重复他们的实验吗？） 3.你能找出别人工作中故意回避的内容吗？（狡猾之处？） 4.你能找出比别人更新颖的方向吗？（站的更高？） 4.你能找出别人数据最有可能作假的地方吗？（呵呵。。。这个在许多发表的SCI文章里就有，看得出来是你的能耐）。发现有些人换个材料来源，就开始做研究了。这样的人永远跟在别人后面吃屎。

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关于读书的几个要点

热度 2 stone1971111 2010-11-24 08:18

关于读书的文章已经非常多了，但是多年读书的经验告诉我们，还有些需要指明的要点没有很好的总结。个人以为如下几点是在当前状态下需要重点关注的。首先，读大书。现在的社会节奏比较快，互联网比较发达，各种信息渠道非常丰富，人对这些信息应接不暇，每天似乎都在接触各种材料和信息。但是，这些都替代不了读书，更缺少大书。所谓大书，就是长篇的，经典的，系统的书。文学就是经典名著，哲学就是大师经典著作，宗教就是宗教典籍，科学技术就是大师的专著等等。这些书好比营养非常丰富的食品，吃了对身体非常有好处。一些短文，包括本文，都只能做一些甚至一个观点的阐述，作为快餐是可以的。但是大书是不可替代的。这些书是培养人厚重的必需品。能读这些书本身就是能力的标志，读了能用就已经很了不起，用了有提高就更是高明之人。其次，慢读书。记得高中为了参加全国数学竞赛和物理竞赛，短短几个月内读了大量的大学数学系和物理系的教材，当时居然还能做点习题，自以为懂了。后来上了大学，跟着老师再学习一遍之后，才发现原来并不是很懂。究其原因，就是读的太快了，根本就没有时间去消化，只是看了，知道了，并没有理解。人的消化吸收是需要时间的，也需要一个节奏。尽管存在如钱钟书之类的绝顶高手，但我辈之流还只能是按照一定的节奏去读书，太快了等于没读，尤其对于好书，必读的书，更需要耐心的慢慢读下去，有的书甚至需要反反复复的读。其实，教学的老师就是节奏的节拍。复次，持续读。对于很多大书，读起来需要花很多时间的，很难找到整块的时间专门来读。那就学会每天读一点，既照顾到了节奏，也能把大书一本一本的读下来。每天假如读20页，一年下来7000多页，200页一本，也有三十多本书，20年积累下来，也有600本以上的阅读量。有了600本大书的支持，人应该就会厚重不少。更何况，书读到后面，彼此联系，读起来更快更顺。用看似不起眼的小块时间，看大块头书，是个很好的办法。再次，强制读。一般人都是靠着本能的兴趣去挑选要读的书。这个看似有道理，但是其实很有害。读书好比吃饭，人吃饭的目的不是为了口感好，而是为了健康。如果只是为了口感，那就按照自己的兴趣吃，但是为了健康，就不得不吃很多口感一般的。记得有一次看关于大熊猫野化的纪录片，里面描述到圈养的大熊猫到了野外很快就生病了，就是因为圈养的时候，只提供鲜嫩的竹子，身体的营养不全面，抵抗力差。后来，大熊猫也知道老竹子很重要，能够补充它身体必须的纤维素。老竹子吃起来口感可能不大好，也有点考验牙齿，可是不得不吃。我们读书也一样，不管我们喜欢什么，我们要有意识的强迫（偶尔就可以，并不需要每天都吃老竹子）自己读自己需要的书。还有的同学说，科研工作很紧张，没时间读。这是个误区，起码认为读书有碍科研是个大大的误解。其实，多读其他书会对我们的理解力有很大的帮助，反过来，对科研的理解就会更快，思考问题的角度就更多，对于提高科研的效率是非常有益的。最后，多多读。很多同学问我应该读哪些书。这个问题我不敢回答。主要原因在于，一方面我不认为有不该读的书，其次，每个人在每个阶段需要的书是不一样的。那么我们怎么处理书的选择问题呢？只有一个办法，增大读书量。书读多了，就知道哪个好，哪个对自己不好。慢慢就能够培养出自己真正有利的阅读品味。总之，读书的技巧五花八门，每个人的心得都有不同，唯一不变的是，我们需要读，更需要读大书，持续读，强制自己读，长此以往，我们将能够更加顺利的处理我们遇到的困难，解脱成长中的心魔，让人生变得更灿烂。

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科学的要点不在于提出正确的结论

热度 1 stone1971111 2010-10-14 08:39

早上吃饭的时候翻看一本书：听冯友兰讲哲学，看到一句话很有感悟：思想的价值在于提出独特的视角。联想到几年来研究生表现出来的问题，这个可能正是我们的研究生成长比较缓慢的原因之一，就是不能体会到科学的价值不仅仅是提出正确的结论，解决现实的问题，还在于给出独特的视角。首先，科学的价值之一是解决实际问题。这个是无可厚非的，但是过于实用主义。有两个原因会导致这个做法有问题，其一，实际问题的解决不是一蹴而就的。很多实际问题的解决需要长达几十年甚至几百年。如果每个科学工作者都妄图一下子解决最后的问题，无疑是找死。我们有的学生判断科学作品的原则就是看有没有用，有没有解决一个实际问题。这就比较偏颇。结果导致该同学长期不能有像样的科研成果。如果要求每一篇文章都解决了客观问题，那能发表的文章就非常有限。其二，很多成果的价值不是直接的，也不是暂时的。很多成果的价值在于给其他问题的解决提供了很好的借鉴或者启发。还有的成果的价值需要几十年后才能知道，甚至几百年之后才能得到验证。过于功利主义，就会限制我们的思想。其次，学会提出独特的视角正是科研的首要条件。记得有一次研究生集体面试，我提出了一个问题让学生们分别回答。结果正好像在中国的课堂里一样，所有的学生都提出了看似正确的答案。但是我在总结的时候说，没有一个让我满意的答案。不错，这些同学是给出了结论，而且从常识上看是很好的结论。但是非常遗憾的是，这些都是非常平凡的结论。没有一个新的观点，而且是很多同学已经听到其他同学提出类似观点之后，完全的重复。这也许是我们教育的缺陷。在应试教育中，正确的答案只能有一个，但是在科研中，错误但是有独特的角度的答案往往更具有魅力。我们的同学缺少的正是提出独特视角见解的能力。再次，提出独特视角的能力也是一种价值观和审美观的体现。每个同学都习惯性的附和大众化的想法，其实也是将自己的价值服从于大众化。不敢提出独特的视角，也正是不敢面对自己，不敢冒风险的表现。这样的同学以后的科研也难免是喜欢跟风。提出独特视角也是审美观。看着整齐划一，没有丰富性就觉得不舒服，就需要提出不同的东西，需要从不同的角度看问题，这正是科研审美的一部分。如果培养出多样性审美观，也许对我们的科研能力的提高是很有帮助的。最后，提出独特视角能力的培养也正是我们现阶段的主要努力方向。个人以为，我们真正需要解放思想，解除我们因为怕出错的思想，解除科研实用的功力主义思想。冯友兰的哲学观有很多是非常独特的观点，如对公孙龙和惠施的评价等都很有意义。同样，在那个时代，有很多大家都是具有非常特别的观点。比如，钱穆的《庄老通辨》一书一直在论证老子后于孔子的观点，虽然这个观点至今未获承认，但是他的辩论中也有很多思想的闪光点，甚至其论证方法也是具有非常好的参考价值。几十年过去了，我们的传统反而丢失了。这是我们需要认真思考的问题。当然，不仅仅是哲学界，更多的应该是科学界，我们需要向这些老前辈学习。我们在不否认科学研究的价值是解决生活实际问题的同时，也不要过于把科研世俗化，科研还需要许多不同种类的思想花朵作为点缀，有了更多的思想，科学的花园才具有多样性，才能产生更多的好的物种。我们国家的科研花园还不够丰富，不够多样化，主要的原因在于我们还不能提出足够多的独特视角。

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icstu1 2009-12-8 11:16

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